Umumiy fizika kursi (ii-tom)

— 
В ш , В
2 — 
В 2п,
(9) шартдан куйидагини топамиз: 
В {
=
В 2,
яъни бу долда индукция вектори икки модда 
чегарасидан утаётганда узгармайди. Бу муно- 
сабатдан биз 203- параграфда фойдаланган 
эдик.
М агнит %имоя
деб аталадиган додиса 
индукция 
чизикларининг синиш конунига 
асосланган. Магнит димоя шундан иборатки, 
индукция чизикларининг 
синиши туфайли 
магнитсингдирувчанлиги катта булган модда 
ичидаги ковакда магнит майдон нолга якин 
булади. 237- раемда ^ магнит сингдирувчанли­
ги катта булган ковакли жиемда индукция 
чизикларининг таксимланишини курсатувчи мисол келтирилган. 
Жисм ичидаги ковакда индукция чизикларининг сийраклиги у 
ерда магнит майдоннинг заифлигини курсатади. Амалда магнит 
димоя учун темирдан ясалган катта гилофлар ишлатилади.
2 3 7 - раем. 
Ичида 
ковак булган 
жиемда магнит ин­
дукция чи зи клари ­
нинг жойлашиши.

---

*
207- 
§. Электростатик ва магнит майдонлар орасидаги
ухш аш лик. 
Магнетизм ^ацидаги таълимот тарихда дастлаб 
доимий магнит ^ацидаги таълимот сифатида майдонга чицди. 
Ривоятларга Караганда кичик Осиёдаги подачилар Магнезия 
шазри яцинидан топилган темиртош парчаларининг бир-бири­
га тортишишини пайцаганлар. Магнезия ша^рининг номидан 
магнит сузи келиб чиццан. Магнит темиртошнинг 
(Ve:iOA)
пар- 
чаларида сезиларли даражада цолдиц магнетизм булади. Та- 
биатда учрайдиган доимий магнит ана шу темиртошнинг уз- 
гинасидир.
XVIII 
асрнинг охирида Кулон нуцтавий электр зарядларнинг 
узаро таъсир цонунини топгач, магнитларнинг узаро таъсири 
учун ^ам шунга ухшаш цонунни топишга уринди. У ^ацикатан 
>;ам, агар иккита ингичка ва узун магнит олинса, цутблар ора­
сидаги масофа магнитларнинг узунлигидан кичик ва уларнинг 
кундаланг кесимидан катта булганда, цутбларнинг узаро таъсир 
кучи улар орасидаги масофа квадратига тескари пропорционал 
булишини аницлади. Кулон „магнетизм мицдори
11
^ацидаги ту- 
шунчани киритди. Бу тушунча туфайли магнит майдон ^аци- 
дагй кейинги бутун таълимот электростатик майдон ^ацидаги 
таълимотга ухшатиб тузилди. Бу ухшашлик электростатик ва 
магнит майдонларни характерловчи катталиклар номларининг 
ухшашлигида уз аксини топди: масалан, электростатик май­
дон кучланганлиги 
Е
ва электростатик индукция (
D
) га ухшаш, 
магнит майдон кучланганлиги 
Н
ва магнит индукция 
В
нинг 
ухшашлиги ^ацида гапирамиз. Бироц бу ухшатишлар ^амма 
вацт )$ам тугри булавермас ^амда электростатик ва магнит 
майдонларнинг табиатига мос келавермас экан.
Электростатик ва магнит ^одисалар орасида чуцур тафовут 
борлигини куриб утдик. Электростатик зарядлар мавжуд; элек­
тростатик майдоннинг кучланганлик чизицлари бир зарядлар­
дан бошланиб, бошца бир зарядларда тамом булади ёки чек- 
сизликка цараб кетади. Магнит майдон эса электр токлар ат­
рофида пайдо булади, магнит кучланганлик чизицлари токни 
берк эгри чизиц сингари ураб олади ёки чексизликка цараб 
кетади; ^еч цандай реал магнит зарядлари йуц. Фацат солено­
ид ёки тугри доимий магнитнинг (соленоид ёки магнитга нис­
батан ташци фазо содасида) магнит майдони билан электр ди­
полнинг майдонини ухшатиш мумкин, холос.
Узаро таъсир кучининг таъеирлашувчи жисмлар орасидаги 
масофанинг квадратига тескари пропорционаллик цонуни (Ку­
лон цонуни) кучланганлик чизицлари бир текис радиал тацсим- 
ланган майдонга тегишлидир. Электр зарядли жисмларнинг уз 
улчовларига нисбатан катта масофаларда ^осил цилган майдон 
кучланганлик чизицлари худди ана 
шундай 
тасимланади

---

(16-расмга каранг); шунга мувофик, зарядли жисмларнинг ул­
човлари улар орасидаги масофаларга нисбатая анча кичик булган 
доллардагина Кулон конуни улар орасидаги узаро таъсир куч- 
ларини жуда аник ифодалайди. Токларнинг ёки доимий маг- 
нитларнинг деч кандай комбинацияси билан магнит кучланган­
лик чизиклари радиал текис таксимланган магнит майдон к о ­
сил килиш мумкин эмас. Узун ва ингичка магнитнинг кутби 
якинидаги фацат чекли (238-раемда пунк­
тир чизик билан уралган) содадагина куч­
ланганлик чизиклари радиал 
таркалади.
Шунга кура, биз дозир таъкидлаб утгани- 
миздек, Кулон конуни магнит кутбларининг 
узаро таъсирига нисбатан кулланилганда 
унинг маъноси анча чегараланган булади.
Электростатик майдон дакидаги таъли- 
мотда бушликдаги электростатик майдон­
нинг Е кучланганлиги деб 
q
зарядга таъ­
сир этувчи кучни ифодаловчи катталикни 
тушунган эдик:
f=(1)
Диэлектрик мавжудлигида унинг кутбланиши натижасида 
кушимча Е' майдон досил булади, шунинг учун
Е = Е
0
+ Е'. 
(2)
булади, бу ерда Е
0
эркин зарядлар досил килган майдон. 
D 
элект рост ат ик индукция
деб берилган нуктадаги Е май­
дон кучланганлик вектори билан куйидагича муносабатда бог­
ланган векторни тушунган эдик:
О = еЕ. 
(3)
*
Кутбланган диэлектрикпинг долатини кутбланиш вектори
Ре
= *Е‘ 
(4)
билан характерлаган эдик.
*е
кутбланиш коэффициента билан диэлектрик константа уза­
ро е =
1
+ 4тосг муносабат билан богланган; шу муносабатга
биноан (3) ва (4) 
формулалардан куйидагини топамиз:
D = Е 4- 4~Ре. 
(5)
Агар диэлектрик бир жинсли булиб, майдон эгаллаган фа- 
зони батамом тулдириб турса, барча диэлектриклар учун кУ-
1 Мос электр ва магнит катталикларни бир-бирларидан фар к