Тупроқ физикаси

78-расм. Бир жинсли бўлмаган магнит майдонида тортишиш ва итарилиш 
услубининг схемаси 

---

269 
Бу
ϰ
ни абсолют ўлчашлардан нисбий ўлчашларга ўтишга мажбур қилади, 
бу эса 
Н 
ва 
катталикларини ўлчашдан халос қилади. Услубнинг ишчи 
формуласи қуйидаги кўринишга келганлигини осонгина кўриш мумкин: t 
(16) 
Бу ерда
F
1
ва 
F
2
— текширилаѐтган (1) ва эталон (2) намуналарга таъсир 
қилаѐтган кучлар, уларнинг ҳажми тегишли равишда
V1 
и 
V2 
ва магнит 
таъсирчанликлари ϰм
1
ва ϰм
2
. Табиийки, бунда эталон намунанинг 
таъсирчанлиги олдиндан билиш керак. Барча тажрибаларда намуна ва 
эталонни навбати билан ричагли ѐки бурама тарозиларда икки мартадан ўлчаш 
лозим. Ушбу методда ишлатиладиган формулани, қатъий айтганда, тўғрилаш 
лозим, чунки текширилаѐтган намуна ҳавода турган бўлади. Шуни ҳисобга 
олганда қидирилаѐтган
(17) 
Кўпинча ишчи формула тажриба схемаси ўзгартирилгани учун бирмунча 
бошқача кўриниш олади. Масалан, намуна шишадан ясалган цилиндрик ѐки 
призматик трубканинг ярмисигача тўлдириб сепилади. Кейин трубка юқорида 
айтилганидек қилиб, конуссимон электромагнитнинг иккита қутблари ўртасига 
жойлаштирилади. 
Бунда 
трубканинг 
маркази 
қутбли 
учликлар 
(наконечник)нинг марказига тўғри келиши ва магнит майдони вертикал z 
йўналишда унинг иккала учига симметрик таъсир қилиши лозимлигини ҳисобга 
олиш керак.
Намуна солинган трубкага Fz вертикал кучлардан бошқа кучлар таъсир 
этмаслигини ҳисобга олсак, ва қутблар ўртасидаги бир жинсли майдонни Н 
орқали, цилиндрнинг пастки учидаги майдоннинг кучланганлигини Н0 орқали 
белгиласак,
ва 
ни топамиз. 
Бу ерда Fz = Mg — ричагли ѐки бурама тарозилардаги магнит кучини 
тенглаштирувчи куч.