Учинчи лаборатория иши жисмларнинг фазовий таркибини рентгенографик усул орқали аниқлаш ишдан кўзланган мақсад

3. Ҳисоб формулалари
Кристаллардаги рентген нурлари лифракцияларини баён этишнинг қулай усулини ота-бола Брегтлар топишган. Уларнинг формуласи n2=2d sin0 бўлиб, бу ерда n-яхлит сон, λ-рентген нуралри тўлқин узунлиги, d-кристалл панжарадаги атомлар юзаси орасидаги масофа, 0-атом юзасига тушаётган рентген нурлари бурчаги.
Рентген нуралрини дифракция масаласи Лауэ (5-расм) ва Вульф-Брегт схемалари ва тенгламалари орқали яхши тушунилади. Шунинг учун бу ўта муҳим масалага алоҳида тўхтаб ўтамиз.


5-расм. Атомлар қатори дифракцияси (Лауэ тенгламаси ечимига)
5-расмда кристаллда “в” периодига бўлган атомлари М₁ А₁ N₁ ва М₂ А₂ N₂ нурлари йўналтирилганлигини кўриш мумкин. Агар М₁ А₁ N₁ nλ Тўлқин узунлиги қиймати М₂ А₂ N₂ дан катта бўлса, шу йўналишда дифракция рўй беради. Фарқни қуйидаги тенглама билан изоҳлаш мумкин.

А₁С₁ – A₂B₂ = nλ

Ўз навбатида:

А₁С₁ = b cosφ ва A₂B₂ = b cosφ
nλ = b(cosφ_n – cosφ_n), бу ерда n=0, 1, 2 ..........
Уч координатали решеткада дифракция амалга ошириш учун бундай тенгликлар уччала фазовий координаталар бўйича бажарилиши зарур.

a (cosα_n – cosα₀) = nλ

b (cosβ_n – cosβ₀) = mλ
c (cosγ_n – cosλ₀) = ρλ

бу ерда, a, b ва c – x, у ва z ўқлари бўйича решетка периоди

α₀ β₀ ва γ₀ – х, у ва z оралиғидаги бурчаклар
α₀ β₀ ва γ₀ дифракцион нур йўналишлари оралиғидаги бурчаклар.
Юқорида берилган дифракцияга оид тенглама Лауэ тенгламалари деб ҳам аталади.
Уч ўлчамли кристаллар панжарасини тентген нурларини қайтарувчи параллел юзаликлардан ташкил топган деб фараз қилишимиз мкмкин. У ҳолда сеткадаги дифракция m=n=0 бўлиб, лауэнинг икки ---- қуйидагича бўлади.
cos a_a = cos a₀
cos β_a = cos β₀
Вульф-Брегт схемаларидан маълумки, М₁ А₁ N₁ нури М₂ А₂ N₂ нурига нисбатан B₂A₂ + A₂ C₂ узунлигида қисқароқ ўтади. Аммо B₂A₂ + A₂ C₂ = d sin0 яъни дифракцион эффектнинг пайдо бўлиши зарур. 2 d sin0 = nλ бу ерда n = 1, 2, 3…… Бу нарса Вульф-Брегглар тенгламасининг ўзгинасидир.