А. Теш абоев, С. Зайнобидцинов, Ш. Эрматов

_ 
-eEj_
 
(10
 
7
)
v = от — —■ 
5 
^
m
m — унинг массаси. 
бунда -е  — электроннинг 
Р 
> 
к ЗИЧЛИГини куйидагича 
Маълумки, металл утказгичдаги
ёзишимиз мумкин: 
(10 8)
J=-HCV 
*
электронлар сони. У \олда
Бу ерда п — бирлик \ажмдаги
(10.7) ва (10.8) муносабатдан 
фойдала
205

---

о 
_
• 
lu ~т 
I?
J =
' - E  
(10.9)
in
ифодани хосил киламиз. (10.9) ни (10.1) билан таккослаб ме- 
таллнинг
2
-
пе х
-------
(
10
.
10
)
m
электр утказувчанлигини топамиз. Ушбу ифода ёрдамида ме- 
таллнинг солиштирма каршштиги р 
ни билган х°лда т ни 
аникугашимиз мумкин:
_
077? 
Ill
т = —
= —
Г -
(10.11)
не 
пре
р — нинг хона температурасидаги кийматини олиб, Т ни
Хисоблаганимизда 
г = 1 (Г 14 + 10~15с 
булади. 
Электроннинг 
дрейф тезлиги унинг иссиклик тезлигидан анча кичиклиги
учун f ни эркин югуриш масофаси t  оркали куйидагича 
ёзиб олишимиз мумкин:
Т
= 1/йт .
(10.12)
Охирги муносабатдан f ни билган х°лда ва хона темпера­
тураси учун (10.4) дан йг ни \исоблаб ( ит =101 м/с булади),
—
О
металлдаги эркин электронлар учун 
i= (\ + l0 )A  булишини 
аниклаймиз. Кристалл панжараси ионлари орасидаги масофа 
Хам ана шу тартибда булишини эътиборга олсак, Друде модели 
жуда яхши натижага олиб келишига ишонч хосил киламиз. 
Бирок, паст температураларда назария билан тажриба натижа- 
лари бир-биридан узок^ашиб кетади. Тажриба паст температу-
-
о 0
раларда (. -1 0 А гача ва хатто тоза намуналарда 10' А =  1см 
булишини курсатади.
Бу холни Друде назарияси ёрдамида тушунтириш кийин. 
Энди г нинг температурага богликлигини курамиз. (10.4) ва 
(10.12)лардан