Радиотехник тизимлар назарияси асослари

V +
=
S p- + S ? + l p-
+ h  =
1 -
Birinchi holda p -z a rra va antineytrino spini antiparallel A / = 0, 
yadroning momenti o ‘zgarmaydi. Fermi tanlash qoidasiga m os keladi. 
Ikkinchi holda b-zarra va antineytrino spini parallel A / = 1, nuklon 
spinining y o ‘nalishi o ‘zgaradi, dem ak, yadroning to ‘la m om enti ham
o ‘zgaradi. A I = 0, ±1 - bu Gamov-Tellor qoidasigam os keladi.
Beta-yemirilish ehtimolligi orbital kvant sonlar o ‘zgarishiga b o g ‘liq. 
M asalan,
32P - > 325 + >5“ + v - y e m i r i l i s h d a
™ P - ( d 3/2),
j
36S - ( S 1/2)
kvant sonlari bilan xarakterlanadi, spinlari o ‘zgarishi A
I =
1, orbital 
kv antsoni A / = 2. Bu yem irilishda A
I =
1, juftlik o ‘zgarmaydi, ruxsat 
etilg ano ‘tis h b o ‘Iishigaqaram asdan A / = 2 b o ‘lganIigiuchunlgft = 7,9 
juda ortib ketgan. Beta-yemirilishda izotopik spinlar b o ‘yicha ham tanlash 
qoidasini e ’tiborga olish lozim. Fermi xilidagi o'tishlar uchun A 
T =
0,
A 
T . =
0 va Gamov-Tellor o ‘tishlari uchun esa A 
T =
0, ±1, A 7> = ±1.
Turli tartibli taqiqlar, ularga m os keladigan lg
ft
qiymatlar 3.1-jadvalda 
keltirilgan.
101
www.ziyouz.com kutubxonasi

---

Beta-parchalanishdagi tanlash qoidalari
3.1-jadval
0 ‘tis h n in g x ili
A
I
A
7t
ig ft
M is o lla r
1. O 't a ru x s a t e tilg an
0
0 y o k i 1
Y o ‘q
3
JH , ^ M g
2 . N o im a l ru x s a t etiJgan
0
0 y o k i 1
Y o ‘q
4 - 7
J!S . “ Z a
3 .1 b o 'y ic h a la q iq la n ib ru h s a t etiJgan
0
1
Y o 'q
6 -9
" C . ” p
4 . 1 -d a ra ja li taq iq lan g a n
0 y o k i 1
H a
6 -1 0
n , A g .,43C e
5 . U n ik a l, l-d a r a ja li taq iq la n g a n
2
H a
- 9
" a
” S r
6. 2 -d a ra ja li taq iq lan g a n
2
2
Y o ‘q
1 0 -1 4
“ C I, ,33C s
7 . U n ik a l, 2 -d a ra ja li taq iq la n g a n
2
3
Y o 'q
- 1 4
™Br, 22N a
8. 3 -d a ra ja li taq iq la n g a n
3
3
H a
1 7 -1 9
87R b
9 . U n ik a l, 3 -d ara ja Ii taq iq lan g a n
3
4
H a
- 1 8
« K
1 0 . 4 -d a ra ja li taq iq la n g a n
4
4
Y o 'q
2 3
,15I n
1 1 . U n ik a l, 4 -d a ra ja li taq iq la n g a n
4
5
Y o ‘q