Меҳнат ва касб таълими

Фойдаланилган адабиётлар: 
1.
Мирзиёев Ш.М. Миллий тараққиёт йўлимизни қатъият билан давом 
эттириб, янги босқичга кўтарамиз. -Т.: “Ўзбекистон” НМИУ, 2018. -592 б. 
2.
Aripov M. Intеrnеt va elеktron pochta asoslari. Toshkеnt, 2000.-65 b. 
ОПРЕДЕЛЕНИЕ ИЗЛУЧАТЕЛЬНОЙ СПОСОБНОСТИ 
СТАЦИОНАРНЫМ МЕТОДОМ 
У.Ф.Тураева
к.т.н., преподаватель БухГУ 
Обзор методов измерения интегральных радиационных характеристик 
материалов, проведенный в статьях показывает, что имеются следующие 
задачи для создания упрощенных методов измерения [1-2]. 
Так в широко используемом «радиационном методе» необходимо 
измерение трех параметров – температуры и плотности потока излучения, а 
также 
конвективных 
теплопотерь 
(при 
исключении 
конвективных 
теплопотерь, как видно необходимо измерение двух величин). Для 
исключения конвективных теплопотерь и необходимости измерения потока 
излучения в работах [3-4] была предложена упрощенная нестационарная 
методика определения интегральной излучательной способности (

T
). Где 
предлагалось исключение конвективных теплопотерь за счет проведения 
эксперимента одновременного с двумя образцами – один с известной 

T
, 
второй рабочий. Обе методики были основаны на том, что при одинаковых 
температурах и для одинаковых перепадов температур оба образца имеют 
одинаковые конвективные теплопотери. Однако, как известно для 
нестационарных методов необходимы образцы с одинаковыми размерами и с 
известными теплофизическими характеристиками (теплоемкость, масса), при 
этом также необходимо измерять время. Оба эти методы были предложены, 

---

158 
но не были реализованы, не была проведена и оценка погрешности этих 
методов. 
Анализ показал, что возможно развитие предложенных выше методов и 
разработка на этой основе стационарного метода – измерение излучательной 
способности по равновесным температурам. Схема нашего стационарного 
метода приведена на рис.1. Его особенность заключается в следующем. 
Берутся две тонкие плоские пластины, из одного рабочего материала 
толщиной порядка 1-5мм и одна из них покрывается сажей. Эти образцы, 
рабочий и «черный» нагреваются с помощью источника излучения. 
Измеряются равновесные температуры образцов. Далее, учитывая, что 
перепады температур в образцах малы, меньше 0.1градуса, а также 
пренебрегая теплопотерями через боковые стороны пластин и теплопотери 
через опорные ножки можем записать следующие уравнения баланса. 
2
*

1*

*
Т
4
+2
*
α
К1*
(Т-Т
0
) = α
1*
Е
С 
+ 2
*

1*

*
Т
П
4
(1) 
2
*

2*

*
Т
а
4
+2
*
α
К2*
(Т
а
-Т
0
) = α
2*
Е
С
+ 2
*

1*

*
Т
П
4
(2)