Ушбу фан бўйича ўкдладиган маърузаларда энергетик ман-баларнинг ўзяапггириш муаммолари, электр энергиясини ишлаб чиšариш жараёнлари самарадорлигини ошнриш истиšболлари

ЎТКАЗУВЧАНЛИК ВА МАГНИТ МАЙДОНИ ИНТЕНСИВЛИГИ. 
Магнит майдон қонунини I билан В линиявий ўзгаришларнингмавжудлиги 
материалларга етишиши, ҳамма ифодалар μ
0 
материаллар ўзгаришига 
ўтказувчанлигини 
мос 
келиши 
орқали 
ўрин 
алмашинишлари 
таъминланишига эга. В-I ўзгариши нуқтаи назаридан биз материалларини 
икки синфга бўламиз.
1.
Номагнит материал —ҳамма мақсадларда μ
0 
га
ўтказувчанлиги тенг 
бўлган барча диэлектрлар ва материаллар.
2.
Магнит материаллар — ферромагнит материаллар (темир гуруҳи) 
берилган қайердаки ток очиқ майдондан кўра В майдонида кўпгина
ҳосил қилинади. Ўтказувчанлик бу ҳолатда очиқ майдондагидан 
кўра анча баланд ва кенг линия тепасидаги нолиниявий услубдаги 
ток билан пропорционал. Ферромагнит материал кейинчалик икки 
турга тизимланиши мумкин:
а) Регионлардаги В-I ўзгаришининг линиялаштириш учун юмшоқ 
ферромагнит материал жоиздир. Бу ҳолатда юмшоқ ферромагнит 
материалнинг В манбаси I токига мос ҳолда моделлаштирилиши 
мумкин. 
б) Қаттиқ ферромагнит материал бўлиб у ўтказувчанлик атамасига 
мазмун бериш қийин. Бу гуруҳдаги материаллар доимий магнитлар 
учун мос келади. 
Қаттиқ ферромагнит материаллар учун, I токининг аралашма эффекти 
ва ўртада тўлиқлигича ҳосил бўлувчи материаллар магнитлашиши М 
манба В дир. Магнит В майдоннинг икки манбасини ажратиш учун, магнит 
майдон интенсивлиги Н тушунчаси киритилган.

---

 
9.4-расм. Ампер айлана қонуни: (А) айлана нормаси с
1
I токининг 
чегараловчи айлана, (В) айлана нормаси с
2
I токининг чегаралайди лекин
айлана эмас, ва (С) айлана нормаси с
3
I токининг чегараламайди.
МАГНИТ 
МАЙДОН 
ИНТЕНСИВЛИГИ. 
Магнит 
майдон 
интенсивлиги (ёки кучи) алоқага мос аниқланган Н вектори орқали 
кўрсатилади.
Изотоп медиа учун (хамма йўналишларда шу пропорцияларни қўллаган 
ҳолда) μ скаляр ва шунга В ва Н ўша йўналишда. Тенглама (2.38) асосида, 
биз Ампер доиравий қонунини қуйидагича ифодалашимиз мумкин.
Тенглама (2.39) даги ифода атроф муҳитдан мустақили бўлиб, магнит 
майдон интенсивлиги Н нинг токга таъсир кўрсатган холатда боғлайди, I . 
Умуман олганда, ўтказувчанлик μ турғун эмас лекин Н га тобе ва 
тўғрисини айтганда бу тобеликни қуйидаги шаклда ифодалаш мумкин.
Номагнетик матерал учун, μ қуйидаги формулада μ
0 
=4πх10
7 
ҳамма 
амалий мақсадларда турғун. В-Н номагнит материаллар тавсифлари 9.5-

---

 
расмда кўрсатилган.
В-Н юмшоқ ферромагнит материаллар тавсифлари одатда магнит 
бурмалари деб аталади (9.6-расмга қаранг). Тенглама (2.38) га мос 
равишда, материалнинг ўтказувчанлиги В ва Н га пропорционал ва Н нинг 
функцияси тенглама (2.4.) да кўрсатилган.
9.5-расм. В-Н ферромагнит материаллар тавсифи 
Н нинг паст диапазонлари ўтказувчанлиги инициал ўтказувчанлик деб 
аталади ва Н нинг баланд диапазонлари ўтказувчанлигидан кўра анча паст. 
μ нинг максимал қиймати В-Н тавсифининг бурчагида жойлашган. Юмшоқ 
ферромагнит материалнинг μ ўтказувчанлиги μ
0 
дан кўра анча кўп ва биз μ 
нинг ўтказувчанлигини алоқасини қуйидагича аниқладик: 
Ферромагнит материал учун μ нинг Н билан анъанавий ўзгарувчанлиги 
9.6-расмда берилган.
Амалий 
электромеханик 
энергия 
ўзгартириш 
қурилмалари, 
магнитлашган бурмаларга тўғричизиқли апроксимация операциянинг 
нормал регионларида қониқарли жавобларни таъминлайди. Асосий ғоя В-
Н бурмалари бошидан инобатга олинган материалнинг тавсилотларини 
намоён этадиган ва берилган кўрсатмаларига мос келадиган тўғри линия 

---

 
ўтказиш. Н қийматнинг қабул қилиш диапазони ичи, қуйидаги 
ферромагнит материални моделлаштиришда ишлатилади.
Шуни назарда тутиш керакки μ
r 
электромеханик энергия ўзгартирувчи 
қурилмаларда (одатда 2000 дан 80000) ишлатиладиган магнит материаллар 
учун минглаб тартибдадир. Магнит материаллар хуссусиятлари кейинроқ 
кейинги бўлимларда музокара қилинади. Хозирда биз μ
r 
турғун эканини 
ҳисоблаб топдик. 
9.6-расм. Одатий ферромагнит материал учун В-Н тавсифлар 
9.7-расм. Ферромагнит материал учун Н билан μ
r
нинг одатий диапазони.