Xii боб. Магнит майдон 12. 1-§. Магнит майдон ва унинг характеристикаси. 12. 2-§. Био-савар-лаплас қонуни

 
Агар чап қўлнинг очиқ кафтига 
B

 индукция векторининг ўтказгич узунлиги 
dl
 га 
перпендикуляр ташкил этувчиси тушаётганда, тўрт бармоқ токнинг йўналиш билан мос 
тушса, бош бармоқ ўтказгичга таoсир қилувчи dF
А
Ампер кучининг йўналишини 
кўрсатади. 
12.4-§. Лорентц кучи 
Биз 12.3-§ да магнит майдондаги токли ўтказгичга таoсир этувчи куч, яoни Ампер кучи 
билан танишиб ўтдик, лекин Ампер кучининг пайдо бўлиш сабабларига эoтибор бермадик. 
Магнит майдондаги токли ўтказгичга таoсир этувчи куч харакатланувчи алохида 
зарядларга таoсир этувчи кучлар йиғиндисидан иборат, бундан эса таoсир зарядлардан улар 
харакатланаётган ўтказгичларга берилиши мумкин деган фикрни Лорентц берди. Шунинг учун 
Ампер қонуни (12.12) дан фойдаланиб 
магнит майдонида харакатланаётган зарядга 
таoсир этувчи кучни
топайлик. Ўтказгичдан ўтаётган ток кучи (11.2) ва (11.3) га асосан: 
qnuS
jS
I


(12.16) 
эканини эслаб, (12.16) ни хар иккала томонини 
dl
га кўпайтирайлик, у холда қуйидагини
оламиз: 
V
nd
qu
dl
S
qun
dl
I


(12.17) 
бу ерда s - ўтказгичнинг кўндаланг кесим юзи, n - ўтказгичнинг бирлик 
хажмидаги заряд ташувчиларнинг сони, u - заряд ташувчининг тартибли 
харакат тезлиги, q - унинг заряди, dV=S
dl
- ўтказгич элементининг хажми. 
Агар n 
. 
dV ни, dV хажмдаги заряд ташувчиларнинг сонини 
dn
деб 
белгиласак. (12.17) қуйидагича ёзилади: 
12.7 – расм. 
 
12.8 – расм.

---

qndn
dl
I

(12.18) 
Бу ифодани Ампер кучи билан солиштириб 
 
qdn
uB
dF

(12.19) 
ифодани хосил қиламиз. 
(12.19) ифода dn дона харакатланувчи заряд ташувчига магнит майдон томонидан таoсир 
этувчи кучни характерлайди. 
Бир дона заряд ташувчига таoсир этувчи куч 
Лорентц кучи
деб аталади:
 
uB
q
dn
dF
F
л


(12.20) 
Лорентц кучининг йўналиши хам Ампер кучига ўхшаб, чап қўл қоидаси билан 
аниқланади (12.3-§ қаранг).