Количественное измерение и двухфотонное использование линий кругового дихроизма в зоновых сеточных полупроводниках

1-й случай. Когда частица движется в поле потенциала, т.е. предоставил
(4.1.30)
2-й случай. Когда частица движется в направлении потенциального размерного квантования, т.е. в случае
(4.1.31)
отношение будет соответствующим.
3-й случай. предоставил
(4.1.32)
4-й случай. предоставил
(4.1.33)
Таким образом, из выражения (4.1.28).
(4.1.34)
получаем уравнение и его решение
или (4.1.35)
Мы ищем его здесь константы интегрирования,
(4.1.36)
ва ты предоставил
(4.1.37)
Если (4.1.35) выражается если условие учтено, то размерное квантование для упомянутых выше случаев анализируется с помощью следующих выражений:
1-й случай. Когда частица движется в поле потенциала, т.е. предоставил
(4.1.38)
остывать. 4.1 и 4.2.- расмларда и измеренный квантованный энергетический спектр электронов для кристаллов, рассчитанный по выражению (4.1.38). Для расчетов были выбраны следующие счета: для кристалла -электронларнинг эффектив массаси, (рисунок а) (рис. б) – ширина потенциального поля, -kristallning taĽˌikˌlangan zonali latitud, -энергия спин-орбитального удара, кристаллы: -электронларнинг эффектив массаси, (рисунок а) (рис. б) – ширина потенциального поля, -kristallning taĽˌikˌlangan zonali latitud, -энергия спин-орбитального удара, -параметр Кейна. На этих рисунках области отрицательных значений квадрата волнового вектора, т. е. области запрещенных энергий, представлены штриховыми линиями, которые являются ширинами квантово-запрещенных и спин-орбитальных зон взаимодействия.
2-й случай. Когда частица движется в направлении потенциального размерного квантования, т.е. в случае
(4.1.39)
В обоих вышеупомянутых случаях возможно дальнейшее упрощение выражений размерного квантования:
а) в зависимости от энергии волнового вектора
(4.1.40)
Из этого уравнения
(4.1.41)
б) предоставил
(4.1.42)
в) в зависимости от энергии волнового вектора
(4.1.434)
отношение
(4.1.44)
возникает. Рисунок 4.3 измеренный квантованный энергетический спектр электронов для кристаллов, рассчитанный по выражению (4.1.41). Для количественных расчетов были выбраны следующие регистры: -

а) б)

Рис. 4.1. Размер квантованного энергетического спектра электронов для кристалла вычисляется по выражению (4.1.38). а) двухмерный; б) трехмерная привязка. При расчетах были выбраны следующие величины: -электронларнинг эффектив массаси, (рисунок а) (рис. б) – ширина потенциального поля, -kristallning taĽˌikˌlangan zonali latitud, -энергия спин-орбитального удара, -Кейн параметры.

а) б)

Рис. 4.2. измеренный квантованный энергетический спектр электронов для кристалла, рассчитанный по выражению (4.1.38). Для расчетов были выбраны следующие счета: -электронларнинг эффектив массаси, (рисунок а) (рис. б) – ширина потенциального поля, -kristallning taĽˌikˌlangan zonali latitud, -энергия спин-орбитального удара, -Кейн параметры.

электронларнинг эффектив массаси, -Kingliga развеселить потенциал, -kristallning taĽˌikˌlangan zonali latitud, -Кейн параметры;
г) предоставил
(4.1.45)
отношения будут адекватными. Здесь Из последних четырех выражений видно, что в случаях а) и б) измеренные выражения квантования не зависят от энергии спин-орбитального расширения.
Экспериментально было интересно Для этого случая согласно выражениям (4.1.42), (4.1.45) имеем следующие соотношения
(4.1.46)
а также
(4.1.47)
Таким образом, мы проанализировали несколько случаев квантования по энергетическому спектру носителей тока в решетчатых кристаллах.