С. Зайнобидинов, X. Акромов яримутказгичлар

D = ^
h d
(4.13а)
оркали ифодаласак, ^аракатчанликнинг яна бир ифода- 
сини, яъни заряд ташувчиларнинг бикутбий диффузион 
Харакатчанилик ифодасини оламиз.
P
d
= — — —  
(4.136)
р 
п 
'
—
+  —
Р
Киришмали яримутказгичларда п > р ёки р > п  уринли 
булганда ц в киймати цЕ га тенг булиб, унинг ишораси 
х,амма вак,т мусбат булади. Хусусий яримутказгичларда
№ п № р
IID = 2 — -— дир. 
(4.13в)
Р п
Р р
Узлуксизлик тенгламалари (4.9) нинг баъзи бир содда 
Холлардаги ечимини тахлил килайлик.
1. 
Фараз килайлик, электр майдон куйилмаган (Е- 0) 
ва намунада номувозанатдаги заряд ташувчилар текис 
gn=apIJ,\- Rv) генирациялансин. Намуна эркин сиртла- 
рида сиртий рекомбинация содир булмасин (^ = 0 ). Бу 
Холда дрейф, диффузия жараёнлари булмайди, шунинг 
учун (4.9) тенглама
=
£ = ( 1 - Я ) а . 0 1 Ог- ^  
( 4 И )
тр 
тр
170

---

куринишни олади. Номувозанат заряд ташувчилар кон- 
центрациясининг вак,т буйича узгаришини факдг гене­
рация ва рекомбинация жараёнлари аникдайди. Ёпи- 
ш и ш (тутк,ич) марказлар булмаганда генерация тезлиги 
g0=afil0v(] — R J — га мос АрГх)ш — бошлангич концентра­
ция тугри келсин.
Агар t = 0 да генерация жараёни тухтатилса, ^>0 д а # = 0
булгандаги (4.14) нинг ечими
Ар = р (t) - Р0 = АРваш ' ехр
= a p i o a - R v) r pe lP
(4.15)
булади. Текис генерация билан вужудга келган асосий 
булмаган заряд ташувчилар концентрациясининг суни- 
ши ёруглик интенсивлиги 
(уйготиш даражаси) кичик 
Art, Ар< п 0+р0 ёки жуда катга 
да, яъни катта даражали 
инжекция Art, Ар>п0+р0 булганда экспонента к,онуни би­
лан содир булади. Бундан фойдаланиб, номувозанат за­
ряд ташувчиларнинг яшаш вакд’ини аникдаш мумкин. Бу 
ердаги тр — вак^ни яримутказгичга киритилган ноасосий 
заряд ташувчилар концентрациясини е — марта камайи- 
шига кетган вак,т деб кдраш мумкин.
2. Стационар \ол 
= 0 ни курайлик. Электр майдо-
at
ни булмаганда ва яримчексиз намунанинг х — ук,и буйи ­
ча номувозанат заряд ташувчилар нотекис генирацияла- 
ниб, ^ажм буйича / = 0 да gp= 0  деб фараз кдиинганда, уз- 
луксизлик тенглама
d2Ap 
А/» _ а
^
_ 0
<4Л6)
куринишда булади. Бу тенгламанинг
рх_ = А р (0 )+ р 0, рх^ = р 0 
чегара шартларини к,аноатлантирувчи ечими
17!

