Umumiy fizika kursi (ii-tom)

л а р ковак ичида ётган нуц т а ла р учун сези ла р ли а щ м и я т -
га эга эмас.
Магнетикда эса 
ковакнинг сиртида м;осил б у л а ­
диган цушимча Г т о кла р цисца ва йугон цилиндр ш аклидаги
ковак учун сези лар ли ах,амиятга эга булмайди.
Бунда ко­
вак ичидаги кучланганлик В га тенг булади. Шундай килиб, 
яна Е ва В нинг бир-бирига ухшашлиги келиб чикади. Ш у­
нингдек, диэлектрикда кушимча сиртки зарядлар киска ва 
йугон цилиндр шаклидаги ковак учун сезиларли роль уйнай- 
ди, магнетикда эса кушимча токлар ингичка ва узун цилиндр 
учун сезиларли роль уйнайди деган хулоса чикади. Бундан, 
юкорида айтилганига мос равишда, D векторни Н векторга 
таккослаш лозим экан.
Нидоят, В магнит индукция векторининг маъносини бош- 
кача усул билан, яъни модданинг микроскопик тузилишини 
текшириш билан дам 
аниклаш 
мумкинлигини таъкиддаб 
утамиз.
В векторни унинг бирорта ток утаётган макроскопик ут­
казгичга курсатадиган таъсирига кура аникламай, балки би­
рорта элементар зарядли зарранинг даракатланишидан досил 
буладиган элементар токка таъсир этувчи кучга кура аникла- 
шимиз мумкин. Масалан, муайян атомда доиравий орбита 
буйлаб даракатланаётган электронни карашимиз мумкин. Бун­
дай даракатланаётган электрон айланма токка эквивалент бу­
либ, унга ташки магнит майдон таъсир курсатади. Бундай 
элементар ток ёрдамида аникланган майдон кучланганлиги 
макроскопик утказгичлардан утаётган токлар досил килган Н
0 
кучланганлик билан кушни молекулалар досил килган магнит 
майдон кучланганлигининг йигиндисидан иборат булади. Ана 
шу йигинди майдоннинг кучланганлигини Нмикро билан бел-

---

гилаймиз. Биз элементар токни бирор молекуладан кандай 
масофада жойлаштирганимизга караб Нмикро нинг киймати 
турлича булади. Бирок тасодифий танланган жуда куп нукта- 
лар учун 
урт ача
Н
микр0
нинг киймати Н„ билан магнетик 
зарраларининг тартибли ориентирланишидан досил буладиган 
уртача кушимча 
Н' 
майдондангина ташкил топади. Шундай 
з^илиб,
Нмикро = Н
0
+ Н \ 
яъни Н
микр0
нинг киймати В магнит индукция векторининг 
ь;ийматига тенг экан.
209-§. Соленоид билан магнит орасидаги фарц. Н ва В 
векторларнинг физик маъносидаги бундан аввалги параграфда 
курсатиб утилган фарклар соленоидлар ва магнитларнинг у з­
аро таъсирлашишида яккол намоён булади.
Соленоидни бирорта магнетик ичига жойлаштирганимизда 
бу магнет ик соленоид атрофидаги фазони %ам соленоид
ичидаги фазони %ам т ула эгалла йд и.
Соленоиднинг симлари 
магнетикка ботирилади. Агар магнетик бир жинсли ва чексиз 
катта булса, у долда симнинг дар бир элементига ташки маг­
нит майдон 
2 0 0
- параграфдаги (
2
а) формулага биноан
Д / =
IB
sin 
a-Al
куч билан таъсир этади; бутун соленоидга таъсир этувчи куч­
лар моменти магнит индукция 
(В = \хЦ)
нинг кийматига бог­
лик булади, бу ерда р. — мудитнинг магнит сингдирувчанлиги. 
Агар магнит майдонни досил килувчи токларни узгартирмаган 
долда фазони бир жинсли чексиз магнетик билан тулдирсак, 
соленоидга таъсир этувчи кучлар моменти |х марта ортади.
Соленоид урнига магнит олсак, бутунлай бошкача булади. 
Магнит каттик жисмдир ва шунинг учун фазонинг магнит 
турган кисмини айни вактда бошка бир магнетик эгаллай ол- 
майди. Бошкача айтганда, 
магнит ,\ам м а вацт магнет ик
ичидаги ковакда жойлашган булади ва бу ковакнинг таъси­
рин и ^исобга олиш, зарур.
Магнитга ковак ичида досил булган майдон таъсир курса­
тади. Узун тугри магнит кандайдир токлар досил килган маг­
нит майдонда майдон кучланганлик чизиклари буйлаб жой­
лашган булсин. У долда ковак уки кучланганлик чизикларига 
параллел жойлашган узун ингичка цилиндр шаклида булади.
208- параграфда курганимиздек, бундай ковакнинг ичидаги 
майдон кучланганлиги Н га тенг булади. Шунинг учун 
узун
т угри магнит га т окнинг магнит майдони томонидан таъ­
сир этувчи куч
Н 
майдон куч ла н га н ли ги билан а н щ ла н а д и .
Демак, магнетикнинг булиши магнитга таъсир этувчи кучни

