Барка ёки баъзи нуц- таларинйнг тезликлари вацтнинг жуда кичик оралигида Чекли катта цийматга узгариши ҳодисаси зарба дейилади

Моддий нуқта, механик система барка ёки баъзи нуц- таларинйнг тезликлари вацтнинг жуда кичик оралигида Чекли катта цийматга узгариши ҳодисаси зарба дейилади. Вақтнинг !арба ҳодисаси содир бўлувчи оралигига зарба вац- ти дейилади ва одатда т орқали белгиланади.
За^ба прЪцессида вақтнинг жуда кичик оралигида тезлик- лар чекли қййматларга узгариши натижасида шу вақт орали- гида катта тезланишлар юзага келади. Шунинг учун зарба пайтида таъсир қилувчи кучлар зарбадан олдинги ёки зарба- дан кейинги кучларга нисбатан жуда катта булади. Зарба пай- тида таъсир қилувчи кучларга оний ёки зарбали кучлар, у^арнинг зарба врқти оралигидаги импульсларига эса зарбали ьшпулъслар дейилади,
105-§. Моддий нуқтага зарбали ку,ч таъсирининг асосий тгнгламалари. Тшлаш кбэффйцйёнти

Моддий нуқта учун зарба ҳодисаеини қараб чиқамиз. Би-

р^р Ғ куч таъсирида ҳатакатланувчи т массали моддий нуқта Ж2
www.ziyouz.com kutubxonasi
олайлик. Бирор Л моментдан бошлаб бу нуқтага Р зарбали куч таъсир қила бошласин ва бу кучнинг таъсири пайтда ту- гасин. т=Л — Л вақт оралигини зарба вақти деб атаймиз. Нуқтанинг зарбадан олдинги ва зарбадан кейинги тезликлари-
ни мос равишда V ва и орқали белгилаб, зарба вақти учун импульслар теоремасини ифодаловчи (17.17) тенгламани қўл- лаймиз:
X X
та — тъ == | Ғ.сИ + (* РсИ.
Бунда | РсИ — зарбали куч импульси; уни 5 орқали белгилай-
лик. Зарбали Р кучнинг қиймати катта булгани учун 5 нинг қиймати чекли бўлади -с зарба вақти жуда кичик бўлгани са-
бабли Ғ кучнинг бу вақт оралигидаги импульсининг қиймати жуда кичик; шунга кура зарбали импульсга нисбатан уни ҳи- собга олмаслик мумкин. У ҳолда охирги тенгликдан ёза ола- миз:


ти — тъ = 5. (19 1)
Равшакки, зарбага учраган моддий нуқтанинг ёки жисм- нинг зароадан кейинги кинематик ҳолати, албатта, унинг фи- зик хусусиятларига ҳам боғлиқ бўлади. Масалан, маълум ма- софадан горизонтал қузғалмас сиртга резина тупни ёки пулат шарни бир хил бошланғич тезлик билан ташласак, уларнинг сиртга урилгандан (зарбадан) кейинги тезликлари турлича булади.
Шарчанинг қузғалмас горизонгал сиртга зарбасини олайлик; Шарчанинг зарбага учраган пайтдаги тезлиги сиртга перпен-
дикуляр йуналган бирор V вектор бўлсин. Зарба процессини икки фазага ажратиш мумкин. Биринчи фаза давомида шарча деформациялана бориб, фаза охирида унинг тезлиги нолга айланади. Бу фаза давомида шарчанинг кинетик энергияси деформацияланиш натижасида ҳосил бўладиган эластиклик кучларининт потенциал энергиясига айланади ва қисман шар- чанинг қизишига сарфланади. Иккинчи фаза давомида элас- тиклик кучининг таъсири остида шарнинг дастлабки шакли тиклана бошлайди, лекин тулиқ тикланмайди. Қолдиқ де- формацияга ва қизишга сарфланиш туфайли шарнинг дастлаб- ки кинетик энергияси ҳам қайта тикланмайди. Шарнинг зар- бадан кейинги кинетик энергияси унинг зарбадан аввалги кинетик энергиясидан кичик булади.Демак, шарнинг зарбадан кейинги тезлигининг модули унинг зарбадан аввалги тезлиги- нинг модулидан кичик булади.
323 www.ziyouz.com kutubxonasi
яфодага зарбага учраган моддий нуқтанинг ёки жисм- нинГ”физик хусусиятларини билдирувчи катталик ошкор ра- нишда кирмаган. Моддий нуқта учун бундай катталикни ха- рактерловчи коэффициент таклаш коэффициенти дейилиб, у нуқтанинг зарбадан кейинги ва зарбадан аввалги нисбий тезликларининг урилиш сиртига урилиш нуқтасидан ўтказил- ган нормалдаги проекциялари нисбатининг модулига тенгдир. Масалан, массаси т бўлган моддий нуқта А, масофадан бош- ланғич тезликсиз тушиб, бирор қўзгалмас горизонтал силлиқ 5 сиртнинг А нуқтасида унга урилсин. Сиртга нисбатан нуқ-
танинг зарбадан аввалги тезлигини V, зарбадан кейинги тез-
лигини эса и орқали белгилайлик (19.1-расм). 5 сиргга А нуқ-
тада ўтказилган нормални п орқали, V ва и тезликларнинг бу нормалдаги проекцияларини мос равишда Vп ва ип, нуқтанинг зарбадан кейинги кутарилиш масофасини А, орқали белгилай- лик, тиклаш коэффициенти эса к бўлсин. У ҳолда


