|
С - улчамли кванталаших руковы ва уг - широкий потенциал выбран перпендикулярно плоскости. Такие отношения также можно использовать для сетей валентной зоны. Результат показан в (4.2.4). вероятность двухфотонных оптических переходов между зонами по отношению к взаимодействию
(4.2.6)
- вместе, когда аргумент равен нулю, равен нулю в остальных случаях) функция зани (тета), и - соответственно порядковые номера квантованных состояний со сферическим энергетическим спектром в валентной зоне и зоне проводимости,
. (4.2.7)
Используя отмеченные выше соотношения, отметим вероятность перехода света в размерно-квантованный режим, описывающий двухфотонные оптические переходы между зонами.
, (4.2.8)
здесь - соответственно вектор поляризации, частота, интенсивность и показатель преломления измеряемого квантованного света, - масса свободного электрона, - токоведущие интерфейсы ( двумерный волновой вектор, направленный вдоль плоскости, и – мос ҳолда электрон ва ковакларнинг ўтказувчанлик зонаси ва валент зонасидаги энергетик спектрлари, и - порядковые номера измеряемых квантованных уровней, - соответственно функции распределения электронов в зоне проводимости и дырок в валентной зоне, - структурный матричный элемент двухфотонных оптических переходов, включающий в себя элементы, описывающие поглощение двух последовательных изолированных фотонов, а также двух одновременных фотонов, но для упрощения решения задачи ограничимся рассмотрением двух последовательных -фотонные оптические переходы (раздел 4.5). В этом случае мы предполагаем, что физические свойства обоих фотонов, в частности, частота, интенсивность или векторы поляризации, одинаковы, и был выбран в качестве направления размерного квантования считывания. В результате коэффициент двухфотонного поглощения света связан с вероятностью перехода следующим образом [78, -350 с.]
, (4.2.9)
|
Рисунок 4.5. Диаграммы межзонных двухфотонных оптических переходов полупроводника. а) зональная диаграмма наноструктуры; (б) на диаграмме показано распространение поляризованного света перпендикулярно плоскости потенциальной плоскости, и (в) на диаграмме показано распространение вдоль плоскости потенциальной плоскости. Пунктирные линии изображают оптические переходы с виртуальными интервалами, черные и красные линии соответственно допускают оптические переходы. Две верхние кривые — энергетические спектры электронов (зона проводимости полупроводника), а нижние — энергетические спектры дырок (валентная зона полупроводника).
|
здесь – квантованное обучение ульчамли (GaAs) и - потенциальный барьер толщины, интегральный волновой вектор проводится по полярному и азимутальному углам. двухфотонными, так как основную роль играют разрешенно-запрещенные оптические переходы в кристалле
в матричном элементе оптических переходов мы ограничиваемся членами, линейно связанными с двумерным волновым вектором, а свет -запрещенная зона потенциального взрыва, - ширина спин-орбитальной расширенной зоны) мы рассматриваем частотную область [52, стр. 3489-3496]. В результате, поскольку полупроводник имеет достаточно широкую запрещенную зону, мы не обращаем внимания на непараболизм в энергетическом спектре носителей тока [15, -126 с.]. Но Δ - это заглавная буква в связи с тем, что он мал по сравнению с размером, учтем, что оптические переходы происходят не только через сетки валентной зоны, но и через сетку спин-орбитального взаимодействия. В результате матричный элемент двухфотонных оптических переходов определяется следующим образом
, (4.2.10)
здесь - размер потенциального слоя, - действующие перевозчики окими операторами. Интерпретируем импульсную функцию носителей тока следующим образом
. (4.2.11)
Для зоны передачи , для сети тяжелых кокаваторов , для сети легких Ковачей . В этом случае объем носителей тока находится в эффективном гамильтониане, заданном для полупроводника происходит изменение формы, проверить функции есть решение уравнения Шрёдингера для частицы в одномерном потенциале с глубиной. Следует отметить, что при расчете матричных элементов оптических переходов все промежуточные состояния ( ) необходимо учитывать переходы через [34, -106 с.].
функциональный интерфейс, да конечности и непрерывности и условия Бастарда [27, -800 с.] имеем следующий результат
, (4.2.12)
здесь - (5) тенгламанинг эчими, - энергетический спектр носителей тока в потенциальной яме, - неизмеримая глубина потенциальной ямы, – потенциал ўра ва потенциал тўсиқдаги ток ташувчилар эффектив массаларининг нисбати ва Если в уравнении (4.2.5) учесть соотношение (4.2.4), то матричные элементы оператора импульса, входящие в матричный элемент двухфотонных оптических переходов, удовлетворяют следующему соотношению
(4.2.13)
, (4.2.14)
здесь
.
Выражения (4.2.13) и (4.2.14) определены для потенциала с бесконечной глубиной, и если с их помощью учесть матричные элементы двухфотонных оптических переходов, то коэффициент двухфотонного поглощения света вычисляется с помощью следующее соотношение
, (4.2.15)
здесь , и - расчетная эффективная масса носителей тока относительно валентной зоны и зоны проводимости, . Тяжелые и легкие кузницы валентной зоны зоны передачи последовательных цифровых сетей отношение оптических переходов к двухфотонному поглощению в цифровых сетях порядка характеризуется регистрацией; тета-функция: предоставил и предоставил . Теперь давайте проанализируем различные экспериментальные геометрии. Скажем, свет удовлетворить условию и разойтись. в различных двухфотонных оптических переходах: для линейно поляризованного света и свет с круговой поляризацией . Здесь волновой вектор определяется из закона сохранения энергии, соответствующего рассматриваемому двухфотонному оптическому переходу, т.е.
. (4.2.16)
Следующий в различных двухфотонных оптических переходах: для линейно поляризованного света , для света с круговой поляризацией .
Из последних выражений видно, что коэффициент кругового дихроизма двухфотонной линии : в прямых оптических переходах ; и в оптических переходах
скажем, свет удовлетворить условию и разойтись. Эта геометрия странно упорядочена основной вклад дают двухфотонные оптические переходы. этот тип двухфотонных оптических переходов запрещен законом сохранения углового момента и не зависит от степени поляризации света. для линейно поляризованного света в двухфотонных оптических переходах , а для света с круговой поляризацией .
Из последних анализов видно, что коэффициент кругового дихроизма двухфотонной щели :
в прямых оптических переходах ;
и в оптических переходах
Таким образом, круговой дихроизм отчетливо виден во всех оптических переходах по сравнению с другими оптическими переходами.
Do'stlaringiz bilan baham: |
