Umumiy fizika kursi (ii-tom)

В 2 
билан белгилаймиз. Чегаравий нуцта­
ларга яцин жойда 
В 
магнит индукция векторини иккита таш­
кил этувчиларга ажратиш мумкин. Бу ташкил этувчилардан 
бири 
Вя 
— ажралиш чегарасига тик, иккинчиси 
В( 
— бу чега- 
рага параллел булади. У вацтда:
Bi = в 1л + в 1(, в 2 = в 2л + в 2(.
Даставвал чегаранинг икки томонидаги магнит индукция век- 
торларининг нормал ташкил этувчилари орасидаги богланиш­
ни топайлик. Бунинг учун синиц цилиндр шаклидаги (234- 
расм) берк сирт орцали утаётган магнит индукция оцимини 
текширамиз. Бу синиц цилиндрнинг ASx ва AS
2
асослари че­
гаранинг AS участкасига тенг ва параллел, ясовчилари эса 
цилиндрнинг дар бир цисми ётган моддалардаги индукция 
чизицларига параллел булсин. (4) формулага биноан бу ци­
линдрнинг сиртидан утаётган тула оцим, дар цандай берк

---

сиртдан утаётган тула оким каби, нолга тенг булади. Бу оким 
икки кисмдан — AS, асосдан утаётган ЛФ
1
окимдан ва 
AS2
асосдан утаётган АФ
2
окимдан иборат булади, чунки ён сирт- 
лар индукция чизикларига параллел булгани учун улардан
утаётган оким нолга тенг (уларни индукция чизиклари 
кесиб
утмайди). Демак,
A
0
j + Д
Ф2
=
0
. 
(
8
) .
Индукция чизиклари 234- раемда 
курсатилгандек 
йуналганда 
А 
Ф2
оким мусбат, АФ, оким эса манфий 
булади. Моддалар орасидаги чега- 
ранинг 
п 
нормалини биринчи мод- 
дадан иккинчи моддага караб йу- 
налтирамиз, у долда бу йуналиш 
A
S 2
асос учун 
ташци.
нормаль, А ^
асос учун эса ташки нормалга тес­
кари йуналиш булади. Бундан AS, 
ва AS» асослардан утаётган АФ, ва 
ДФ
2
окимлар учун куйидаги ифо- 
даларни топамиз:
АФ, =
B lnA St,
А
Ф2
=
B 2nA S2.
234- раем. Индукция в ектори ­
нинг Д ^ ва Д 5 2 сирглар орка­
ли утаётган окими.
В 1п
катталик В нинг А ^ сирт элементига утказилган ташки 
нормалнинг тескари йуналишига туширилган проекцияси бул­
гани туфайли биринчи тенгликнинг ишораси манфийдир. А
Фг
ва 
АФ,
ларнинг кийматларини (
8
) ифодага куйсак ва AS, = A
S 2
эканлигини назарга олсак, куйидагини 
. 
ь 
с
топамиз:
Н-.
— 
В 1п
+
В 2п
— О,
бундан
235- раем. Икки магнетик 
чегарасидаги 
айланиш 
контури.
В 1п — В
:
2л-
(9)
Шундай килиб, 
магнит индукция
векторининг норм ал т аш кил этувчиси
бир моддадан иккинчи моддага ут иш да узгарм ас экан.
Bj ва Вг 
векторларнинг уринма ташкил этувчилари орасидаги муноса- 
батни аниклаш учун Н вектор циркуляциясининг ифодасига 
мурожаат килайлик. Циркуляция олинадиган контур сифатида 
a d
ва 
Ьс
томонлари моддаларнинг ажралиш чегарасига парал­
лел, 
ab
ва 
dc
томонлари эса чексиз кичик булган 
abed
берк 
контурни танлаймиз (235- раем). Моддалар орасидаги чегарада 
токлар булмагани учун Н нинг бу контур буйича циркуляция­
си нолга тенгдир. Иккинчи томондан бу циркуляциясини икка*

