N. X. Ermatov, D. G‘. Azizova, N. M. Avlayarova, B. Yu. Nomozov, R. S. Bekjonov, A. I. Abdiraz а kov, M. X. Ashurov

ω
2
/2)+
Δω
2
/2+gdz=0
  
 
(IV.1) 
 
bu yerda 
P
 
–
 bosim; 
ρ
 
–
 suyuqlik zichligi; 
λ
 
–
 gidravlik qarshilik koeffitsiyenti; 
D
 
–
 
quvur  diametri; 
ω
 
–
  suyuqlik  oqimi  harakatining  o`rtacha  tezligi; 
g
 
–
  erkin  tushish 
tezlanishi; 
z
 
–
 nevilir balandlik. 
Dr/
ρ
  kattalik 
–
  massa  birligidagi  suyuqlikning 
dx
  masofaga  siljishidagi 
bajargan  ishini  ko`rsatadi.  Bu  ish  ishqalanish  kuchi  [λ(
d
х
/D
)*(
ω
2
/2
)]  ni  yengish 
uchun,  suyuqlikning  kinetik  energiyasi  (
dω
2
/2
)  ni  o`zgartirish  va  suyuqlikni  dz 
sekund
m
Q
Q
y
sekund
3
;
3600
350





---

61 
 
balandlikka  ko`tarish  uchun  sarf  bo`ladi.  Haydaladigan  suyuqlikni  «t
omchisimon 
suyuqlik» deb qabul qilsak va quvur diametri o`zgarmas bo`lsa unda 
dω
2
/2
=0 bo`ladi. 
Tenglamani integrallasak: 
 
(P
1
-P
2
)/ 
ρ
 = 
λ
 (L/D)*(
ω
2
/2) + g
Δ
 
 
 
 (IV.2) 
 
bunda L - 
1
 va 
2
 
nuqtalar orasidagi masofa ya‘ni quvur uzunligi;
 
Δ
z, z
2
 
–
 z
1
 
–
 
quvurning boshlang`ich va oxirgi nuqtalarining geodizik balandliklari farqi. 
Tenglamani g ga bo`lsak: 
(P
1
-P
2
)/
ρ
g=
λ
 
 
 (L/D)*(
ω
2
/2g)+
Δ
z 
 
 
 
(IV.3) 
 
Bu  tenglamaning  har  bir  tashkil  etuvchisi  suyuqlikning  massa  birligiga  emas, 
balki  og`irlik  birligiga  bo`lgan  ishni  tashkil  etadi. 
P
1
/ρ
g
  kattalik  quvurning 
boshlang`ich  nuqtasida  suyuqlikni 
P
1
 
ortiqcha  bosim  ostida  Н
1
  pezometrik 
balandlikka  ko`tarilishini  tashqil  etsa, 
P
2
/
ρ
g
  balandlik 
Н
2
  ni  tashk
il  etsa  ya‘ni 
        
(
P
1
-
P
2
)/
ρ
g
=
Н
1
-
Н
2
=Н
 desak va ularni almashtirsak: 
 
Н=λ
(L/D)*(
ω
2
/2g)+
Δz ni yoki Н=h
τ
+
Δ
z 
 
 
(IV.4) 
 
Umumiy  holatda  N  yoki  (r/
ρ
g)  kattalikka  Napor  deyiladi  va  birligi  metr  deb 
qabul qilingan. 
(4) tenglamaning ma‘nosi boshlang`ich va oxirgi nuqtalardagi naporlar farqi 
N
 
–
  umumiy  napor  yo`qotilishi  deyiladi.  U  naporning  ishqalanishiga  yo`qotilishi 
h
τ
=λ(L/D)*(ω
2
/2g)
 (Darsi
–
Veysbax formulasi) va geodizik balandliklar farqi 
Δ
z ning 
yig`indisiga teng. 
Yumaloq  qirqimli  quvurlarda  bosimni  quvur  uzunligi  bo`yicha  ishqalanishda 
(
h
ish
) kamayishini Darsi 
–
 Veysbax ifodasi orqali aniqlanadi. 
 
h
ish
=λ*ℓ/d*w
2
/2h 
yoki 
h
ish
=0,
5*λℓFr
 

---

62 
 
bu  yerda 
h
ish
 
–
  bosim  yo`qotilishi, 
ℓ
  -  quvurning  uzunligi  m  da, 
d
 
–
  quvur  ichki 
diametri, 
ρ
 
–
  suyuqlik  zichligi, 
w
 
–
  suyuqlik  oqishining  o`rtacha  oqish  tezligi, 
Fr
 
–
 
Frudo koeffitsiyenti (o`lchovsiz kattalik), 
λ
 
–
 gidravlik qarshilik koeffitsiyenti. 
 
λ
=f(Re:E) 
 
bu yerda 
E=2e/D
, 
e
 
–
 quvurning absolyut g`adir 
–
 budurligi; 
D
- quvur diametri, sm. 
Quvurdagi  oqim  laminar  oqim  bo`lsa,  gidravlik  qarshilik  koeffitsiyenti 
quyidagicha aniqlanadi (Stoks ifodasi): 
 
χ
=64/Re, Re>3000 
 
bo`lganda,  suyuqlik  oqimi  turbulent  rejimida  bo`ladi. 
Re
  soni 
2000-3000
  oralig`ida 
bo`lganda ikkala oqim rejimini ko`rish mumkin. Turbulent oqim rejimida 
χ
 
–
 faqat 
Re
 
kategoriyasiga  bog`liq  bo`lmay,  quvurning  g`adir 
–
  budurligiga,  silliqligiga,  yangi 
yoki  eskiligiga  ko`ra,  magistral  quvurlarni  amaliy  hisoblashda  Reynolds  soni 
2000
 
dan 
3000
  gacha  bo`lganda  koeffitsiyentni  aniqlashda  quyidagi  imperik  ifodadan 
ifodalanadi: 
λ=(0,16 Re
-13)*10
-4 
 
Quvurning  gidravlik  nishabi  aniqlanadi.  Gidravlik  nishob 
–
  bosimni 
ishqalanish  natijasida  yo`qolishini  (h
ish
)  quvur  uzunligi  birligiga  bo`lgan  nisbatidir, 
ya‘ni 
ι
=h
ish
L,
ι= λ
/d*w
2
/2g
. Suyuqlikning quvurdan oqish tezligi quyidagi ifoda orqali 
topiladi: 
W=q
c
/F=4q
c
/
π
*D 
 
bu yerda 
q
c
 
–
 haydalayotgan suyuqlik miqdori m
3
/s ga teng. 
 
V.2. Neft quvurlarining gidravlik hisobi 
Gidravlik qarshilik koeffitsiyenti
. 
Gidravlik qarshilik koeffitsiyenti 
λ
, Reynolds 
soni 
Re=
ω
D/v
 va nisbiy g`adir
–
budurlik 
k/D
 ning funksiyasi hisoblanadi. 
K
 
–
 quvur 
ichki  devor  sirti  holatining  gidravlik  qarshilikk
a  ta‘sirini  harakterlovchi,  ekv
ivalent 
absolyut g`adir 
–
 budirlik. 

---

63 
 
Reynolds  sonining  nisbatan  kichik  miqdorida  laminar  va  turbulent  oqim 
zonalarida  oqimi  g`adir 
–
  budurliklarning  bo`rtiqlari  suyuqlik  oqimi  bilan  silliq 
surkalib  oqadi  va  g`adir 
–
  budi
rlik  napor  yo`qotilishiga  ta‘sir  qilmaydi,  gidravlik 
qarshilik  koeffitsiyenti  miqdori  faqat  Reynolds  (
Re
)  soniga  bog`liq  bo`lib, 
Re
  soni 
ortsa, gidravlik  qarshilik  koeffitsiyenti 
λ
 
kamayadi. Bunday xududga, ya‘ni 
λ
=
λ
(Re)
 
ga  silliq  ishqalanish  hududi  deyiladi.  Reynolds  sonining  ortib  borishi  esa,  g`adir 
–
 
budirlikning o`lchamlari qancha katta bo`lsa, shuncha tez hosil bo`ladi. Bundan kelib 
chiqadiki,  endi  suyuqlik  oqimiga  qarshilik  ko`rsatish  nafaqat  Reynolds  soniga  balki 
g`adir 
–
 budirlikka ham bog`liq ekanligi ko`rinib turibdi. Bu h
ududga ya‘ni 
λ
 = 
λ
(Re, 
k/D
) ga aralash ishqalanish hududi deyiladi.  Bu yerda 
Re
 soni  miqdori ortishi bilan, 
uning 
λ
 
ga  ta‘siri  kamayib, 
k/D
 
ning  ta‘siri
  ortib  boradi.  (G`adir 
–
  budirlik 
burtiqlarida uyrumlar hosil bo`lish tezligi ortib boradi).