Лекции по Электрическому приводу

Поляризация волн – нарушение осевой симметрии поперечной волны относительно направления распространения этой волны. В неполяризованной волне колебания (векторов смешения и скорости частиц среды в случае упругих волн или векторов напряженностей электрического и магнитного полей в случае электромагнитных волн) в каждой точке пространства по всевозможным направлениям в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны, быстро и беспорядочно сменяют друг друга так, что ни одно из этих направлений колебаний не является преимущественным. Поперечную волну называют поляризованной, если в каждой точке пространства направление колебаний сохраняется неизменным (линейнополяризованным) или изменяется с течением времени по определенному закону – (циркулярно или элептическиполяризованной).
Поляризация может возникнуть вследствие отсутствия осевой симметрии в возбуждающем волну излучателе (например, в лазерах), при отражении и преломлении волн на границе двух сред (наибольше степень поляризации имеет место при отражении под углом Брюстера тангенс угла равен коэффициенту преломления отражающей среды) при распространении волны в анизотропной среде.
В общем случае дифракция – это отклонения волновых движений от законов геометрической (прямолучевой) оптики. Если на пути распространения волны имеется препятствие, то на краях препятствия наблюдается огибание волной края. Если размеры препятствия велики по сравнению с длиной волны, то распространение волны почти не отклоняется от прямолинейного, т.е. дифракционные явления не значительны. Если же размеры препятствия сравнимы с длиной волны, то наблюдается сильное отклонение от прямолинейного распространения волнового фронта. При совсем малых размерах препятствия волна полностью его огибает – она "не замечает" препятствия. Очевидно, величина отклонения (количественная характеристика дифракции) при заданном препятствии будет зависеть от длины волны; волны с большей длиной будут сильнее огибать препятствие.
Такое разделение волны используется в дифракционных спектроскопах, где белый свет (совокупность волн различной длины) располагается в спектр с помощью дифракционной решетки системы частых полос.
Изменение дифракционной картины при изменении размеров препятствий используется для градировки магнитного поля, под действием которого изменяются параметры ферромагнитной пленки с полосовой доменной структурой.
Существует способ градировки магнитного поля с помощью эталона, отличающийся тем, что с целью повышения точности и упрощения процесса градуировки эталон, в качестве которого использована тонкая ферромагнитная пленка с полосовой доменной структурой, на которую нанесен магнитный коллоид, намагничивают под определенным углом к направлению силовых линий градуируемого поля, освещают его светом и наблюдают диффрагировавший на эталоне луч света, затем увеличивают градуируемое поле по величине, при которой исчезает наблюдаемый луч, сопоставляют эту величину с известным значением поля переключения эталона.
Интерференция волны – это явление, возникающее при наложении двух или нескольких волн и состоящее в устойчивом во времени их взаимном усилении в одних точках пространства и ослаблении в других в зависимости от соотношения между фазами этих волн. Интерференционная картина может наблюдаться только в случае когерентных волн, т.е. волн, разность фаз которых не зависит от времени. При интерференции поперечных волн помимо когерентности волн необходимо, чтобы им соответствовали колебания, совершающиеся вдоль одного и того же или близких направлений: поэтому две когерентные волны, поляризованные во взаимно перпендикулярных направлениях интерферировать не будут. Существует много различных методов получения когерентных волн: наиболее широко распространенными являются способы, основанные на использовании прямой и отраженной волны; если отраженная волна направлена точно назад, т.е. на 180 градусов, то могут возникнуть стоячие волны.
Явления интерференции и дифракции волн лежат в основе принципиально нового метода получения объемных изображений предметов – голографии.
Теоретические предпосылки голографии существовали давно (Д. Габор, 1948г.), однако практическое ее осуществление связано с появлением лазеров – источников света высокой интенсивности, когерентности и монохроматичности.
Суть голографии состоит в следующем. Объект освещают когерентным светом и фотографируют интерференционную картину взаимодействия света, рассеянного объектом, с когерентным излучением источника, освещающего объект. Эта интерференционная картина – чередование темных и светлых областей сложной конфигурации, зарегистрированная фотопластинкой и есть голограмма. Она не имеет никакого сходства с объектом, однако несет в себе полную визуальную информацию о нем, так как фиксирует распределение амплитуд и фаз волнового поля – результата наложения опорной когерентной волны и волн, дифрагированных на объекте. Для восстановления изображения голограмму освещают опорным пучком света, который, дифрагируя на неоднородностях почернения фотоэмульсии, дает объемное изображение, обладающей полной иллюзией реального объекта.
