А. Тешабаев, С. Зайнабидинов, И. Каримов, С. Власов, В. Абдуазимов

 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
 
2.6-расм
 
 
2.7-расм

---

16 
2.4.2. Фазовий заряд соҳасида Холл ҳаракатчанлиги 
 
Холл 
эффекти 
бўйича 
ўлчашлар 
бажарилиб, 
ҳаракатчанликни аниқлаш мумкин: 
µ
н 
=Rσ. Бунда R –Холл доимийси, 
σ- ўтказувчанлик. µ
н 
– микроскопик 
ёки ўтказувчанлик бўйича µ
(омик) 
ҳарaкатчанликдан 
фарқ 
қилади: 
µ
н
=χ µ, бундаги χ кўпайтгич 1 дан 2 
гача 
ўзгаради, 
унинг 
қиймати 
сочилиш 
ҳарактерга 
боғлиқдир. 
Сферик 
зонали 
айнимаган 
яримўтказгичларда ℓ эркин югуриш 
йўли энергияга боғлиқ бўлмаган ҳолда 
8
3



бўлади. Агар ℓ ~ υ бўлса, 
бундай намуналарда параметр 1 га яқин бўлади. Эллипсоидал (Ge ва Si да 
шунақа) изоэнергетик сиртли aйнимаган яримўтказгичларда 
8
3



2
)
2
(
)
1
2
(
3




бунда 

-кўндаланг ва бўйлама эффектив массалар нисбати. 
χ нинг қиймати фазовий заряд соҳасида ҳажми учун хисобланган қийматдан 
фарқ қилиши мумкин. 
2.8-расмда кўрсатилганидек, узунлиги L, кенглиги W, қалинлиги d 
бўлган намунага х йўналишида Е
х
электр майдон, z йўналишда H
z 
магнит 
майдон қўйилган, у ҳолда х йўналишида ток ўтиб турса у йўналишда Е
y
Холл майдони вужудга келади. Холл майдони магнит майдони томонидан 
заряд ташувчиларга таъсир қилувчи Лоренц кучини мувозанатлагани учун 
ушбу йўналишда ток бўлмайди Е
y 
= 0.
Токлар ифодалари: 
I
х
=
dz
z
ix
d
d
)
(
0

(2.22) 
I
y
=
0
)
(
0
0


dt
z
iy
d
(2.23) 
σ- ўтказувчанлик ва R –Холл доимийси маълум
σ = 
Wd
E
I
x
x
(2.24) 
R=
H
I
Wd
E
x
y
(2.25) 
ифодаларга эга. 
I
x 
ни (2.22) ифодадан ва E
y 
ни
(2.23) ифодадан аниқланади, уни (2.24) 
ва (2.25) ларга қўйиб сиртий ўтказувчанлик σ ва Холл доимийси R ни 
хисоблаш мумкин.