Ty konsentratsiyalari bir XIL nl2

6.1-§. Ionizatsiya energiya yo‘qotish. OgMr zaryadli zarralaming
muhit bilan ta’sirlashuvi
Yuqori energiyali ogMr zaryadli zarra m uhitdan o 'tish d a o ‘z kulon 
m a y d o n i b ila n a to m e le k tr o n la r ig a t a ’s ir e tib e n e r g iy a s in i 
ionizatsiyalashga sarflaydi. Bu jarayonda kulon ta ’sir kuchining uzoq 
m asofagacha ta ’sirlasha olish xususiyatiga ega boMganligidan zarra 
ko ‘plab elektronlar bilan ta ’sirlashadi. Ionizatsiya energiya form ulasini 
keltirib chiqarishda quyidagi m ulohazalardan foydalanam iz:
1) 
Z a rra n in g e le k tro n la r b ila n t a ’sirla sh u v in i k la ssik fiz ik a
qonunlari asosida tushuntiriladi Pb » h.
2) 
Atom elektronlarining tezligi Je, tushuvchi zarra tezligidan ju d a
ham kichik & » $ , ta ’sirlashuv vaqtida elektron joyidan qo‘z g ‘almas,
F » ^ - F
siljimaydi deb qaraladi 
^
e .
3) Elektroning atomda erkin deb qaraymiz.
M uhitga tushuvchi zarra zaryadi Ze? massasi M, tezligi 0 > elektronga
eng yaqin kelish masofasi b boMsin (6 .1-rasm). Zarra massasi M » me
elektron massasidan katta boMgani uchun elektronlar bilan ta ’sirlashuvda 
o ‘z y o cnalishini o4zgartirmasdan to cg 6ri chiziq bo'yicha harakatlanib,
204

---

zarraning elektron bilan ta ’sirlashuvi 2b m asofagacha b o ‘lsin.
6
.
1
-rasm.
Dastlab zarraning alohida elektron bilan o ‘zaro ta ’sirini ko6rib chiqaylik. 
Zarraning harakat trayektoriyasiga tik y o ‘nalishda elektronga bergan 
impulsi:
APX
= 
j f j d t .
(6.1.1)
bo‘ladi. Zarra elektronga yaqinlashganda vaundan uzoqlashganda ta’sir 
kuchi yo‘nalishi qarama-qarshi bo‘lgani uchun zarra impulsining parallel 
tashkil etuvchisi nolga teng boMadi:
Л/fw } ^ = 0. 
(6.1.2)
Shuning uchun ionizatsiyani zarra impulsining tik A