А. Теш абоев, С. Зайнобидцинов, Ш. Эрматов

dx
207

---

куринишга келади. Стерженнинг турли нукгаларида температура 
турлича булгани учун электроннинг уртача иссиклик энергияси 
координата ва температурага боглик; булади Е = Е  (х, 7). Стержен­
нинг бир учидан х 
масофада 
жойлашган кесими оркали угаётган 
иссиклик окимини хисоблаймиз. gy иссиклик окими вакг бир- 
лигида кесимнинг чап томонидан унг томонига Угаётган элек­
тронлар энергияси билан унг томондан чап томонга угаётган 
электронлар энергияси фаркига тенг булади. То к йуклиги назар- 
да тугилгани учун электронлар сони, албатта тенг булиши ке­
рак. У \олда иссиклик окими зичлиги учун
q = - C vA T A V I S A t
 
(10.19)
ифодани хосил килам из. Бунда 
Cv — хажм узгармас 
булгандаги мегаллнинг иссиклик сигими, А Т — стерженнинг 
Ах га тенг булган масофадаги икки нуктаси орасидаги темпе­
ратуралар фарки ва 
A V
 
стерженнинг узунлиги Дх булгандаги 
Хажми. Дх ни нолга якинлаштириб (Дх->0), х нуктадаги кесма- 
дан угаётган окимни топамиз:
q = Cv( ~ ) ^ - e b c = - C vvx ^ d x .  
(10.20)
ах 
at 
' а х
чЭркин 
югуриш масофаси кичик булган холларда dx= v(T
деб олишимиз мумкин. Унда
q = - C vv 2
x X
(10.21) 
dx
Бир улчовли ^олдан уч улчовлик \олга утамиз. Бу холда
v; = - v 2 
(10.22)
3
ва dT/dx урнига V Г ёзилади. Натижада
4 = ~ C vv } x 4 T  
(10.23)
муносабатни хосил киламиз. Уни (10.16) билан таккослаб ис­
сиклик утказувчанлик учун
X = - C