---

узгартирмас экан. 205- параграфда 
m
магнит цутбга таъсир 
этувчи кучнинг
/ =
пгН
га тенг эканлигини курсатган эдик; энди куриниб турибдики, 
узун тугри магнитга таъсир этувчи куч бушлицда дам, маг­
нетик булганда дам бир хил формула билан ифодаланар экан.
Агар узун тугри магнит билан соленоиднинг магнит момент­
лари узаро тенг булса, бушлицда улар бир-бирига тула эк­
вивалент булади. Аммо магнетик булганда магнит билан со­
леноид орасидаги фарц билинади. Хацицатан дам, иккита 
соленоиднинг бушлицдаги узаро таъсир кучи / га тенг булса, 
фазони магнит сингдирувчанлиги ц булган магнетик билан тул­
дирилганда соленоидлар орасидаги узаро таъсир кучи |х/ га 
тенг булиб колади. Агар соленоид билан узун тугри магиит- 
нинг узаро таъсирини текшираётган булсак, у вацтда фазони 
магнетик билан тулдирилганда дам улар орасидаги узаро 
таъсир кучи / га тенглигича цола беради. Шундай цилиб, 
битта соленоидни магнит билан алмаштириш натижасида куч 
р. март-а камайди. Агар соленоидларнинг иккаласини дам маг- 
нитлар билан алмаштирсак, у долда магнетикда иккита ковак 
борлигини дисобга олиш зарур булади. Маълум булишича, 
бундай цилганда иккита узун тугри магнитлар орасидаги узаро 
таъсир кучи яна 
\х
марта камаяр экан. Шундай цилиб, 
и кки ­
та узун т угри магнит буш лицда узаро
/
куч билан таъ-
сирлаш аёт ган булса
, 
фазони магнит сингдирувчанлиги
;х 
булган магнетик билан т улдирилганда, ул а р орасидаги у з ­
аро таъсир кучи
1
/jx 
f га тенг булиб ц о ла р экан.
Юцорида айтилганларнинг даммасини якунлаб, цуйидаги- 
ларни айта оламиз:
1
) токлар орасидаги узаро таъсир кучи [х га пропорционал;
2
) узун тугри магнит билан ток орасидаги узаро таъсир 
кучи 
га боглиц эмас;
3) икки узун тугри магнит орасидаги узаро таъсир кучи jx 
га тескари пропорционал.
Икки доимий магнитнинг узаро таъсир кучи билан jx ора­
сидаги богланишнинг юцорида берилган таърифи фацат узун 
тугри магнитлар учунгина уринлидир. Ихтиёрий шаклдаги 
магнитлар учун узаро таъсир кучи билан магнит ботирилган 
магнетикнинг магнит сингдирувчанлиги |х орасида деч цандай 
оддий богланишни курсатиш мумкин эмас, чунки магнетикнинг 
роли, юцорида айтилганидек, магнитнинг магнетик ичида до­
сил цилган ковагининг шаклига боглиц булади.