Я. Гудфеллоу, И. Бенджио, А. Курвилль

v
| 
h
) = 
𝒩
(
v
; 
Wh
, 
β
–1
). 
(20.38)
Мы можем найти, какие члены следует прибавить к функции энергии, раскрыв не-
нормированное логарифмическое условное распределение:
log 
𝒩
(
v
; 
Wh
, 
β
–1
)= –
1
/
2
(
v
– 
Wh
)
⏉
β
(
v
– 
Wh
) + 
f
(
β
). 
(20.39)
Здесь 
f
инкапсулирует все члены, являющиеся функцией только параметров, 
а не случайных величин модели. Мы можем отбросить 
f
, поскольку ее единствен-
ная роль – нормировать распределение, но эту роль сыграет статистическая сумма 
выбран ной нами функции энергии.
Если мы включим все содержащие 
v
члены (с противоположным знаком) уравне-
ния (20.39) в нашу функцию энергии и не будем прибавлять никаких других членов, 
содержащих 
v
, то функция энергии будет представлять желаемое условное распреде-
ление 
p
(
v
| 
h
).
В выборе другого условного распределения 
p
(
h
| 
v
) нам предоставлена некоторая 
свобода. Заметим, что в уравнении (20.39) имеется член
1
/
2
h
⏉
W
⏉
β
Wh
. 
(20.40)
Этот член нельзя включить целиком, поскольку он содержит члены вида 
h
i
h
j
, соот-
ветствующие ребрам между скрытыми блоками. Если бы мы включили эти члены, то 
получили бы линейную факторную модель, а не ограниченную машину Больцмана. 
При проектировании нашей машины Больцмана мы просто опускаем эти попарные 
произведения. При этом условное распределение 
p
(