J kamolov, II. Ismoilov

va  m a y a tn ik   e n e r g iy a si  tu fa y li  h a r a k a tn i  d a v o m   e ttir is lig a   m o c   k e la d i. 
Bu 
vaqtda mayatnikning  energiyasi butunlay kinetik energiyaga aylanadi va
m v 2
en erg iy a-------ifoda orqali aniqlanadi.

---

Kondensatordagi zaryadlar nolga teng bo‘lishi bilan tok ham nol bolishi 
kerak edi,  ammo tok nol b o‘lmaydi bu paytda tok uzilgandek voqyea bo£lib 
induksion g‘altakdagi magnit  maydon oqimi kamaya boradi.  Lens qoidasiga 
asosan tok uzilishida shu kamaygan tok yo£nalishida elektr tok — o £zinduksiya 
toki  hosil  b o £ladi,  shunday  qilib  magnit  oqimi  kamaya  boradi,  uning
L I
2
energiyasi  —
nol ga  intiladi.  Bu  induksion  tok  b o ‘lishi  uchun  manfiy
zaryadi  nol  b o £lib  qolgan  neytral  qoplam adan  yana  elektronlar  chiqib, 
tok hosil qilishda davom etadi,  natijada ilgari  manfiy zaryadli qoplamadan 
endi elektron chiqqani uchun musbat zaryadlar ortiqcha b o £lib, u musbat, 
avval  manfiy  zaryadlangan  qoplam a  esa  endi  musbat  qoplam a  b o £lib, 
kondensator  qoplamalardagi  zaryadlar  turi  almashinadi.
T
Vaqtning 
paytida  (159-v  rasm)  kondensator  qoplam alari
qarama-qarshi ishorali zaryad bilan to la  qayta zaryadlanadi, tok kuchi esa 
nolga teng b o £ladi.  Natijada,  konturning magnit maydon energiyasi yana 
kondensatoming elektr maydon energiyasiga aylanadi.  Biroq bunda elektr 
maydonning  yoiialishi  uning 
t0
  paytdagi  yo'nalishiga  qaram a-qarshi 
b o iad i. Vaqtning bu paytiga prujinali mayatnikning tebranishlarida uning 
potensial  energiyasi  eng  katta b o ig a n   eng pastki  vaziyati  to £g£ri  keladi.
Shundan  keyin jarayon  teskari tartibda takrorlanadi  (159-g, 
d
 rasm). 
Oqibat  natijada 
t4
  = 
T
  paytida  kontur  boshlanglch  holatga  qaytadi, 
mayatnik  esa  eng  yuqori  vaziyatga  o £tadi  va  yuqoridagi  kokrib  o'tilgan 
jarayonlar yana takrorlanadi.
Shunday  qilib,  konturda 
T
 davrli  elektr tebranishlar  vujudga  keladi. 
Davrning birinchi yarmi  davomida tok bir yo£nalishda,  davrning ikkinchi 
yarrni davomida esa qarama-qarshi yo£nalishda oqadi.
Konturdagi elektr tebranishlar vaqtida kondensatorda elektr maydon 
energiyasi  va  induksiya  g£altagida  esa  magnit  maydon  energiyasi  davriy 
ravishda o £zaro bir-biriga aylanib turadi.  Bu xuddi mayatnikning me—xanik 
tebranishlarida mayatnik potensial va kinetik energiyalarining o ‘zaro bir- 
biriga aylanishi singari boiadi.  Bunday taqqoslashda mayatnikning potensial 
energiyasi kondensatoming elektr maydon energiyasiga, kinetik energiyasi 
esag"altak magnit  maydonining energiyasiga,  harakat tezligini konturdagi 
tok  kuchiga  o £xshatish  mumkin.  Mayatnik  inersiyasi  rolini  g‘altakning 
induktivligi,  mayatnikka ta'sir kiluvchi ishqalanish kuchi  rolini konturning 
aktiv  qarshiligi  o £ynaydi.
191

---

Tebranuvchi sistemaning o‘zida paydo boiadigan kuchlar (kvazielastik 
kuchlar)  ta ’sirida  hosil  b o iad ig an   mexanik  tebranishlar  xususiy  tebra- 
nishlar deb atalar edi.  Xuddi shunga o‘xshash konturda unga biror energiya 
zapasi berganda hosil b oiad igan  va konturda vujudga keladigan tok bilan 
tutib turiladigan elektromagnit tebranishlar 
xususiy
 yoki 
erkin elektromagnit 
tebranishlar
 deb ataladi.  Bu vaqtda konturning aktiv qarshiligini  nol deb 
qaraladi.  M exanikada  erkin  tebranishlar  garmonik  b o ig a n i  kabi  erkin 
elektromagnit tebranishda zaryad harakatining vaqtga bogiiqligi garmonik 
b o iib , quyidagi tenglama bilan  ifodalanadi:
q
 = 
q0
 cos(ft) 
t -q>)
 
(7.1)
Demak, zaryad miqdorining davriy o ‘zgarishi kosinusoidal yoki sinu­
soidal b o ia d i,  chunki bu funksiyalar o ‘zaro almashinuvchi funksiyalardir.
Yuqoridagi mulohazalardan ko‘rinadiki, tebranish davomida energiya 
turlarining  yigindisi  doimiy b o iad i.
M exanik  so‘nmas  tebranishda  to iiq   energiya  kinetik  va  potensial 
energiyalar yigindisiga teng
m v 2 
kx2
w
  = 
Wk  + W,,  =
-------+ ------= 
const