Yassi-parallel plitalar o'rtasida ma'lum bir potentsial farq u qo'llanilsin, plitalar

---

Yassi-parallel plitalar o'rtasida ma'lum bir potentsial farq U qo'llanilsin, plitalar 
o'rtasida bir xil elektr maydon hosil bo'ladi, uning kuchi (2) ga teng, bu erda d - 
plitalar orasidagi masofa. 
Elektronning ma'lum tezlikda bir tekis elektr maydoniga kirishi traektoriyasini 
ko'rib chiqing (1-rasm). 
Kuchning gorizontal komponenti nolga teng, shuning uchun elektron tezligining tarkibiy qismi 
doimiy va teng bo'lib qoladi. Shuning uchun elektronning X koordinatasi quyidagicha aniqlanadi 
Vertikal yo'nalishda, kuch ta'sirida elektronga bir oz tezlashuv beriladi, bu Nyutonning ikkinchi 
qonuniga binoan tengdir 
(4) 
Shuning uchun vaqt o'tishi bilan elektron tezlikning vertikal komponentiga ega bo'ladi 
(5) 
Qayerdan 
. 
Реклама 
Elektronning koordinatasidagi Y vaqti-vaqti bilan o'zgarishi oxirgi ifodani birlashtirish orqali 
olinadi: 
(6) 
T qiymatini (3) dan (6) ga almashtiring va Y (X) elektronning harakat tenglamasini oling. 

---

(7) 
Ifoda (7) - parabola tenglamasi. 
Agar plitalarning uzunligi teng bo'lsa, unda plitalar orasidagi parvoz paytida elektron gorizontal 
komponentni oladi 
(8) 
dan (1-rasm b) shundan kelib chiqadiki, elektronlarning burilish burchagi teginasi 
Shunday qilib, elektronning boshqa har qanday zaryadlangan zarralar singari, elektr 
maydonidagi siljishi elektr maydonining kuchiga mutanosib va zarrachaning o'ziga xos 
zaryadining qiymatiga bog'liq / e. 
Magnit maydonda zaryadlangan zarrachalarning harakati. 
Endi tezlik bilan bir tekis magnit maydonga kiradigan elektronning traektoriyasini ko'rib 
chiqamiz (2-rasm) 
Magnit maydon F l kuchi bilan elektronga ta'sir qiladi, uning qiymati Lorents munosabati bilan 
belgilanadi 
(10) 
yoki skalar 
(11) 
bu erda B - magnit maydon induksiyasi; 

- va vektorlari orasidagi burchak. Lorents kuchining 
yo'nalishi zarracha zaryadining belgisini hisobga olgan 
holda chap qoida bilan aniqlanadi. 
E'tibor bering, elektronga ta'sir qiladigan kuch har doim tezlik vektoriga perpendikulyar va 
shuning uchun markazdan qochuvchi kuchdir. Bir tekis magnit maydonda, markazdan 
qochiruvchi kuch ta'sirida, elektron radiusli R aylana bo'ylab harakatlanadi. Agar elektron 
magnit maydon kuchlari chiziqlari bo'ylab to'g'ri chiziqli harakat qilsa, ya'ni. Ph = 0, u holda 
Lorents kuchi F l nolga teng bo'ladi va elektron magnit maydonini harakat yo'nalishini 
o'zgartirmasdan o'tkazadi. Agar tezlik vektori vektorga perpendikulyar bo'lsa, u holda magnit 
maydonning elektronga ta'sir kuchi maksimal bo'ladi 
Lorents kuchi markazga qarab harakat qiladigan kuch bo'lgani uchun quyidagilarni yozishimiz 
mumkin:, bu erda elektron harakatlanadigan aylana radiusi: 
Keyinchalik murakkab traektoriya magnit maydoniga vektorga ma'lum bir 

burchak ostida 
tezlik bilan kirgan elektron tomonidan tasvirlangan (3-rasm). Bunday holda, elektron tezligi 

