Радиоэлектроника асослари муҳаррир — Қ. Азимов

4.12-расм. Кетма-кет диодли чеклагичлар ва уларнинг ишлаши.


Агар нагрузка резисторининг қаршилиги етарлича бўл- са мусбат импульслар учун занжирдаги токнинг опий қиймати

бўлади. Чунки кучланишнинг мусбат қийматларида- гина R(I) — диоднинг тўғри ўтиш қаршилиги чекли бўлади ва чиқиш кучланиши R_н >> R(I) бўлгани учун

деб қаралиши мумкин.
Манфий импульслар учун R(I) = R_тecк . Агар R_тecк >> R_н бўлса, тескари токни ҳисобга олмаслик мумкин. Шунга кўра кўрилган схемада кириш импульсларининг амплитудаси қуйи томондан ноль баландликда чекланади.
Агар схемадаги диоднинг уланиш йўналиши ўзгар- тирилса (4.12-6-расм), занжирдаги токнинг йўналиши ўзгаради ва амплитуда ноль баландликда юқоридан чекланади.
Демак, бу схемалар импульсларнинг бирор қутбли- сини ажратиш учун хизмат қилади.
Чеклаш баландлигини нолдан фарқли қилиш учун чеклагич схемасига қўшимча ўзгармас ток манбаи ки- ритилади. Унинг уланиш ўрнига, қутбланишига ва куч­ланишининг катталигига қараб диоднинг очилиб ток ўтказиш хусусияти ўзгаради. Масалан, 4.12в-расмда кўрсатилган схемада Е манба диоднинг анод занжири- га мусбат қутби анодга тўғри келадиган қилиб улан­ган. Шунннг учун кириш импульслари бўлмаганда ҳам диоддан ток ўтиб туради ва нагрузка резисторида Е₀ кучланиш мавжуд бўлади. Агар шунда занжир кири- шига мусбат импульслар таъсир этса, занжирдан ўтув- чи ток ва нагрузка резисторидаги потенциал тушуви ортади. Унинг ўзгариши кириш импульсларига мос бў- лади. Занжирнинг киришига манфий импульслар таъ­сир этганда эса, диоддан анод кучланиши нолга тенг бўлгунча, яъни кириш кучланиши манба кучланишига тенг бўлгунча (U₁=E) ток ўтади ва нагрузка резисто­рида потенциал тушуви ҳосил бўлади. U₁>E бўлгач, диод ёпилади ва чиқиш кучланиши нолга тенг бўлади. Демак, бу схема амплитудани қуйидан чеклайди.
Диодли чеклагичларнинг паралель схемаси билан танишайлик. Бундай чеклагичга мисоллар 4.13-расмда кўрсатилган.