---

ла му^итдаги Н векторлар орцали ифодалаш мумкин. 
abcda
контурни соат стрелкаси даракати буйлаб айланиб чицамиз ва 
моддаларнинг ажралиш чегарасига утказилган нормалнинг мус­
бат йуналиши учун чапдан унгга йуналишни танлаб оламиз 
(235-раем), 
ab
ва 
dc
цисмлар чексиз кичик деб фараз цилин- 
гани учун ^амда циркуляция 
Ьс
ва 
da
цисмларга тегишли 
^адлар бшцн ифодаланади. Иккала моддадаги кучланганлик- 
ларни мос равишда Н, ва Н
2
билан белгилаб, цуйидагини 
топамиз: *
Н\ tbc — H2tda
= 0.
Пастки му^итда контур уринманинг мусбат йуналишига тес­
кари йуналишда айланиб утилгани учун тенгламанинг иккинчи 
)$ади минус ишорали булади. Тенгламадаги 
be
=
da
ларни цис- 
цартирсак, цуйидаги тенглик ^осил булади:
Ни
= Я 2„ 
(10)
яъни 
к у ч ла н га н л и к векторининг уринм а т аш кил этувчиси
икки модданинг аж ралиш чегарасидан ут ганда узгармас
экан.
В = [iH дан фойдаланиб магнит индукция векторига ута- 
миз:
Н и
 =
Н 21 = ^ .
‘
Н-i 
' 
^
Бу ерда 
В ц
ва 
B 2t
лар Вх ва В
2
векторларнинг икки модда че­
гарасига утказилган уринмага туширилган проекциялари. 
Н х
ва 
H 2t
ларнинг бу цийматларини (10) га цуйсак, цуйидагини 
топамиз:
I
i L ^ h .
(
1 1
)
B 2t
(J-2 
v 
’
Шундай цилиб, 
м оддалар аж ралиш чегарасининг икки то-
монидаги
В 
магнит индукция векторининг уринма т аш кил
эт увчиларининг нисбати шу м оддалар
(i 
магнит сингдирув-
чанликларининг нисбати кабидир.
(9) ва (11) муносабатлар В магнит индукция векторининг 
моддалар чегарасидан утганда цандай узгаришини курсатади. 
Куриниб турибдики, чегара индукция чизицларига перпенди­
куляр булмаса, индукция чизицлари чегарадан утишда синар 
экан. Вх ва В
2
векторларни чегарага параллел ва чегарага пер­
пендикуляр ташкил этувчиларга ажратсак (236- раем), цуйида­
гини топамиз:
в и

---

энди (9) ва (11) муносабатлардан фойдалансак:
л 2)
tg*2 
к , ’ 
К )
яъни икки моддада индукция векторларининг нормаль билан 
хосил килган бурчаклари тангенсларининг нисбати шу модда­
ларнинг магнит сингдирувчанликларипинг нисбати каби экан. 
р. магнит сингдирувчанлигининг 
Киймати кичик моддадан магнит 
сингдирувчанлигининг 
киймати 
каттарок моддага утаётганда ин­
дукция чизиклари перпендику- 
лярдан огади ва зичланади, яъни 
чизикларга нормал булган сирт- 
нинг юз бирлигидан утаётган чи­
зиклар сони ортади. Агар икки 
модданинг 
ажралиш 
чегараси 
моддаларнинг биридаги индук­
ция чизикларига перпендикуляр 
булса, индукция чизиклари ик­
кинчи моддага синмасдан утади, 
бунда 
В,,
= 0 ва 
В 21
= 0 булгани 
учун индукция векторлари узла- 
рининг нормал ташкил этувчи- 
ларига тенг булади:
236- раем. Икки магнетик чегара- 
сида 
В
магнит индукция чизик­
ларининг синиши.