O‘lchash natijalarini ishlab chiqish

Ishni bajarish tartibi
Tajriba 2.5–rasmda ko‘rsatilgan qurilma yordamida quyidagi tartibda o‘tkaziladi:
1. Krestovinaning sterjenidan yukchalar chiqarib olinadi.
2. Shtangensirkul yordamida shkivning diametrini o‘lchab, uning radiusi r aniqlanadi.
3. Krestovinani aylantirib, m massali yuk yuqoriga ko‘tariladi. Ko‘tarilish balandligi h o‘lchanadi.
4. Yukni qo‘yib yuborib, sekundomer ishga tushiriladi va m massali yukning harakatlanish vaqti t o‘lchanadi.
5. Yukoridagi tajriba boshqa massali yuklar uchun takrorlanadi va har gal yukning tushish vaqti o‘lchanadi.
6. Bunday o‘lchashlar 5 marta takrorlanib olingan natijalar 1-jadvalga yoziladi.
7. Barcha hollar uchun (2.18) formuladan aylanuvchi sistemaning inersiya momenti I_o aniqlanib, so‘ng ularning o‘rtacha qiymati <I_o> hisoblanadi. O‘lchash va hisoblash natijalari 1-jadvalga yoziladi.
1-jadval

№	h,m	r,m	m,kg	t,s	Io,kgm^2	<Io>	Io	<Io>	,%
1.
2.
3.
4.
5.

8. Krestovina sterjenlari uchlariga bir xil m_o massali yuklarni aylanish o‘qidan bir xil masofada qilib o‘rnatib, farqsiz muvozanat hosil qilinadi. So‘ng 5, 6, 7 punktlardagi amallar takrorlanadi. (2.18) formuladan yukli krestovinaning inersiya momentlari I₁ ni hisoblab, ularning o‘rtacha qiymati aniqlanadi. O‘lchash va hisoblash natijalari 2-jadvalga yoziladi.

2-jadval

№	h,m	r,m	m,kg	t,s	I1,kgm^2	<I1>	I1	<I1>	,%
1.
2.
3.
4.
5.

9. Hisoblash natijalaridan absolyut va nisbiy xatoliklar aniqlanadi.

10. Huddi shu tajriba yuklar krestovinaning aylanish o‘qiga yaqin bo‘lgan qismida bajariladi va (2.18) formuladan yukli krestovinaning inersiya momentlari I₂ ni aniqlanadi va 3-jadvalga yoziladi.
3-jadval

№	h,m	r,m	m,kg	t,s	I2,kgm^2	<I2>	I2	<I2>	,%
1.
2.
3.
4.
5.

Krestovina sterjeniga o‘rnatilgan har bir yukning inersiya momenti quyidagi formuladan aniqlanadi:

I (<I_i>–<I_o>) (2.19)


Sinov savollari
1. Absolyut qattiq jism deb qanday jismga aytiladi?
2. Aylanma harakat deb qanday harakatga aytiladi?
3. Aylanma harakat qanday fizik kattaliklar bilan xarakterlanadi va ular qanday birliklarda o‘lchanadi?
4. Ilgarilanma va aylanma harakatni xarakterlovchi kattaliklar orasidagi bog‘lanishlarni keltiring?
5. Nyutonning 2-qonunini ilgarilanma va aylanma harakat uchun yozib ta’riflab bering.
6. Ishchi formulani keltirib chikaring.

3 – laboratoriya ishi

Yung modulini egilish usuli orqali aniqlash

Ishning maqsadi: sterjen o‘rtasiga og‘irlik kuchi ta’sir qilishi natijasida uning egilishidan Yung moduli E ni aniqlash.
Kerakli asboblar: metall yoki yog‘och prizmali ustunlar, to‘g‘ri to‘rtburchakli sterjenlar, ma’lum massali yuklar, mikrometr, shtangensirkul va chizg‘ich.


