Umumiy fizika kursi (ii-tom)

ofhujh
.
-
4
________________
0
-*
н
р
259- раем. Электрон шуъланинг 
магнит майдонда 
ofhiuh
.

---

уз йулидан огиб, суюкликни уз кетидан эргаштиради ва суюк- 
ликда айланма оким досил булади.
Энди даракатланаётган зарядга магнит майдон томонидан 
таъсир килувчи кучнинг ифодасини топайлик. Бунинг учун 
ток окаётган, яъни зарядлар даракат килаётган утказгичнинг 
участкасига таъсир этувчи кучнинг (1) ифодасидан фойдала- 
намиз. / ток кучи сон жидатдан утказгичнинг кундаланг ке- 
спмидан вакт бирлигида утган заряд микдорига тенгдир. Агар 
айрим заряднинг катталиги 
е,
утказгичнинг кундаланг кесими- 
дан вакт бирлигида утган зарядлар сони 
п
булса, у долда 
1 = е п
булади. Равшанки, 
п = n0vS,
бу е р д а « 0 — дажм бнрли- 
гида даракатланаётган зарядлар сони, 
v —
уларнинг тезлиги 
ва 
S —
утказгич кундаланг кеспмининг юзи. Демак, 
I
нинг ифо- 
даси куйидагича булади:
/ =
en0vS.
I
нинг бу кийматини (1) га куйиб куйидагини топамиз:
/ =
en0v S A lH
sin а. 
(2)
Бу куч утказгичнинг 
А1
узунликдаги участкасига таъсир 
Килади, шунинг учун у утказичнинг текширилаётган участка­
сида даракатланаётган дамма зарядларга таъсир этувчи куч­
ларнинг йигиндисига тенг булади: бу зарядларнинг сони 
it' = n0SAl.
Бундан битта зарядга таъсир этувчи куч
Д / = — =
f
-
J 
ri 
n0S M
'
Бу формуладаги / кучнинг урнига унинг (2) ифодадаги 
Кийматини куямиз:
A f = e v H
s in а. 
(3)
Бу формула кучланганлиги / / га тенг булган магнит май­
донда 
v
тезлик билан даракатланаётган зарядга таъсир этув­
чи кучни ифодалайди. Бу формула 
Лоренц формуласи
деб 
юритилади. 
v
— О булганда Лоренц формуласига биноан Д / = О, 
бу тинч турган зарядга (электростатикада учрайдиган дол) 
магнит майдон деч кандай таъсир курсатмаслигини билдиради. 
Лоренц формуласига кирувчи 
v
тезлик деб зарранинг Д{ куч 
ва Н майдон кучланганлиги улчанадиган координаталар систе- 
масига нисбатан даракат тезлигиии тушуниш керак. Бу куч 
заряднинг v даракат тезлигига дам, Н магнит майдонга дам 
перпендикуляр, яъни v ва Н векторлар ётган текисликка пер­
пендикуляр йуналган булади. Даракатланаетган заряд мусбат 
ишорали булса, унга таъсир этувчи кучнинг йуналиши чап 
Кул коидасига мувофик топилади: агар турт бармогимизни

---

магнит майдоннинг куч чизицлари кафтимизга тик кирадиган 
цилиб заряд даракатланаётган томонга йуналтирсак, у долда 
Af куч 90° га цайрилган бош бармогимиз буйлаб йуналади. 
Даракатланаётган заряд манфий булса, бу куч царама-царши 
томонга йуналади (261- раем).
Лоренц кучининг катталиги 
v
тезлик билан 
Н
магнит май­
дон кучланганлигидан ташцари sin а га дам, яъни уларнинг 
бир-бирига нисбатан цандай йуналганига дам боглиц булади. 
Заряд Н магнит майдон кучланганли­
ги йуналишига перпендикуляр йуна­
лишда даракатланганда таъсир этувчи 
куч максимал, майдон кучланганлиги 
буйлаб даракатланганда эса нолга тенг 
булади.
(3) формулага деч цандай пропор­
ционаллик коэффициенти киритилма- 
ган, бу формуладаги барча катталик­
лар 
CGSE
системасида улчаниши ло- 
зим. Одатда аралаш бирликлар сис­
темаси ишлатилади: 
е CGSE
бирлик­
ларда, 
майдон 
кучланганлиги эса 
эрстедларда улчанади, у долда (3) 
формулага пропорционаллик коэффициенти киритилиши керак:
Д / = у -
e v H sin си,
(За)
бу ерда
1 ______ 1 
сек