Количественное измерение и двухфотонное использование линий кругового дихроизма в зоновых сеточных полупроводниках

1-й случай. Когда частица движется в поле потенциала, т.е. энергетический спектр носителей тока в состоянии, т.е. удовлетворяет следующему соотношению
. (4.1.8)
2-й случай. Когда частица движется в направлении размерного квантования, т.е. пока
(4.1.9)
отношение будет соответствующим.
3-й случай. в состоянии
(4.1.10)
4-й случай. предоставил
(4.1.11)
в направлении размерного квантования уравнение Шредингера выражается следующим образом
(4.1.12)
Здесь
(4.1.13)
(4.1.15)
Из уравнения (4.1.12) видно, что его решение зависит от появления потенциала. В частности, не будет иметь аналитического решения, даже если оно имеет линейную или квадратичную зависимость от координаты. Из-за этого давайте предположим, что В таком случае а уравнение (4.1.12) принимает следующий вид
(4.1.16)
_Здесь
(4.1.17)
В последнем случае могут быть различные частные случаи. Поэтому разберем следующие случаи. Например, предоставил
(4.1.18)
в состоянии
(4.1.19)
Особенно при условии, что мы имеем следующие соотношения из последних результатов:
предоставил
(4.1.20)
в состоянии
(4.1.21)
(4.1.17) нин эчими
(4.1.22)
отмечается в форме. Здесь регистры, например для частицы, движущейся в толстой потенциальной сфере определяется из граничных условий.
В приближении Латтинджера-Кона (4.1.2) для полостей уместно записать уравнение в следующем виде
(4.1.23)
Здесь



и (4.1.23), уравнение принимает следующий вид . Решение этого уравнения выбирается в виде (4.1.16), здесь вместо этого доступна здесь
(4.1.24)
и (4.1.24) выражение
предоставил
(4.1.25)
5-й случай. предоставил
(4.1.26)
Также из выражения (4.1.24). предоставил
(4.1.27)
Анализ показывает, что уравнение (4.1.23) можно записать в следующем виде, имеющем аналитическое решение при определенных граничных условиях.
(4.1.28)
имеет аналитическое решение, где
(4.1.29)
размер, удовлетворяющий условию. Здесь Разберем ряд случаев, приводящих к состоянию отдельно: