С. Зайнобидинов, X. Акромов яримутказгичлар

1
 
0
‘
10
•
1 0 18 
1 0 19
. ~20 D 
-3
1 О 
Рс, см
'.5-расм. 1тш ни заряд ташувчилар концентрациясига богланиши: 
а) я-типдаги кремний учун, 6) /ьтипдаги кремний учун, 
в) л-типдаги GaAs учун.

---

шунинг учун Amin ни улчашдаги тасодифий хатолик ва 
концентрацияни аник^ашдаги хатоликлар ортади. Ста­
тистик текширишларнинг курсатишича, заряд ташувчи­
лар концентрацияси 1020 дан 1018см 3 гача камайганда, 
ишонч оралиги 0,95 булган аникдикда улчашнинг тасо­
дифий хатолиги n-тип кремний учун ±10% дан 50% гача 
ортади. Галлий арсенид концентрациясини 1019 дан 
10|7см~3 ораликда улчашнинг тасодифий хатолиги ±10% 
дан 80% гача ортади.
3 .1-жадвал
М атериал
Я 
— эм перик
mm
ифодаси
концентрация 
оралига, с м “ 3
Аппроксимация 
хатолиги %
Si
л-ти п
Я =3,2908- 10их
min 
7
хл-о^Ч-1,8153
1,5 
-
10*8... 1,5 
• 
1021
2,4
р-
тип
Я =1,2125-1015х
min 
7
х/г0-7370+ 3,184
3-10|8...1-1020
0,8
GaAs
Я , =8,4172- 102х
mm 
’
^^-0,08125
1,5-10'7...6-1017
0,5
п-тип
Я =4,1584-107х
mm 
'
х „-0,3451
6-1017...2,5-1018
—
га лли й
арсенид
Я =1,7231-10|0х
mm 
7
Х « - ° ’4875
2,5-10'8... 1 
• 
101’
—
Юк,орида ёритилган усул билан бир жинсли, купк,ат- 
ламли намуналарнинг электрофизик хоссаларини аник,- 
лаш заряд ташувчилар концентрацияси ва х,аракатчанли- 
гини улчашга имкон беради. Намуна сиртининг ало^ида 
олинган сох,аларида улчов угказиш мумкин, шунингдек 
уларни х,ар хил технологик мак,садларда куллаш мумкин.
в) 
Заряд ташувчилар концентрациясини Фарадей эффек- 
ти билан улчаш усули
Ясси (чизик^ш) кутбланган ёруглик доимий магнит 
майдонига жойлаштирилган намунадан майдон йунали-
152

---

ши буйича утганида унинг кутбланиш текислигининг бу- 
рилиши Фарадей эффекти ва бурилиш бурчагини Фара­
дей бурчаги
 деб аталади.
Оптика курсидан маълумки, ясси кутбланган ёрурлик- 
нинг электр майдон кучланганликлари соат мили буйича 
(унг) ва унга тескари йуналишда айланувчи (чап) айлан- 
ма кутбланган икки тулкин суперпозиция 
(
й и р и н д и
)
с и
- 
дан иборат деб караш мумкин. Магнит майдонида му- 
Хитнинг нур синдириш курсаткичи бу тулкинлар учун икки 
хил (п +, п ) булади, шунинг учун улар \ар хил фазовий
тезликлар У+ -■ — , V- = —  билан таркалади ва натижада
я _
улар орасида фаза фарки в вужудга келади, бунинг окиба- 
тида ясси чизикди кутбланган ёруглик намунадан чикдан 
чорида кутбланиш текислиги
— бурчакка бурилади. 
Бурилиш бурчаги куйидаги ифода билан аникданади.
в 
я!(п_ - п+) 
0
)
1
.
* ' = 1 = —
1—
=
<3-54>
Бу ерда: / — намуна узунлиги, X — ёругликнинг ваку- 
умдаги тулкин узунлиги, п+ ва п мос равишда — унг хамда 
чап айланма кутбланган ёруглик учун нур синдириш 
курсаткичлари
Борди-ю, Фарадей эффекти эркин заряд ташувчилар 
билан богланган булса, уларнинг харакати нуктаи наза- 
ридан Караганда, Фарадей эффектини Холл эффекти деб 
караш мумкин: заряд ташувчилар ёруглик тулкини электр 
майдон кучланганлиги таъсирида ташки магнит майдон- 
га тик йуналишда харакатланади. Борди-ю, заряд ташув­
чилар узгармас магнит майдонга нисбатан кандайдир бур- 
чак билан харакатланса, уларнинг траекторияси магнит 
майдон йуналишида спирал куринишда булади.
Заряд ташувчилар айланма частотасининг циклатрон ре- 
зонанси частота юс деб юритилади. Циклатрон частота заряд 
ташувчиларнинг эффекгив массаси ва магнит майдон ин- 
дукциясига борлик булиб, электрон учун wcn=eB/mn, кавак 
учун эса ш^=еВ/тр билан аникланади.
Фарадей бурчаги ишораси электрон ва кавак учун хар 
хил булиб, у ёругликнинг доимий магнит майдон индук-
153

---

цияси векторига нисбатан кдндай йуналишда тарк,али- 
шига боглик,. Агар магнит майдон индукцияси буйича 
тарк,алаётган ёругликнинг кутбланиш текислиги соат мили 
буйича бурилса, Фарадей бурчаги мусбат деб \исоблана- 
ди. Кучсиз магнит майдонида^25 2<1 Bawh2> l , n _+ п +=2п 
шартлар бажарилганда, Фарадей бурчагининг (3.54) ифо­
даси п — тип намуналар учун