Umumiy fizika kursi (ii-tom)

Нков = В + Н". 
(1)
Н" 
нинг киймати ковакнинг улчовлари ва шаклига боглик.
Магнетик ичида уки В векторга параллел булган узун ин­
гичка цилиндр шаклида ковак ажратамиз. Магнетик моле­
куляр токларнинг бир хил ориентирланиши натижасида маг­
нитланган деб кабул киламиз. У долда ковакнинг чегараси 
(239- 
а
раем) компенсацияланмаган 
V
ток досил булади; эле­
ментар токлар соат стрелкаси даракати буйлаб йуналганда, 
Г
ток соат стрелкаси даракатига тескари томонга йуналган бу­
лади. Равшанки, бу 
Г
ток улчовлари ва шакли худди ковак­
нинг улчовлари ва шаклига ухшаган магнетик парчасининг 
сиртидаги элементар токларни кушиш натижасида досил бу-

---

ладиган 
I
токка (239- 
б
раем) катталик жидатдан тенг ва 
йуналиш жидатдан карама-карши булади. 239- бетда бундай 
/ ток узи айланиб окиб утаётган магнетик парчасининг ичида
И '
= 4 к / = 4 
*Рт
кучланганлик досил килишини исботлаган эдик, бу ерда 
Р т—
—магнитланиш векторининг сон киймати. (Аник айтганда, бу 
формула факат чексиз узун
цилиндр учун тугри булади.
Чекли узунликдаги цилиндр 
учун унинг урта кисмида ци­
линдрнинг радиуси узунлигига 
нисбатан канча кичик булса, 
бу формула шунча аникрок бу­
лади.) 
Г
ток / токка тескари 
йуналган булгани учун ковак 
ичида
И"
= — 
И '
= — 
4г.Р
239- раем. Ковак сиртидаги м олеку­
ляр токларнинг узаро кушилиши.
кучланганлик досил килади.
Бундан, (1) га биноан юкорида таърифланган шаклдаги 
ковак ичида майдон кучланганлик куйидагича булади:
Яков = в + И " = В — 4ъРт
ёки 207- параграфдаги (5а) формулага биноан
•^ков =
Н.
Демак, уки В векторга параллел булган узун ингичка цилиндр 
шаклидаги ковакнинг урта кисмидаги майдон кучланганлик 
магнетик ичидаги Н кучланганликка тенг булади, деган хуло­
сага келамиз. Н кучланганлик 207- параграфдаги (За) форму- 
ладан топилади.
Агар ана шундай ковак ичига рамка киритсак, шу рамкага 
таъсир этадиган кучлар моменти оркали Н ни улчашимиз 
мумкин.
Агар асослари В векторнинг йуналишига перпендикуляр 
булган киска ва йугон цилиндр шаклидаги ковак ясасак, бун­
дай ковакнинг урта кисмида / ' ток йук даражада заиф май­
дон досил килади, холос: / / " =
0
; демак, бундай ковакнинг 
ичида
Н и
В
булади.
Шундай килиб, уки В векторга параллел булган киска ва 
йугон пилиндр шаклидаги ковакнинг урта кисмида майдон

---

кучланганлик магнетик ичидаги В индукция векторига тенг 
булади.
145- параграфда биз диэлектрик ичида ясовчилари кучлан­
ганлик чизикларига параллел булган узун ва йугон цилиндр 
шаклидаги ковакнинг урта кисмидаги электростатик майдон 
кучланганлиги диэлектрик ичидаги майдоннинг Е кучланганли­
гига тенг эканлигини курган эдик. Агар диэлектрик ичидаги 
ковакнинг шакли асоси кучланганлик чизикларига перпенди­
куляр жойлашган киска цилиндр шаклида булса, бундай ко­
вакнинг урта кисмидаги майдон кучланганлик диэлектрик 
ичидаги D электростатик индукция векторига тенг булади. 
Шуларга асосан юкорида келтирилган ухшашликка хилоф ра­
вишда, Н вектор Е га ва В вектор D га ухшашдек туюлиши 
мумкин. Бирок бундай эмас. Диэлектрик учун узун ингичка 
цилиндр ичидаги майдон кучланганлик Е га тенг булади, чун­
ки ковакнинг сиртларида досил буладиган кушимча 
а' заряд­