к =


и_п
<>п

(19.2)

ва и векторлар қарама-қарши йўналган векторлар булгани учун соннинг модули таърифига кўра (19.2) ни
к = - (19.3)

кўринишда ёзиш мумкин.

Моддий нуқтанинг зарбадан аввалги тезлик вектори унинг сиртга тўқнашиш нуқтасидан сиртга ўтказилган нормал билан ўткир бурчак ташкил қилганда ҳам тиклаш коэффициенти
(19.2) ёки (19.3) муносабатлардан аниқланади.
Агар зарбада жисм қатнашаётган булса, тиклаш коэффици- енти жисм урилиш нуқтасининг урилиш сиртига нисбатан зар- бадан кейинги ва зарбадан аввалги тезликларининг урилиш нуқтасидан урилувчи жисмлар сиртига ўтказилган умумий нормалдаги проекцияларининг нисбати би- лан аниқланади.
Тиклаш коэффициенти оддий тажриба билан қуйидагича аниқланиши мумкин. Бирор шарча (моддий нуқта) ни горизонтал, қўзғалмас, Силлиқ сиртга М, А = А, масофадан ташлайлик (19.1- расм). Шарчанинг М,А йўлда оғирлик кучи таъсиридаги ҳаракатига кинетик энергия ҳақидаги теоремани

",

"Г//А


V

қўлласак, ъ = У2%кх булади. Шарча сиртга урил- ганидан сунг //, баландликка кутарилсин. У ҳолда шарчанинг зарбадан кейинги тезлиги и=У2%к% бўлади. (19.2) га асосан ёза оламиз:

324 19.1- расм.

www.ziyouz.com kutubxonasi
к =

I -**,

ёки к

с V 2^Л,

Шарчани ва сиртни турли мате- риаллардан ясаб, шарчанинг тушиш ва кутарилиш масофаларини улчаш йўли билан турли материаллар учун тиклаш коэффициентини аниқлаш мумкин була-ди. Реал жисмлар учун тиклаш коэффициен- ти 0<£<1 интервалда булади. Абсолют эластик жисмлар учун жисмлар учун к = 0 олинади. к =

19.2- рак

к = 1 ва абс°пА 1 бўлганда з^Р

*

'^ластик

^чуп п- — улмпадп. — х и)
эластик зарба. к= 0 булганда эса зарба абсол^ "солюгп булмаган зарба дейилади. ^ба^астиЧ
(19.1) ва (19.2) тенгламалар моддий нуцтага таъсирининг асосий тенгламалари ҳисобланадР- уч\л*« куч> маларни моддий нуқтанинг сиртга қийшиқ зарба0*1 д енгла'