---

normal va teginal komponentlarga ega. Ulardan birinchisi Lorents kuchi ta'siridan kelib chiqsa, 
ikkinchisi elektronning inertsiya harakati bilan bog'liq. Natijada, elektron silindrsimon spiralda 
harakat qiladi. Uning aylanish davri (14), chastotasi (15). R qiymatini (13) dan (15) ga 
almashtiring: 
VA 
Oxirgi ifodadan kelib chiqadiki, elektronning 
aylanish chastotasi uning kattaligiga ham, uning 
boshlang'ich tezligining yo'nalishiga ham bog'liq 
emas va faqat o'ziga xos zaryad va magnit 
maydon qiymatlari bilan belgilanadi. Ushbu 
holat elektron nurlarini elektron nurli qurilmalarda yo'naltirish uchun ishlatiladi. Darhaqiqat, har 
xil tezlikdagi zarralarni o'z ichiga olgan elektron nur magnit maydonga tushsa (4-rasm), unda 
ularning barchasi har xil radiusli spiralni tavsiflaydi, lekin (16) tenglamaga binoan bir nuqtada 
to'qnashadi. Elektron nurni magnitli yo'naltirish printsipi e / m ni aniqlash usullaridan biri 
hisoblanadi. B qiymatini bilish va (16) formuladan foydalanib, elektronlarning aylanish tezligini 
measuring o'lchash, o'ziga xos zaryad qiymatini hisoblash oson. 
Agar magnit maydonning ta'sir zonasi cheklangan bo'lsa va elektronning tezligi etarlicha yuqori 
bo'lsa, unda elektron yoyda harakat qiladi va magnit maydonidan uchib chiqib, harakat 
yo'nalishini o'zgartiradi (5-rasm). Burilish burchagi the elektr maydoniga o'xshash tarzda 
hisoblab chiqiladi va teng bo'ladi: (17), bu holda magnit maydon zonasining uzunligi. Shunday 
qilib, elektronning magnit maydonidagi og'ishi e / m va B ga mutanosib va teskari 
proportsionaldir. 
Kesilgan elektr va magnit maydonlarda elektronning og'ishi vektorlarning yo'nalishi va ularning 
modullarining nisbatlariga bog'liq. Shakl. 6, elektr va magnit maydonlari o'zaro perpendikulyar 
va shunday yo'naltirilganki, ularning birinchisi elektronni yuqoriga, ikkinchisi pastga siljitishga 
intiladi. Burilish yo'nalishi F l va kuchlarning nisbatiga bog'liq. Shubhasiz, agar kuchlar va F l 
(18) teng bo'lsa, elektron o'z harakat yo'nalishini o'zgartirmaydi. 
Faraz qilaylik, magnit maydon ta'sirida elektron ma'lum bir angle burchak bilan siljiydi. Keyin 
siljish nolga teng bo'lishi uchun ma'lum bir kattalikdagi elektr maydonini qo'llaymiz. Kuchlar 
tengligi shartidan (18) tezlikni topamiz va uning qiymatini (17) tenglamaga almashtiramiz. 
Qayerdan 
(19) 

---

Shunday qilib, magnit maydon sabab bo'lgan burilish burchagi 

va bu og'ishni kompensatsiya 
qiladigan elektr maydonining kattaligini bilib, elektronning o'ziga xos zaryadining qiymatini e / 
m ga aniqlash mumkin. 
Magnetron usuli bilan solishtirma zaryadni aniqlash. 
Kesilgan elektr va magnit maydonlarda e / m ni aniqlash ikki elektrodli vakuum qurilmasi - diod 
yordamida ham amalga oshirilishi mumkin. Ushbu usul fizikada magnetron usuli sifatida 
tanilgan. Usulning nomi diodada ishlatiladigan elektr va magnit maydonlarning konfiguratsiyasi 
magnetronlardagi maydonlarning konfiguratsiyasi bilan bir xil bo'lganligi bilan bog'liq - 
mikroto'lqinli hududda elektromagnit tebranishlarni hosil qilish uchun ishlatiladigan qurilmalar. 
Anod bo'ylab joylashgan silindrsimon anod A va silindrsimon katod K (7-rasm) o'rtasida ma'lum 
bir potentsial farq U qo'llaniladi, bu anoddan katodgacha radius bo'ylab yo'naltirilgan E elektr 
maydonini hosil qiladi. Magnit maydon yo'q bo'lganda (B = 0), elektronlar katoddan anodga 
to'g'ri chiziqli ravishda siljiydi. 
Yo'nalishi elektrodlar o'qiga parallel bo'lgan kuchsiz magnit maydon qo'llanilganda, Lorents 
kuchi ta'sirida elektronlarning traektoriyasi egiladi, ammo ular anodga etib boradi. Magnit 
maydon induksiyasining B = B cr ning ma'lum bir kritik qiymatida elektronlar trayektoriyasi 

---

egilib, elektronlar anodga etib borgan paytda ularning tezlik vektori teginsel ravishda anodga 
yo'naltiriladi. Va nihoyat, etarli darajada kuchli magnit maydon B> B cr bilan elektronlar anodga 
tushmaydi. V cr qiymati ushbu moslama uchun doimiy qiymat emas va anod va katod o'rtasida 
qo'llaniladigan potentsial farqining qiymatiga bog'liq. 
Magnetronda elektronlarning traektoriyasini aniq hisoblash qiyin, chunki elektron bir xil 
bo'lmagan radial elektr maydonida harakat qiladi. Ammo, agar 
radius k ga teng bo'lsa atod anod radiusidan ancha kichik 
b
, 
keyin elektron dumaloqqa yaqin traektoriyani tasvirlaydi, 
chunki elektronlarni tezlashtiradigan elektr maydonining 
kuchi tor katodli mintaqada maksimal bo'ladi. B = B cr da 
elektronning aylanma traektoriyasining radiusi, 8-rasmdan 
ko'rinib turibdiki. R = anod radiusining yarmiga teng bo'ladi 
b
/ 2. Shuning uchun (13) ga binoan V cr uchun bizda: b ... 
Sindirilish ko'rsatkichi. Tanglik munosabatlari