Радиотехник тизимлар назарияси асослари

w = wI + w ,+ ... = ] £ w i . 
(5 .7 .8 )
Aniq b jarayonning ehtimolligi 
wb,
odatda energiya sathining kengligi 
Gb
bilan belgilanadi.
158
www.ziyouz.com kutubxonasi

---

U yg‘ongan yadro C+ holatda faqat 
tb
vaqtgina yashaydi, so‘ngra u B 
va b zarralarga parchalanadi. Yadro chekli vaqt yashashligi sababli 
u y g ‘o n g a n h o la tn in g e n e rg iy a s in i n o a n iq lik la r m u n o sa b a tig a
ko‘ra 
r
=
a
 
r
«
__ aniqlikda topish mumkin.
A b 
b
Ikkinchi tomondan, jarayonning ehtimolligi 
wh
= — , u holda
r h
= 
A
Eh
= 
hwb
va 
r = r l+r 2+r3+
...+ = £
rk.
k
= 1
(5.7.9)
Dem ak, energiya sathining to ‘la kengligi parsial qism kengliklar 
yig‘indisidan iborat b o ‘ladi.
K ichik energiyalarda q o ‘z g ‘aIgan k om paund yadrolarda faqat G g 
radiatsion kenglik noldan farqli b o ‘ladi. M asalan, jarayonning o ‘rtacha 
vaqti t = (10_l4- 1 0 15) s, u holda radiatsion kenglik:
h
rr
6 .6 -1 0
-l6e V - s
10-'5s
0,66eV .
B unday k ich ik en erg iy alard a k o m p au n d y adrod an neytron yoki 
protonning ajralib chiqishi m um kin em as, chunki bu energiya ularning 
yadrodagi bogM anish energiyasidan ju d a k ichik.
B ir la m c h i z a r r a e n e r g iy a s in in g o r ti s h i b ila n p a r c h a la n is h
y o ‘lla rin in g tu ri k o ‘p a y a d i. 0 ‘ta y u q o ri u y g ‘o n g a n k o m p a u n d
yadroning yash ash vaqti ju d a qisqa, energ etik sath kengiligi e s a ju d a
katta b o ‘ladi.
K om paund y ad ro n in g
b
zarraga p arch alan ish y o ‘li bilan asosiy 
B
ho latg a q aytish e h tim o llig ig a k e lsa k , k o m p au n d yadro u y g ‘onish 
energiyasi yadro ichid a taso d ifiy h o ld a taq sim langan ligid an har xil 
p arch alan ish k a n a lla ri o ‘zaro ra q o b a td a b o ‘ladi. M a 'lu m
b
kanal 
parchalanishning ehtim olligi