Фанидан маъруза матни

зарба тўлқини фазаси
дейилади: 
2
L
С
. 
Агар Т
З
бўлса резервуардан қайтган тўлқин қулфак ѐпилганда унга етиб келади. Бундай 
зарба 
тўғри зарба
дейилади. 
Т
З
да босим кўпайиши максимал қийматига етиб ўлгурмайди. Буни 
тескари (нотўғри) 
зарба 
дейилади. 
Қулфак очилганда манфий гидравлик зарба кузатилади. 

---

Зарба ҳодисаси учун ҳамма кучларнинг х ўқига проекцияси: 
t
pf
t
p
p
f
p
f
p
p
f
f
0
0
0
Ҳаракат миқдори қонунига асосан: 
t
f
p
v
m
g
x
f
m
ва 
х С
t
, ва
C
t
, эканлигини ҳисобга олиб, гидравлик зарба 
тенгламасини ѐзамиз: 
v
C
v
C
g
p
п
H
p
- эканлигини инобатга олиб Н.Е. Жуковский формуласини оламиз. 
Н
С
v
g
ѐки
Н
Н Н
С
v
g
П
0
g
v
С
Н
ва 
g
v
С
Н
Н
Н
П
0
формулаларда 
v 0 да 
Н 0 ва босим 
камайиши кузатилади. Бу формулалардан қувур узунлиги L
ТР
20 Д
ТР
ҳолларда фойдаланиш 
мумкин. 
Агар қувурда сув тезлиги v
0
дан v гача ўзгарса, напор ошиши: 
v
v
g
С
Н
Н
Н
ТУдт С
0
0
Максимал босим ўзгариши v
0 max
дан v=0 да: 
Н
С
v
g
МАХ
0max
ѐки
0
0
0
H
g
MAX
v
С
Н
МАХ
Н
МАХ
Н
Ўлчамсиз катталикни 
қувурнинг биринчи ҳарактеристикаси
дейилади. 
ни v
0 MAX
=5 м/с ва С=1000 м/с да Н=100 м ни ташкил этади. Агар ГЭС напори Н
0
= 100 м 
бўлса, 
унда 
=5,1 
ва 
зарба 
вақтида 
қувур 
охирги 
участкасида 
напор 
H
H
H
м
MAX
0
100 510 610
, яъни 6 марта ошади. 
Айрим ҳолларда =2 =2 деб қабул қилинади. 
Қувурда ички босим ва напор камайиши. Тескари зарба 
Қулфак очилганда унинг олдинги участкасида босим камайиши кузатилади. Қулфакда 
напор катталиги: 
Н=Н
0
- Н (23.1)
бу ерда Н - напорнинг абсолют пасайиши. 
Нисбий напор камайиши h=-у деб белгиласак: 
0
0
0
Н
Н
Н
Н
Н
у
, (23.2) 
Биринчи фаза зарба учун: 
1
0
1
1
1
y
q
у
q
I
I
, (23.3) 

---

Қолган фазалар учун 
1
1
0
2
1
n
i
i
n
I
n
n
I
y
y
q
у
q
, (23.4) 
Тўлиғича ѐпилган қулфак очилганда q
I 0
=0, биринчи фаза учун: 
1
1
1
1
y
у
q
I
, (23.5) 
Бунда у
1
1, чунки у
1
=1 да тенгламанинг чоп томони нулга тенг, у
1
1 да кичиклашади демак 
Н Н
0
ва напор нулгача пасаймайди. 
Аниқланишича =3 ва q
1
=1 да нисбий напор камайиши у
1
=0,908. 
(23.1)...(23.5) тенгламалар асосида қулфак олдида қувурдаги ички босим камайишини 
аниқлаш мумкин: 
бу ерда - Н
П
- пъезометрик баландлик пасайиши. 
q
I
- нинг тўғри чизиқли ўзгаришида кичик юкланишлар ошишида q
I 0
=0 дан бошлаб 
2
1
1
у
у
деб оламиз. Буни (23.2) га қўйиб, қулфакдаги биринчи фаза напор камайишини 
топамиз: 
2
1
2
0
1
I
q
у
(23.6) 
у
1 мах
каттароқ қиймати q
I 0
=0 да қулфак ѐпиқ ҳолда кузатилади. 
Узоқлашган фазаларда у
n-1
y
n
y
m
деб олсак: 
y
m
2
2
у
1
=у
m
2
0
I
q
да кузатилади. 
 