NAZARIY QISM
Tabiatdagi qattiq jismlar tashqi kuchlar ta’sirida xarakatga keladi yoki o‘z o‘lchami va shakllarini o‘zgartiradi, ya’ni deformatsiyalanadi. Agar deformatsiya sezilarli bo‘lmasa, bunday jismlarni ideal xolatda absolyut qattiq jismlar deyiladi. Agar tashqi ta’sir kuchlari yo‘qolgandan keyin, jism avvalgi o‘lcham va shakllarini tiklay olsa, elastik deformatsiyalangan bo‘ladi. Tashqi kuchlar ta’siridan keyin jismda saqlangan deformatsiyani (qoldiq) plastik deformatsiya deb ataladi.
E lastiklik nazariyasidan ma’lumki, barcha deformatsiya turlarini (cho‘zilish yoki siqilish, siljish, buralish va egilish) cho‘zilish yoki siqilish va siljish deformatsiyalari tarzida o‘rganish mumkin. Masalan, bizga uzunligi l va ko‘ndalang kesim yuzasi S bo‘lgan bir jinsli sterjen berilgan bo‘lsin (4.1–rasm). Cterjen o‘qlari bo‘ylab, uning uchlariga F₁ va F₂ tashqi kuchlar qo‘yilganda, sterjen uzunligi |l| ga o‘zgargan bo‘lsin. Bunda sterjenning birlik ko‘ndalang kesim yuzasiga ta’sir qiluvchi kuchga kuchlanish deb ataladi va u quyidagiga teng:
FS. (4.1)
Agar ta’sir kuchi S sirtga normal yo‘nalgan bo‘lsa – normal kuchlanish, S sirt yuzasiga urinma bo‘ylab yo‘nalgan bo‘lsa – tangensial kuchlanish deyiladi.
Tekshirilayotgan jismning deformatsiya darajasini miqdoriy xarakterlash uchun  nisbiy deformatsiya kattaligidan foydalaniladi. Sterjen uzunligining nisbiy bo‘ylama o‘zgarishi (bo‘ylama deformatsiya uchun):
ll, (4.2)
nisbiy ko‘ndalang o‘zgarishi (ko‘ndalang deformatsiya uchun):
dd, (4.3)
bu yerda, d – sterjen diametri, d – sterjen diametrini o‘zgarishi.  va  nisbiy deformatsiyalar, har doim ishoralarga ega, ya’ni uzayishda l musbat, d – manfiy, siqilishda esa l manfiy, d – musbat. Tajribalar shuni ko‘rsatadiki,  va  lar orasida quyidagi bog‘lanish mavjud:
–, (4.4)
bunda,  – Puasson koeffitsienti bo‘lib, u material xossalariga bog‘liq va musbatdir.
Ingliz fizigi R. Guk (1635–1703) kichik deformatsiyalar uchun nisbiy uzayish  va kuchlanish  lar orasida to‘g‘ri proporsional bog‘lanish borligini aniqlagan:
E, (4.5)
bunda E proporsionallik koeffitsienti bo‘lib, Yung moduli deb ataladi (ingliz olimi YUng sharafiga qo‘yilgan). (4.5) formuladan ko‘rinadiki, Yung moduli E sterjen nisbiy uzayishini birga teng (ll1) qila oladigan kuchlanish bilan aniqlanadi. YUng modulining o‘lchov birligi [Nm²]. Yuqorida keltirilgan (4.1), (4.2) va (4.5) formulalardan foydalanib nisbiy uzayishni quyidagi ifodasini olamiz:
llEFES. (4.6)
(4.6) ifodadan (F) ni aniqlasak:
FESllkl, (4.7)
bunda k – elastiklik koeffitsienti deb ataladi. (4.7) formula Guk qonunini ifodalaydi, ya’ni elastik deformatsiyada sterjenning uzayishi (l) unga ta’sir etuvchi kuchga to‘g‘ri proporsional bo‘ladi.
Q attiq jimslar deformatsiyalanganda Guk qonuni ma’lum kuchlanishgacha bajariladi. Deformatsiya () va kuchlanish  lar orasidagi bog‘lanishni metall namunasi uchun quyidagi grafik yordamida tushuntirish mumkin (4.2–rasm). Rasmdan ko‘rinadiki, Guk aniqlagan chiziqli bog‘lanish ((4.7) ifodaga qarang) juda kichik soxada – proporsionallik chegarasi deb ataladigan _pr kuchlanish A nuqtagacha bajariladi. Kuchlanishni yanada oshirganda () bog‘lanish nochiziq va elastiklik chegarasi (_el) da ham qoldiq deformatsiya vujudga kelmaydi. Agar deformatsiya elastiklik chegarasidan oshirilgandan keyin tashqi kuch ta’siri olinsa, jism avvalgi xolatiga BO bo‘ylab emas, unga paralell, CF bo‘ylab qaytadi. Bunda sezilarli (0,2%) qoldiq deformatsiya OF hosil qiladigan kuchlanishni, oquvchanlik chegarasi _oq deyiladi (egri chiziqning C–nuqtasi). CD – sohasida kuchlanish o‘zgarmasa ham, deformatsiya miqdori ortib boradi, ya’ni jism, huddi “oqayotganga” o‘xshaydi. Bu soha “oquvchanlik sohasi” (yoki plastik deformatsiya sohasi) deb ataladi. Mazkur oquvchanlik sohasi sezilarli bo‘lgan materiallar qovushoq jimslar, aksincha, sezilarli CD sohaga ega bo‘lmagan jismlarni mo‘rt jimslar deyiladi.
Jismning keyingi uzayishi (E nuqtadan keyingi soxada) uning strukturasini buzilishga olib keladi. Jismni buzilishiga olib keladigan maksimal kuchlanish, uning mustaxkamlik chegarasi _m deb yuritiladi (2–rasm). Kuchlanishlar diagrammasi amalda turli qattiq jismlar uchun, turli omillarga bog‘liq bo‘ladi. Ayni tanlangan jism bir vaqtning o‘zida, qisqa muddatli kuchlar ta’sirida mo‘rtlik, uzoq muddatli, lekin kuchsiz, ta’sirlanishda esa, “oquvchanlik” xususiyatlarini namoyon qiladi.
Deformatsiyalanishda tashqi kuchlarning bajargan ishiga teng bo‘lgan, elastik cho‘zilgan (siqilgan) sterjenning potensial energiyasini hisoblaylik:
PA , (4.8)
bu yerda x – deformatsiya jaryonida 0 dan l gacha o‘zgaradigan sterjenning absolyut uzayishini bildiradi.
Guk qonuni (4.7), FkxESxl dan foydalanib,
P xdx (l)², (4.9)
yozish mumkin, ya’ni, elastik cho‘zilgan (siqilgan) sterjenning potensial energiyasi, uning absolyut uzayishi (l)² ga to‘g‘ri proporsional bo‘ladi.