Xii боб. Магнит майдон 12. 1-§. Магнит майдон ва унинг характеристикаси. 12. 2-§. Био-савар-лаплас қонуни

магнит доимийси
деб аталади. 
Био-Савар-Лаплас қонунининг баoзи тадбиқларини кўрайлик. 
1. Чексиз узун тўғри ўтказгичдан ўтаётган I ток туфайли вужудга келган майдоннинг А 
нуқтадаги магнит индукцияси В ни хисоблайлик. В нинг қиймати dB лар модулларининг 
йиғиндисидан иборат бўлади. (12.5) дан фойдалансак: 



sin
4
2
0





r
dl
I
dB
B
(12.7) 
12.6-расмдан 





2
0
0
sin
sin
;
sin
d
r
rd
dl
r
r



эканлигини аниқлаб уни (12.7) га қўйсак: 
0
0
0
0
0
0
2
0
2
2
0
0
2
sin
1
4
sin
sin
sin
4
r
I
d
r
I
r
d
r
I
B



















(12.8) 
хосил бўлади. 
Демак, чексиз учун тўғри токнинг магнит индукцияси ўтказгичдан ўтаётган ток кучига 
тўғри пропорционал ва индукцияси ўлчанаётган нуқтанинг ўтказгичдан узоқлигига тескари 
пропорционал экан. 
2. I ток ўтаётган R раиусли айлана шаклдаги ўтказгичнинг марказидаги магнит майдон 
индукцияси 
R
I
B




2
0
(12.9) 
тенг бўлади. 
3. Соленоид (марказлари умумий ўқда ётувчи бир-бири билан кетма-кет уланган 
айланма токлар йиғиндисидир) ичидаги магнит майдоннинг индукцияси 
I
n
B
0
0


(12.10) 
бўлади. Бундаги n
0
= n/l солениоднинг бирлик узун-лигидаги ўрамлар сони, n
0
I кўпайтма эса 
бирлик узунликдаги ампер-ўрамлар сони деб аталади. 
4. Тороид (соленоид-ни эгиб халқа шаклига келтирилгани) ичидаги В қуйидаги 
формула билан аниқлайди: 
I
r
n
B


2
0

(12.11) 
Бунда 
l
=2

r тороид узунлиги r - халқа марказидан барча ўрамлар марказларигача 
бўлган масофа.