Ўзгарувчан характеристикали қувурларда гидравлик зарба
Дастлабки ҳисобларда тармоқланмаган қувурлар учун таҳминий усулни қўллаб, қувурни 
эквивалент содда қувурга алмаштирилади. Бундай алмаштириш аниқ натижа бериши фазалар сони 
қулфакни ѐпиш вақтида етарлича катта бўлганда амалга ошиши мумкин. 
Агар қувур n - участкадан, l
1
, l
2
,...,l
n
Узунликдан, уларда тўлқин тарқалиш тезлиги С
1
, С
2
,..., 
С
n
бўлса, эквивалент қувурда
n
i
i
i
l
L
1
. Тўлқин тезлиги вақти 
УР
С
L
алоҳида участкалардаги вақтга 
тенг бўлиши керак. 
L
С
l
C
l
C
l
C
l
C
УР
n
n
i
i
i
i n
1
1
2
2
1
...
. 
Бундан
1
0
I
q
ва Н
0
напорда қувурдаги сув тезлиги v
1
, v
2
, ..., v
n
бўлсин. Эквивалент қувурдаги сув 
кинетик энергия запаси Q v
ур
/2 ҳар бир участка кинетик энергиялари йиғиндисига тенг 

---

. 
Унда 
v
l v
L
yp
i
i
i
i n
1
Тескари зарбада босим ошиши: 
Лекин тўғри зарбада С
1
ва 
max
0
v
қувур биринчи участкасида қўйилиши керак. 
Н.А. Картвелишвили таъкидлашича айрим ҳолларда (қувурларда тенглагич резервуар бўлса 
ѐки тармоқланган қувурларда) юқоридаги усул тўғри натижа бермаслиги ва шундай ҳолларда 
Шнидер-Бержерон тенгламасидан фойдаланиш зарурлиги айтилган. 
 
Тартибга солишнинг идеал қонуни. Қувурнинг иккинчи характеристикаси 
ГЭҚ ларида гидравлик зарба вақтида (қулфак ѐнида напор ошиши) идеал қонун қўлланилса 
тартибга солиш яхшиланиб, напор қиймати минимумга келтирилади. Ундан ташқари напор 
ошиши q
I
кўрсаткичга боғлиқ бўлиши аниқланган, 
max
0
I
I
I
Q
Q
q
- чўмичли турбинага
max
0
I
I
I
Q
Q
q
- реактив турбинага тескари зарба учун занжир тенгламани ѐзиб: 
Ҳар қандай n фазада Н ни (v
n
ва олдинги фазаларда напор ошиши аниқ бўлса) топиш 
мумкин. 
Бу тенгламани юкланиш нулга тенг бўлганда v
0
=v
0 max
дан v
n
=v
охир
гача ўзгарганда Н
бошл-ч
ошиши ва Н
охирг.
охирги фазадаги ўзгариши бўлганда қуйидагича ѐзиш мумкин. 
Напор ошишини ҳамма К фаза учун қўшиб қуйидагини ѐзамиз: 
Агар ҳамма фазалар охирида ва биринчи фаза бошида бир хил напор кйлайиши кузатилса 
Н
Н
Н
Н
Н
бош
охи
0
1
2
.
р.
...
Унда фазалар сони: 
2
3
3
Т
С
Т
К
ва 
g
v
C
Н
К
2
max
0
0
Бу тенгликдан: 
Ўлчамсиз катталик: 
L v
g H T
0
0
3
max

---

3
0
max
0
T
H
g
v
L
ни 
қувурнинг иккинчи характеристикаси 
дейилади. Бу эса Н
min
ни 
назарий кўпайишини беради ва қуйидагида олинади:
Н
min
= Н
бош.
= Н
1
= Н
2
=...= Н
К
Бу режимдан четга чиқиш натижани ѐмонлаштиради, чунки Т
3
=const ҳолатида напор 
кўпайиши қандайдир фазада 
Н
min
= Н
0
дан катта бўлади. Реал шароитда напор кўпайиши 
биринчи фазада Н
бош
=0 дан Н
1
гача ҳосил бўлади. Бошқа фазаларда ҳудди шундай напор 
кўпайишини ушлаб турилса Н
1
= Н
2
= Н
3
=...= Н
Х 
, унда юкланиш (нагрўзка) нулга тенглашганда 
тартибга солишнинг идеал режимига эга бўлинади. Бунда напор ошиши 
Н
0
дан озгина катта 
бўлади. 
Бунинг учун иккинчи фазадан бошлаб, қолган ҳаммасида q
I
ни ўзгармас ушлаб туриш 
керак. 
Текширишлар кўрсатишча идеал режимдан бошқа режимларда 
вр
Н
(ҳамма фазалар 
охирида) бўлади. 
Айрим ҳолларда ўрнига Т
l
ни, яъни напорли водовод инерция доимийсини қўлланилади: 
, 
бу ерда n - трубопровад участкалари сони; 
L
i
- узунлик; 
f
i
- i - участкадаги қувур кесим юзаси. 
Қувур кесим юзаси ҳамма участкада бир хил бўлса, Т
l
қуйидагига тенг бўлади: