Atom yadrosi ya zarralar fizikasi

R
 m asofadagi  ikkita bogMangan zarra 2
R > 
Л
  de-Broyl  toMqin  uzun ligiga ega boMsin:
л   =  - 5 -
JU03 ’
bun da 
z a rra n in g   n is b iy   t e z lig i,  //  -   k e ltir ilg a n   m assa,

---

/Л - —
т х
  +  
т 2
, 2
 R> A
 
boshqachayozsak 
ц Э >
 
. Zarraning kinetik
2  
К
energiyasi:
(6,6 -КГ27)2
= l\MeV
8~(1,67-1(Г27)(2,4-1(Г13)2 • 1,6 - 1(Г6
Shunday qilib, yadro kuchlarining ta’sir radiusi chegarasidabo‘lishi uchun 
ikki nuklonning kinetik energiyasi eng kamida 71  MeV boMishi kerak. Bu 
nuklonlami ushlab turuvchi potensial o‘raning chuqurligidan ancha katta.
Demak, 2H -  uyg‘ongan holatda boMolmaydi.  д
E   =  2,2M eV 2Hm ng 
proton va neytronlari deyarli yarim vaqtini yadro kuchlari ta’siri sohasidan 
chetda o‘tkazadi.
Yadro potensiali sistemaning holatiga bogMiq. Masalan, deytron 2H spini 
I =  1  mavjud,  I  =  0 mavjud  emas. Nisbiy harakat miqdoriga ham bogMiq 
harakat  miqdori  momenti  h  ju ft  qiymatida  tortishish  kuchlari  bor,  toq 
qiymatida  bunday  kuchlar  yo‘q.  Nuklonlarning  sochilishi  potensial 
energiyaga nuklonlar spin vektorlarining nisbiyjoylashishiga va sistemaning 
orbital  harakat  miqdori  momentiga  bogMiqligini  ko‘ rsatuvchi  had 
boMishligini talab qiladi.  Spin orbital bogManish borligini bildiradi.
Yadro potensiali almashinuv xarakteriga ega. Xuddi kimiyoviy bogManish 
ikki atom orasidagi elektronlarning almashinuvi kabi yadro kuchlarini ikki 
nuklon  orasidagi  biror zarra vositasida  boMadi  deb  qarash  kerak.  Bundan 
nuklon  murakkab  deb  qaramaslik  lozim.  Yapon  olimi  Yukava  bo‘yicha 
almashinuv  virtual  zarralar  bilan  deb  qaraladi.  Virtual  zarralarning paydo 
boMishi  energiya  saqlanishi  zarra  yashash  vaqtining juda  qisqaligi  bilan 
tushuntiriladi.
Geyzenberg  noaniqlik  prinsipi  ko‘rsatishicha  Д.Е*  д / 3