Разработка нефтяных месторождений глава Понятия и параметры, определяющие процессы добычи углеводородов

c
c
c
r
R
Ln
p
kh
r
R
Ln
p
q









2
2
(п.1.3) 
Коэффициент продуктивности скважины зависит от коллекторских 
свойств пласта и динамической вязкости флюида.
П.1.2. Радиус зоны возмущения давления в залежах маловязких нефтей. 
При эксплуатации скважины возможны два режима: работа с постоян-
ным дебитом, либо с постоянной депрессией. В любом случае с началом 
работы скважины воронка депрессии начинается распространяться от забоя 
скважины и радиус зоны возмущения давления 
ρ(t)
зависит от времени и не 
превышает радиуса контура питания R, рисунок п.1. 
Рис. п.1. 
Радиус зоны возмущения давления
 
Для определения 
ρ(t) 
существует несколько формул, полученных 
разными приближенными методами советскими учеными [32]. В общем 
виде формула выглядит так 
t
a
t



)
(
(п.1.4) 
где 

– коэффициент пьезопроводности, 
t
– время, 
a
– числовой 
коэффициент в зависимости от метода определения, равный 2, 4, 6, 12, π. 
При достижении контура питания 
R 
осуществляется стационарная 
фильтрация. Время достижения контура питания зависит от коэффициента 
пьезопроводности 
*


k

, (п.1.5) 
где 
k
– коэффициент фазовой проницаемости, 
µ
– динамическая вязкость, 
β
*
– коэффициент упругоемкости, определяющий упругие свойства пласта 
и флюида, т.е. характеризует энергию деформации сжатого насыщенного 
пласта. 
Время 
T 
достижения контура питания 
R 
определяется формулой 
ak
R
a
R
T
*
2
2




(п.1.6) 
Для низкопроницаемых прослоев сложнопостроенного коллектора время 
достижения контура питания больше чем для высокопроницаемых пропласт-
ков. Формула (п.1.6) справедлива только для нефтей с малой вязкостью. Для 
высоковязких нефтей 
T
гораздо больше, и подсчитывается иначе. 

---

П.1.3. Радиус зоны возмущения давления в залежах высоковязких нефтей 
Состав и физические свойства высоковязких нефтей накладывают осо-
бые условия на фильтрацию. Физические модели течения флюидов с высо-
кой вязкостью рассмотрены в работах советских ученых [33,34]. Классиче-
ский закон Дарси для высоковязких нефтей скоростью фильтрации и гра-
диентом давления не выполняется.
Одной из первых физических моделей, описывающей фильтрацию вы-
соковязкой нефти как вязкопластичной (вязкопластической) жидкости
в пористой среде, является модель с начальным градиентом давления.
Для иллюстрации понятия «начальный градиент давления» рассмотрим 
следующий пример. Пусть на шероховатой горизонтальной поверхности 
находятся два тела: 
первый весом 100 грамм, второй – весом 100 кило-
грамм
. Требуется переместить эти тела. Для этого необходимо к каждому 
из них приложить силы. По закону Кулона силы трения, препятствующие 
перемещению, будут пропорциональны весу каждого тела, умноженному 
на коэффициент трения. Следовательно, к каждому телу необходимо при-
ложить 
разные
силы. Первое сдвинуть легче, чем второе, причем, чем 
меньше вес первого тела, тем меньше усилий нужно приложить для начала 
движения. Похожая ситуация возникает и при фильтрации нефти: для ма-
ловязкой нефти текущий градиент давления даже при малых величинах 
вызывает движение жидкости в пласте; для вязкопластичных нефтей для 
осуществления фильтрации текущий градиент давления должен превысить 
некоторое значение – начальный градиент давления или, по аналогии, ко-
эффициент трения покоя.
Для плоско – радиальной фильтрации вязкопластичной жидкости закон 
Дарси имеет вид: 
)
(