Основные понятия об измерениях и измерительных приборах

ТЭЮК ни пирометрик милливольтметрлар билан ўлчашдаги хатоликлар:
Занжирдан ўтаётган токнинг қиймати
I =
R_М, R_П, R_Т – мос равишда, милливольтметр, уловчи симлар ва терможуфт қаршилиги. Ёки,
= SI = S
E_{(tt )}=const бўлганда, ўлчов асбоби қўзғалувчи қисмининг буралиш бурчаги R_М, R_П, R_Т ларга ҳам боғлиқдир.
Шунинг учун, температурани ўлчашда, атроф мухит температурасининг ўзгариши натижасида хатоликлар пайдо бўлиши мумкин (уловчи симлар ва милливольтметр қаршилиги ўзгариши натижасида).
Тенгламалар тахлилидан,
E_(tt0) = I R_М + I R_вн
Бу ерда, I R_М = И_ав - ўлчов асбоби ўлчаётган милливольтметр занжиридаги кучланишлар тушиши. Шундай қилиб,
IR_М = U_ав = E_(tt0) - IR_вн
Яъни, милливольтметр занжиридаги ўлчанаётган кучланишлар тушиши ҳамма вақт E_(tt0) дан кичик бўлади. Буни қуйидагича исботлаш мумкин:

Охирги тенгламадан кўриниб турибдики, U_ав ҳамма вақт E_(tt0) дан кичик бўлади. У R_М нинг қиймати R_вн дан катта бўлганда E_tt га яқин бўлади. Ташқи занжир қаршилига R_вн қанча катта бўлса ва милливольтметр қаршилиги қанча кичик бўлса, ўлчашдаги хатолик шунча катта бўлади. Милливольтметр қаршилигини жуда ошириб юбориш натижасида, занжирдан ўтаётган ток қиймати камайиб кетади ва бу ўлчов асбобини кострукциялашда қийинчиликларга сабаб бўлади.

Потенциометрлар
Потенциометрларнинг ишлаш принципи қуйидагича:
Термопарада ҳосил бўлаётган ТЭЮК (Е(tt_o)), унга тенг бўлган кучланиш билан мувозанатланиб, кейин юқори аниқликда ўлчанади.

а б
Расм 26.
Термопарани потенциометрик схемага улаганда (26-расм), унинг занжиридаги токнинг йўналиши R_AD қаршилик участкасида ёрдамчи манбадаги ток йўналишига мос бўлиши керак. Манба занжиридаги токнинг қиймати I₁, термопара занжиридаги қиймати I₂. R_AD участкадаги ток (I_AD) кирхгоффнинг 1-қонунига мувофиқ
I_АD= I₁+ I₂,
Ушбу потенциометр икки электр занжиридан ташкил топган: I-манба занжири; II-термопара занжири.
Кирхгофнинг II – қонунига асосан, термопара ишлаб чиқаётган ТЭЮК II-термопара занжиридаги қаршиликлардаги (R_НП; R_вн; R_АD) кучланишлар тушишига тенг, яъни,
E_(tt0) = I₂(R_НП + R_вн) + I_АD R_АD = I₂(R_НП + R_вн) + I₁R_АD + I₂R_АD =
I₂(R_НП + R_вн + R_АD) + I₁R_АD
Ёки, ушбу тенгламани I₂ га нисбатан ечиб, қуйидагини оламиз:

Бу тенгламадан кўриниб турибдики, суръат I₂ = 0 бўлганда нолга тенг бўлади.
Реахорд движоги (D)ни Е_АВ гача суриб (E_(tt0)‹Е шарти бажарилганда) движокнинг шундай холатини топиш мумкинки, бунда термопара занжиридаги ток нолга тенг бўлсин (I₂=0), бунда,
E_(tt0)- I₁R_АD = 0 ёки, E_(tt0) = I₁R_АD ёки, I₁R_АD=U_АD
Қуйидагиларни ҳисобга олиб,
ва
ёзиш мумкин,

Охирги тенгламада ўзгарувчан катталик бўлиб ҳисобланади ва унинг қиймати реахорд сургичи холатига (D) га боғлиқ ўзгаради. Шундай қилиб потенциометрларда компенсацион усул қўлланилади.
Манбаа занжиридаги токни ишчи қийматда ушлаб туриш учун эски потенциометрларда уч занжирли схемалардан фойдаланилган (расм 26-б): I – манбаа занжири; II - нормаль элемент занжири; III – термопара занжири.
Ушбу схемада ҳам, манбаа занжиридаги токни ишчи қийматда ушлаб туриш учун компенсация усулидан фойдаланиш мумкин.
Компенсацион усул бўйича ТЭЮКни ўлчашда термопара занжиридаги ток, ўлчаш вақтида, нолга тенг бўлади. Шунинг учун атроф мухит температурасининг ўзгариши натижасида термопара, уловчи симлар ва ноль гальванометрнинг қаршилигининг ўзгариши ўлчаш аниқлигига таъсири йўқ.