Umumiy fizika kursi (ii-tom)

М
элементлари марказдан 
бир хил 
г = R
масофада жойлашган бу­
лади. Бундан ташкари, исталган А/ эле­
мент учун R радиус-вектор А/ га пер­
пендикуляр булади. Шунинг учун бур­
чак а =
ва, демак, sin о = 1. Бундан
193- параграфдаги (1) формулага биноан 
А/ элементнинг айлана марказида ^осил 
Килган магнит майдоннинг кучланган­
лиги
АН
=
к'
АН нинг йуналиши парма коидасига асосан топилади: АН ай­
лана текислигига тик ва ток соат стрелкаси даракати йунали- 
шида булгандк, у китобхондан раем текислигига караб йуна- 
лади. Шундай килиб, ток айлана контурининг барча А
I
эле­
ментлари контур марказида йуналишлари бир хил булган АН
элементар кучланганликлар 
^осил килади; йигинди Н кучлан­
ганлик шу АН элементар кучланганликларнинг 
алгебраик
йигиндисидан иборат булади:
h
=
Y
a h
= X I
/ ток кучи, 
R
радиус ва 
k'
пропорционаллик коэффициенти 
^згармас катталиклар булгани учун уларни йигинди белгиси 
остидан чикариш мумкин, у вактда
H ^ k ’- L Y A i
булади, лекин 
^ А 1
катталик 
R
радиусли айлана контурининг 
барча элементларининг йигиндисидан иборат, яъни у 
R
ради­
ус
уели айлананинг узунлигига тенг, демак, 
2.
j& / = 2u/? ва

---

Н билан / нинг йуналишлари орасидаги богланиш 190- 
расмда тасвирланган.
. 2. А й л а н м а т о к н и н г у к и д а м а г н и т м а й д о н н и н г
к у ч л а н г а н л и г и . Контур айланаси марказидан чикарилган 
перпендикулярни айланма токнинг уки деб атаймиз.
Контур текислигидан 
d
масофада ётган 
А
нуцтадаги (191- 
расм) кучланганликни тоиайлик; айлана контурнинг радусини 
билан, А
I
элементлардан 
А
нуктагача булган масофани 
г
билан белгилаймиз. Контур диаметрининг карама-карши уч- 
ларида ётган 
М х
ва 
А
/2 элементлар досил килаётган 
A H i
ва 
А Н 2
190- раем. Айланма ток марказида 
Н магнит майдон кучланганлиги­
нинг йуналиши.
191-раем. Айланма ток укида- 
ги магнит майдон кучланган­
лигини дисоблаш га дойр.
кучлаигаиликларни карайлик. 
г
билан А
I
орасидаги бурчак
а = »■ (конуснинг ясоичиси билан асоси айланасининг эле-
менти орасидаги бурчак) булганлиги учун 193- параграфдаги
(1) формуладан мос равишда
АНХ
=
k ' ~ ,
Д / / 2 
— 
k ’ ~
Л 
г\
булади.
А1Х
ва А/2 элементлар узунлигини бир хил ва 
М
га тенг 
деб олсак дамда 
г х
= г 2 эканлигини назарга олсак, куйидаги 
келиб чикади:
АНХ
=
АН2
=
k '
(2)
бу ерда 
г
=
г х — г2.
Шундай килиб, сон жидатдан 
АНХ
ва А
Н2
бир-бирига тенг; уларнинг йуналишлари эса турлича: А
Нх
куч­
ланганлик 
гх
билан А
1Х
элементга перпендикуляр, А#2 кучлан­
ганлик г2 билан А/3 элементга перпендикуляр; AHX ва АН2 
ларнинг йуналишлари парма коидасига 
асосан 
топилади
20
*

---

(191- расмга каранг). ДЬ^ ва ДН2 векторларнинг геометрик 
йигиндиси ДН айланма токнинг уки буйлаб йуналган ва сон 
жи^атдан ана шу векторларнинг