Magnit maydoni va uning xarakteris–tikalari

49 - расм. Ҳаракатланаётган зарядга таъсир этувчи Лоренц кучи

49-расмда заряднинг ҳаракат тезлиги ва магнит майдон индукцияси векторининг йўналишлари ётган текисликка перпендикуляр бўлган - Лоренц кучининг йўналиши келтирилган.


33 - §. Ампер қонуни

Индукцияси бўлган магнит майдонига, узунлиги , кўндаланг кесим юзаси S ва I – ток ўтаётган ўтказгич жойлаштирилган бўлсин (50 - расм).

50 - расм. В индукцияли магнит майдонида ўтказгич

Ўтказгичнинг бирлик ҳажмида n₀ – электронлар бўлиб, улар ўртача  - тезлик билан ҳаракатланаётган бўлса, уларнинг ҳар бирига шундай куч таъсир қилади:

. (33.1)

Барча электронларга таъсир этувчи куч:

бўлади.
Агарда вектори - тезлик йўналишга тескари деб ҳисобласак

, (33.2)

Бу Ампер қонунининг дифференциал кўринишидир.

Агар ўтказгич тўғри чизикли ва ўтказгичнинг бутун узунлиги бўйича B = const бўлса, шу ўтказгичга таъсир этувчи куч қуйидагича ифодаланади:

, (33.4)

Бу Ампер қонунининг интеграл ифодасидир.

Лоренц кучининг йўналиши чап қўл қоидаси ёки парма қоидаси билан аниқланади (51 - расм).
Магнит майдон индукцияси чап қўлнинг кафтига тик йўналган, заряднинг ҳаракат йўналиши кўрсаткич бармоқ йўналишида бўлса, зарядга таъсир қилувчи Лоренц кучи бош бармоқ йўналишида бўлади.


51 - Расм. Чап қўл қоидаси

Магнит майдонидаги токли контур

Индукция вектори бўлган бир жинсли магнит майдонига I токли ясси контур жойлаштирилган деб ҳисоблаймиз (52 - расм).

1-ҳол. магнит индукция вектори контур текислигига параллелдир.
Ўтказгичнинг ва кесмалар билан ажратилган dh, қисмини ажратиб олайлик. Ампер қонунига биноан уларга қарама-қарши йўналган жуфт кучлар таъсир этади. Кесмаларга таъсир этувчи кучлар қуйидагича аниқланади.

, (33.5)

, (33.6)

Бу кучлар қарама-қарши йўналган ва айланиш моментини ташкил этувчи жуфт кучлардир:

.

Бу ерда b - бўлакнинг узунлиги, dS - эса унинг юзаси. Агар бутун контур юзасини параллел бўлакчаларга бўлсак ва уларга таъсир этувчи жуфт кучларнинг куч моментларини йиғиб