«применение современных информационно коммуникационных технологий в проведении реформ в новом узбекистане»

>int(psi2(a,n,x)^2,x=-a..a); 
−
2𝑐𝑜𝑠(𝜋 𝑛) 𝑠𝑖𝑛(𝜋 𝑛) + 𝜋 − 2𝜋𝑛
𝜋(2 𝑛 − 1)
Бу функциялар учун аналитик ифодаларни олиш мумкин:
> for n0 from 1 to 3 do psi1(a,n0,x);psi2(a,n0,x) od; 
𝑠𝑖𝑛 (𝜋𝑥
𝑎 )
√𝑎
𝑐𝑜𝑠 (
1
2
𝜋𝑥
𝑎 )
√𝑎
𝑠𝑖𝑛 (2
𝜋𝑥
𝑎 )
√𝑎
𝑐𝑜𝑠 (
3
2
𝜋𝑥
𝑎 )
√𝑎
𝑠𝑖𝑛 (3 𝜋𝑥
𝑎 )
√𝑎
𝑐𝑜𝑠 (52
𝜋𝑥
𝑎 )
√𝑎
Масалан, импульс (оператори)нинг ўртача қийматини аниқлаш учун 
аниқ бир интеграллашни амалга ошириш керак: 

---

«Yangi O‘zbekistonda islohotlarni amalga oshirishda zamonaviy axborot-kommunikatsiya 
texnologiyalaridan foydalanish» mavzusida Xalqaro ilmiy-amaliy konferentsiya 
Andijon 
 
27-29 oktabr 2021 yil 
209 
>
int(u1(a,n,x)*diff(u1(a,n,x),x),x=-a..a);
0
>
int(u1(a,n,x)*diff(u1(a,n,x),x),x=-a..a); 
0
Шунингдек а=25 миқдор учун дастлабки учта (тоқ ва жуфт) хусусий 
функсияларнинг графикларини ҳам қуриш мумкин: 
>
plot([пси1(25,1,х),psi1(25,2,х),psi1(25,3,х),psi2(25,1,x),psi2(25,2,x),psi2
(25,3,х)] ,х=-25..25); 
 
Фойдаланилган адабиётлар:
[1]. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Квантовая механика (нерелятивистская 
теория) Т.ИИИ. – М.: Физматлит, 2004. – 800 с. 
[2]. Поршнев С.В. Персональный компьютер в вузовском курсе физики: 
его место, программное обеспечение // Учебный эксперимент в высшей школе. 
1998. № 2. С. 3-8.
[3]. Бахвалов Н.С., Жидков Н.П., Кобельков Г.М. Численные методы, М.: 
Физ.мат.лит., 1987.
[4]. Ивченко Е.Л., Расулов Р.Я. Симметрия и реальная зонная структура 
полупроводников. – Ташкент. Фан, 1989. – 126 с. 
[5]. Расулов Р.Я. Квант механикаси. Фарғона. Cлассиc. 2021. - 129 с.