Zarralar fizikasi

94

---

bu yerda
(3.8.3)
yadroning m atritsa elcmenti deb ataladi.
Matritsa elementi Ье^*^вд|Е|Й^<3^ уда beruveht spin va JkiMkning 
o ‘zgarishiga juda 
U doiiafy beto-o‘zaro ta^sIr intsraivfigifflf
xarakterlaydi va bet^?f«nii4ri%h nazariyasi bilan t ^ n b a rrtt?|alarini 
taqqoslashdaaaniqlanadi (3:8.3j|ntegralm attite el^nen& lng « g s o d d a
shaklda yozilgsm bo'ttb, asid ah ar bir o4zaro ta*slrfjSA.J ^ ^ ^ , i|'ta r!aa fig a 
mos keluvchi nazariyaga matritsa elemenitga orzfg^ *£*S to&*ttnishga ega 
bo‘ladL Lekin 
n
doim boshkng*lcii va oxirgito‘lqin 
xui&siyatf
bilan aniqlanadi. Yuqoridagi hamma variantlarda matritsa elementining 
maksimal qiymatt *m*lum tartfair qoldalariga mos M tivchj §Ьш1аг ЫШ* 
aniqlanadi.
Beta-yemirilish energiyasi E0 o‘zgarmas bo‘lib, P —zarra energiyasi Ep 
va antineytrino #nergiyaiari E# ^ ‘rtasida taqsimlangan deb’p.Ss Ip ifbdafp 
ko‘ra, Hfigfi holatlar soitfii |>(E) T dW/dE hisclstftfsajte E0 
m
.
B* + 
bundan:
Beta-zarra energiyasi va ip|)uisi Рц 1? + dEp, Pp + d Р» hamda anti­
neytrino energiya va impulsi 
+ d E r, F** + dP* mtervalida joyiash||a
0
deb qaralsa eedrgi holatlar son* ^ p 
Щ,Щ
lar oxirgi h ^ ^ t e to etarid rii 
d 
v
kupaytmasiga teng bo'ladi. Impuls qiymatlari P va P+dP oraliqda 
bo‘lganda f t S У и to‘Iqinlar holatlar soni:
dEti
-
-d E v m dE.
(3.8.4)
(3
mm
(3.8.6)
7)
95

---

bu yerda 4 
ж
P2dP '«*> fazoda impulslar shar qatlaml hajmida; V 
hajm; 
(2 
тс
h)3 - kvant yacheyka hajmi.
Shunday qilib;
IMbeSLaw 
wA
Л Ш т
dn 
щ
ш
ф
ш
ш
т
(3.8.8)
dE 
(2nTi)dE
(3.8.8) formula iiRpuls bo‘yieha.taqsiraotoi ifbdalaydi, energiya bo'yieba 
taqsimcrtga crtisfa roum km Bunda beta va rti»srt»noIa*nfflg energiya va 
impulslari o ‘zaro bog‘lanishidan foydalanamiz:
(3.8.9)
E p - c P p = m ^ c ;
■ 
E l -
c
2P?
=
nipC4.
(3.8.9) munosabatdan EifdEii = c2P#dP|<; E ^ -d E t- “ c2PwdPi/ bundan:
ж
'
cLP,
C2P
:’
(3.8.4) munosabatni e’tiborga olib, dPp, dP^ laming qiymatlarini (3.8.8) 
ifodaga qoeysak:
1
67t2V 2PpPvEpErdE