Microsoft Word Шилов монография окончательный

2
3
4
1

---

38 
их последующего термического движения. Корреляция такого вида 
распадается за время порядка 0,5 10
-12 
с. С первого взгляда этот 
механизм микродиффузии не согласуется с рис. 5, на котором видна 
почти непрерывная диффузионная миграция для t = 2·10
-12
с. Однако 
дело 
в 
том, 
что 
термическое 
движение 
соседей 
вокруг 
диффундирующей частицы таково, чтобы поддержать непрерывное 
или приблизительно непрерывное нарушение симметрии в том же 
направлении, в котором частица мигрирует. Таким образом, частица 
осуществляет микродиффузионные смещения в локальном окружении, 
которое само вовлечено в диффузионную миграцию [47]. Такая 
картина диффузии подтверждает основные предположения ее 
распространения. Понятно также, почему лагранжева формулировка 
диффузионных процессов оказалась наиболее удобной для описания 
асимптотических свойств ВКФС. 
Притяжение 
между 
частицами 
приводит 
к 
тому, 
что 
длительность столкновения становится сравнимой со временем между 
столкновениями. Сравнение ВКФС для твердых сфер, проведенное в 
работе [94], и для частиц, взаимодействующих согласно потенциалу 
Леннарда-Джонса, изображенных на рис. 3, показывает, что эффект 
длительности столкновения сильно влияет на форму ВКФС при 
малых временах. В случае реальных жидкостей (а мы полагаем, что 
потенциал Леннарда-Джонса хорошо·описывает свойства реальных 
жидкостей) ВКФС при малых 
t
имеет гауссову форму, а в случае 
твердых сфер выглядит как экспонента. Можно·убедиться, что 
площадь под кривой ВКФС для системы твердых шаров 
приблизительно на 25% меньше, чем соответствующая площадь для 

---

39 
жидкости с потенциалом Леннарда-Джонса. При этом сравнении 
диаметр твердой сферы выбирается так, чтобы при данных 

и 
T
высота первого структурного максимума, полученного из решения 
уравнения Перкуса-Йевика для твердых сфер, совпадала с 
аналогичной величиной для реальной жидкости [93].