Голограммы обладают рядом интересных особенностей. Например, если голограмму расколоть на несколько кусков, то каждый из них при просвечивании дает полное изображение предмета, как и целая голограмма. Изменяются лишь четкость изображения и степень объемности. Если же с голограммой контактным способом снять обращенную копию (негатив), то изображение полученное от этой копии все равно останется позитивным.
Одно из фундаментальных открытий в области голографии принадлежит Ю.Н.Денисюку, осуществившему голографию в стоячих волнах. Открытие зарегистрировано под N'88 со следующей формулой:
"Установлено ранее неизвестное явление возникновения пространственного неискаженного цветного изображения объекта при отражении излучения от трехмерного элемента прозрачной материальной среды, в которой распределение плотности вещества соответствует распределению интенсивности поля стоячих волн, образующихся вокруг объекта при рассеянии на нем излучения".
Такие трехмерные голограммы на стадии восстановления необязательно освещать когерентным излучением – можно пользоваться обычным источником света.
Возможности использования голографических методов неисчерпаемы. Например, если процессы регистрации и восстановления производить при разных длинах волн, то изображение объекта во столько раз, во сколько длина волны восстановления больше длины волны регистрации (голографический микроскоп). С помощью голографии можно получать интерференционные картины от объектов, диффузно рассеивающих свет. Совмещая голографическое изображение с самим объектом, и изучая интерференционную картину, можно зафиксировать самые незначительные деформации объекта.
Голография дает возможность создать оптическую память чрезвычайно большой емкости. С ее помощью успешно решается проблема машинного распознавания образов. Можно сделать так, что проекция на голограмму одних образцов будет вызывать появление других, определенным образом связанным с первым (ассоциативная память).
Существенно, что голографическое изображение можно получать не только с помощью электромагнитных, но и акустических волн. Когерентные ультразвуковые волны дают возможность освещать большие объекты. Следовательно, можно получить трехмерное изображение внутренних частей объекта, например, человеческого тела, недр Земли, толщи океана.
Возможности оптической и акустической голографии изучены сейчас еще не полностью, голографические методы проникают во все области науки и техники, позволяя изящно и надежно решать неразрешимые задачи.
Дисперсия волн – зависимость фазовой скорости гармонических волн в веществе от их частоты. Область частот в которой скорость убывает с увеличением частоты, называется областью нормальной дисперсии, а область частот, в которой при увеличении частоты скорость также увеличивается, называется областью аномальной дисперсии. Дисперсия волн наблюдается, например, при распространении радиоволн в ионосфере, волноводах.
При распространении световых волн в веществе также имеет место дисперсия света (зависимость абсолютного показателя преломления от частоты света). Если вещество прозрачно для некоторой области частоты волн, то наблюдается нормальная дисперсия, а если интенсивно поглощает свет, то в этой области имеет место аномальная дисперсия. В результате дисперсии узкий параллельный пучок белого света, проходя через призму из стекла или другого прозрачного вещества, уширяется и образует на экране, установленном за призмой радужную полоску, называемую дисперсионным спектром. Для световых волн единственной недиспергирующей средой является вакуум.
Эффект Ганн – генерация ВЧ-колебаний электрического тока в полупроводнике с N-образной вольтамперной характеристикой. Обнаружен американцем Дж. Ганном в 1963 г. в кристалле GaAs с электронной проводимостью. Генерация возникает, если постоянное напряжение U, приложенное к образцу длиной £, таково, что среднее электрическое поле Е в образце составляет U/£, что соответствует подающему участку В АХ Е\-Е₂.

Рис. 4.2. N-образная ВАХ:
Е – электрическое поле, создаваемое приложенной разностью потенциалов; j - плотность тока

Колебания тока имеют вид периодической последовательности импульсов (рис. 4.3), частота их повторения обратно пропорциональна напряженности электрического поля Е.

Рис. 4.3. Форма колебаний тока при эффекте Ганна

Кроме GaAs эффект наблюдается у InP, CdTe, ZnSJnAs и пр. Применение: в генераторах и усилителях СВЧ [3].