O‘zbеkiston rеspublikasi oliy va o‘rta maxsus ta’lim vazirligi

 
 
1.11-расм. Коэффициент 
P
С
 нинг тормозлаш 
коэффициенти «
а
» га боғлиқлиги 
 
3.2.1. Шамол ғилдирагига олддан босим 
Маълумки, сиқилмаган (босим остида бўлмаган) идеал 
суюқликнинг барқарор оқими Бернулли тенгламаси ѐрдамида 
ифодаланади. Бу тенгламани асос қилиб, шамол ғилдирагига 
таъсир этаѐтган юкланишни аниқлаймиз. Бу юкланиш келаѐт-
ган шамол оқимининг бевосита шамол ғилдирагигача ва 

---

64 
ғилдирагидан кейинги босимлари фарқи 
р

натижасида содир 
бўлади. Илгаригидек, шамол ғилдирагини 
А
1
юзаси бўлган 
сингдирувчан диск билан алмаштирилган, деб ҳисоблаймиз 
(1.12-расм). 
Шундай қилиб, босим ва тезлик ўзгармас деб белгиловчи 
Бернулли тенгламаси асосида, бизнинг вазият учун қуйидаги-
ларни ѐзиш мумкин: 
 
 
1.12-расм. Шамол ғилдирагига олддан босимни аниқлаш 
 
2
2
2
2
2
0
2
2
0
1
0
0
v
z
g
P
v
z
g
P









. (1.48) 
Тенглама ташкил этувчиларидаги асосий қийматлар ўзгари-
шига нисбатан баландлик «z» ва ҳаво зичлиги «ρ» нинг ўзга-
ришлари нисбатан жуда кичик бўлганлиги учун, қуйидагича 
ѐзиш мумкин:
,
2
)
(
2
2
2
0
2
0







v
v
P
P
P
(1.49) 
бунда 
P

– дискда статик босимнинг пасайиши; 
2
2
v

– динамик босим. Агар 
0
2

v
бўлса, максимал босим 
тушишини кўоиш мумкин, яъни 

---

65 
.
2
2
0
max
v
P




(1.50) 
Шамол ғилдирагига таъсир этаѐтган максимал ўқ бўйлаб 
юкланиш қуйидагига тенг бўлади: 
.
2
2
0
1
max
v
A
F
A




(1.51) 
Горизонтал ўқли ШЭҚ ларида бу куч шамол ғилдирагининг 
ўқи бўйлаб йўналган бўлади ва «олддан босим» деб юритилади. 
Иккинчи томондан, шамол ғилдирагига таъсир этаѐтган 
кучни унга келаѐтган шамол оқими миқдорининг ўзгариши 
орқали ҳисоблаш мумкин, яъни куч
)
(
2
0
v
v
m
F
A


(1.52) 
га тенг бўлади.
Ифода (1.32) га масса ифодаси (1.7) ни, шамол ғилдираги 
юзасидаги кучлар қийматлари 
v
1 
(3/11) ни ва ҳаво оқми 
тормозланиш коэффициенти 
а
(1.52) ни киритсак, қуйидагини 
ҳосил қиламиз: 
,
2
)
(
0
2
0
av
v
v


)
1
(
4
2
2
)
1
(
)
2
(
2
0
1
0
0
1
0
1
1
a
a
v
A
a
v
v
a
A
av
v
A
F
A













(1.53) 
.
2
2
0
1
v
A
C
F
A





(1.54) 
Бу шуни англатадики, агар
2
2
0
v
A


қийматини юзаси 
А
1 
бўлган дискка таъсир этаѐтган куч деб тасоввур этсак, у ҳолда 
шамол ғилдирагига таъсир этаѐтган куч олддан босим 
коэффициенти, деб номланган ва
)
1
(
4
a
a
С
F


(1.55) 
коэффициентга кўпайтирилади. 
Унинг бирга тенг бўлган энг катта қийматига 
5
,
0

a
бўлганда эришилади, бу эса тезликнинг 
0
2

v
қийматига мос 
келади. 

---

66 
Юқорида келтирилганидек, энг катта қийматига 
27
16

Р
С
(Бетц-Жуковский меъзони) 
3
/
1

a
бўлганда эришилади, бунга 
эса 
9
/
8

F
С
қиймати мос келади. 
Шамол ғилдирагини ҳаѐлан сингдирувчан диск деб, қабул 
қилинганлиги, унинг қирраларида ҳаво оқимининг уюрмала-
ниши сабабли, коэффициент
F
С
аслида бирдан катта бўлиб, 
таҳминан 1,2 га тенг бўлади. Бу шамол ғилдирагини 
сингдирувчан диск билан алмаштириш назариясининг тўғри 
эканлигидан далолат беради ва парраклар орасидан ҳаво оқими 
ўтишини кўрсатади.
Ифода (1.54) дан кўриш мумкинки, шамол ғилдирагига 
шамол юкланиши келаѐтган шамол тезлиги квадратига 
пропорционал экан, шу сабабли ўрта ва катта қувватли ҳозирги 
замон ШЭҚ ларида шамол ғилдираги ишчи айланиш тезлигини 
20-25 м/сек билан чекланади. Бу жараѐн парраклар ҳолатини ўз 
ўқи атрофида бурилади, натижада шамол паррак билан 
учрашмайди, айлантирувчи куч ҳосил бўлмайди ва шамол 
ғилдираги тўхтатиб қўйилади.