---

А/К*)=/>(х)-/>0=Др(0)ехр(- j )
(4-17)
булади. Бу ечимдан фойдаланиб, яримутказгич намуна­
ларида асосий булмаган заряд ташувчилар диффузион 
узунлиги L  = -JD
x
ни аниклаш мумкин. L ни асосий 
булмаган заряд ташувчилар диффузияси содир булганда 
улар концентрациясининг е — марта камаядиган масо- 
фаси деб караш мумкин. Такикланган зонадаги ёпишиш 
(тущич) марказларида ушланган зарядлар, заряд ташув­
чиларнинг диффузион ок,имига х,исса кушмайди. Шунинг 
учун диффузион узунлик оркали яшаш вактини аникла- 
ганда, ёпишиш марказлари номувозанат, асосий булма­
ган заряд ташувчилар яшаш вактига таъсир курсатмайди.
3. 
Стационар, ностационар масалаларни куришда, 
баъзи бир х,олларда, чегаравий шартлар,
jpx=e D ^ L o ,
а = ± S(p - р0)/х=0, а 
(4.18)
куринишда берилиши мумкин. Бу ерда, S  — улчамлиги 
тезлик бирлиги билан аникданадиган катталик, у сиртий 
рекомбинация тезлиги деб аталади. Мазкур чегаравий 
шартнинг маъноси шундан иборатки, у S — тезлик би­
лан сиртга окиб кираётган заряд ташувчилар окимини 
англатади. S  нинг энг катта киймати заряд ташувчилар 
тезлиги 107см/с нинг туртдан бирига тенг булиб, герма­
ний ва кремнийлар учун уй шароитида 2 • 106 см/с тарти­
бида булади. Агар намунада ёпишиш маркази мавжуд 
булса, асосий, ноасосий заряд ташувчиларнинг яшаш 
вакглари бир-биридан жуда катта фар к, келади г п*х р. Ёпи­
ш и ш марказларида ушланган заряд ташувчилар концен­
трацияси ошикча номувазанат заряд ташувчилар концен- 
трациясидан катта булса, асосий заряд ташувчилар яшаш 
вакти номувозанат асосий булмаган заряд ташувчилар 
яшаш вактидан жуда катга булади.
п — тип материаллардагл> хр, р — типда эсаг > тл була­
ди. Бу холда битта намуна учун заряд ташувчиларнинг 
яшаш вак,ти улчаш усулларига караб \ар хил кнйматга эга 
булиши мумкин. Текширишлар шуни курсатадики, но-
172

---

мувозанат заряд ташувчилар концентрациясини, яъни 
номувозанат утказувчанликнинг вакд' буйича сунишига 
асосланган хдмма т ни улчаш усуллари ёпишиш (тущич) 
марказларининг \олатига, концентрациясига боглик; 
булган заряд ташувчилар вакдини беради.
Диффузион узунликни улчашга асосланган заряд та­
шувчилар яшаш вакдини аникдашнинг хдмма усуллари 
яримутказгич намуналарида ёпишиш (тутк,ич) марказла- 
рини бор ёки йук, булишига, уларнинг хрлатига боглик; 
булмаган асосий заряд ташувчилар яшаш вакдини бера- 
дилар. Яримутказгич намуналарида заряд ташувчиларнинг 
яшаш вакдлши, диффузион узунлигини аникдашнинг жуда 
куп усуллари мавжуд. У ёки бу усулни куллаш яримут­
казгич материаллари ва асбобларининг ишлашини аник,- 
лайдиган заряд ташувчилар кшаш вакд'ига кдраб танла- 
нади. Яримутказгичларда номувозанат заряд ташувчилар- 
ни генерациялаш усулларига кдраб, ташувчилар яшаш 
вакд-ини, диффузион узунлигини улчашнинг стационар, 
ностационар усуллари тавсия этилган.
3-туркум усуллар сифатида р-п утишни куллашга асос­
ланган усулларни курсатиш мумкин. Охирги йилларда 
ёруглик интенсивлиги катта булган импульсли лазерлар- 
нинг яратилиши муносабати билан заряд ташувчилар 
яшаш вактини катта Ал, Ар > п 0+р0 даражали инжекцияда 
улчаш имкони тупиди. Нурланишли, нурланишсиз ре- 
комбинациялар заряд ташувчиларнинг яш аш вактини, 
диффузион узунлигини аникдовчи жараёнлардир. Бун­
дан ташк,ари, т, L намуналарни олиш шароитига, иссик,- 
лик ишловларига ва температурага боглик. параметр- 
лардир.
4.2 §. Номувозанат заряд ташувчилар билан 
инжекцияланган намунанинг утказувчанлиги
Узунлиги а, эни Ь, к,алинлиги d тугри бурчакли пара- 
лелепипед шаклида булган ва д:=0 ва х=а даги кундаланг 
кесимларига О м контактлари олинган намунанинг ному­
возанат утказувчанлигини тахдил кдламиз (4.1~расм) х — 
йуналишда намунадан I — ток