Moddiy nuqta kinematikasi

O‘ZBEKISTON RESPUBLIKASI
OLIY VA O‘RTA MAXSUS TA’LIMI VAZIRLIGI

FARG‘ONA POLITEXNIKA INSTITUTI

“Tabiy tolalar” kafedrasi

“Fizika” fanidan

MUSTAQIL ISH

Bajardi: S15-21 gurux talabasi

Madaminova Gulshoda

Qabul qildi: Nosirov M

Farg‘ona 2021

KINEMATIKASI VA STATIKA

Reja:
1. Kinematikaning asosiy tushunchalari.

2. Statika asosiy tushunchalari
Kinematika
Kinematikada nuqta va mexanik sistemaning xarakat turlari o`rganiladi. Boshqacha qilib aytganda, xarakatning tashqi ko`rinishi (manzarasi) uning geometriyasi tekshiriladi. Bunda xarakatni keltirib chiqaradigan sabablar tekshirilmaydi. Kinematika atamasi grekcha "kinema" - so`zdan olingan bo`lib xarakat degan ma`noni anglatadi. Kinematika ikki qismdan iborat.
1.Nuqta kinematikasi, 2.Jism kinematikasi. Muayyan sharoitda o`lchamlari e`tiborga olinmaydigan jism moddiy nuqta deyiladi. Bir-biriga boglig bo`lgan nuqtalar yigindisi mexanik sistemani tashkil etadi. Masalan, tosh, shisha metall,mashina qismlari kabilarni mexanik sistema deyish mumkin.
Ayrim xollarda erga erkin tushayotgan jismni, er, quyosh va boshqa sayyoralarni nuqta deb xisoblash mumkin. Ma`lumki xar qanday xarakat fazoda va ma`lum vaqt momentida sodir bo`ladi. Fazo va vaqt materiyaning yashash formalari bo`lib, xarakatsiz materiya va materiyasiz xarakat bo`lishi mumkin emas. Nyuton mexanikasida fazo va vaqt absalyut deb qaraladi. Lekin nisbiylik nazariyasida ko`rsatiladiki, fazo va vaqt, nuqta yoki jismning xarakat xolatiga (tezligi, tezlanishiga) bogliq bo`ladi. Nuqta kinematikasi deganda nuqtaning xarakat qonuni, traektoriyasi, tezligi va tezlanishlarini aniqlash tushiniladi. Bu kattaliklar (tezlik, tezlanish, burchak tezlik, ko`chish va x.k) kinematik parametrlar deyiladi.
Nuqtaning fazodagi vaziyatini isitalgan vaqt momentida aniqlashga imkon beradigan matematik boglanish qarakat qonuni deyiladi. Nuqtaning fazoda boshqa biror qo`zgalmas nuqta yoki jismga nisbatan vaziyatini o`zgartirishi mexanik xarakat deyiladi. Mexanik xarakat bu mavjud bo`lgan xarakatlarning eng soddasidir.
Sanoq sistemalarda nuqta vaziyatini aniqlash odatda ma`lum koordinata sistemaslarida amalga oshiriladi. Ko`pchilik xollarda dekart qutb va tabiiy koordinatalar sistemalari qo`llaniladi.
Nuqtaning xarakati vaqtida ketma-ket vaziyatlarini ifodalaydigan nuqtalarning geometrik o`rni traktoriya deyiladi.
xarakat nuqta traektoriyasiga qarab to`gri va egri chiziqli xarakatlarga, nuqta xarakatining jadalliga qarab tekis va notekis xarakatlarga bo`linadi. Nuqtaning xarakati asosan vektor koordinatalar va tabiiy usulda beriladi. Radius vektor yoki vektor usulda nuqta xarakatini o`rganish mexanika masalalarini echishda ancha qulaylik tugdiradi. Radius-vektor ta`rifidan ko`rinadiki xarakatlanadigan nuqtaning traektoriyasi bu radius-vektor oxirining geometrik o`rnidir. Radius-vektor uch elementga: qo`yilish nuqtasi (0 nuqta) modulga (OA kesma uzunligi) va yo`nalishga ega (1-rasm). Ketma-ket vaqt davomida radius vektorning oxirini ifodalaydigan chiziq radius vektorning godografi deyiladi. Radius vektorning godografi bu xarakatlanadigan nuqtaning traektoriyasidir. (1- rasm) dan agar r-ning fazodagi vaziyatini aniqlay olsak, A nuqtaning xam vaziyatini aniqlay olsak, A nuqtaning xam vaziyatini aniqlagan bo`lamiz. A nuqtaning vaziyatini aniqlash uchun r-ni vaqtning funktsiyasi sifatida ifodalash lozim.

40-rasm 41-rasm
Tabiiy usulda nuqtaning xarakati o`sha nuqtaning traektoriyasi bo`ylab o`rganiladi. Endi nuqtaning xarakatini dekart koordinatalar sistemasida o`rganish usulini ko`raylik. M nuqtaning koordinatalari x,y,z lar vaqt funktsiyalari shakllarda x=x(t), y=y(t), z=z(t) (1)
tasvirlangan bo`lsa, istalgan vaqtda M nuqtaning vaziyatini aniqlash mumkin. (1) boglanishlarga xarakat tenglamalari deyiladi. Agar nuqtaning qarakat qonuni ma`lum bo`lsa, nuqtaning traektoriyasi, tezligi va tezlanishini topish mumkin. Masalan nuqtani x=3t² va y=4t² qarakat qonunlari bo`yicha xarakat qiladi deb olib, shu nuqtaning xarakat traektoriyasini topish talab etilsin.
x=3t<sup>2</sup> va y=4t<sup>2</sup> tenglamalar sistemasidan t ni yo`qotib traektoriya tenglamasini topamiz. y=3⁄4y, 3y-4x=0 tenglama to`gri chiziq tenglamasidir. Ma`lumki moddiy nuqtaning radius vektori Δt vaqt ichida Δr ga o`zgarsa, Δr ni Δt ga bo`lgan nisbati o`rtacha tezlik vektori deb ataladi.
(2)
Agar Δt nolga intilsa u xolda tezlik vektorining oniy qiymatini aniqlash mumkin. Buning uchun (2) ni limitini aniqlash lozim.
(3)
Bu vektorning yo`nalishi nuqta traektoriyasiga o`tkazilgan urunma bo`ylab, yo`nalgan o`rtacha tezlik vektorining yo`nalishi esa traektoriyaga o`tkazilgan vatar yo`nalishida bo`ladi. Nuqtaning qarakati vaqtida radius vektorning o`zgarishini 2ta tashkil etuvchiga ajratishi mumkin.Bu tashkil etuvchilardan bittasi radial Δr<sub>n</sub> , ikkinchisi r vektorga perpendikulyar bo`lgan tranversal tashkil etuvchi Δr_n dir. Bu erda n r- vektori bo`ylab yo`nalgan birlik vektor- radial birlik vektor, τ esa r vektoriga perpendikulyar bo`lgan transversal birlik vektordir(3-rasm). Agar dt 0 bo`lgan xol uchun nuqta tezligini topmoqchi bo`lganimizda ekanligini xisobga olsak Δr<sub>n</sub>, Δr<sub>τ</sub> ёки dr<sub>n</sub> ва dr<sub>τ</sub> ning kelib chiqishini payqab olish mumkin. Xaqiqatan xam bolganda
(4) ekanligini ko`rish
mumkin. Agar deb belgilasak (4) dan (5) kelib chiqadi. Bunda v_n -radial tezlik, v_τ -transversal tezlik deyiladi. Radial tezlik vektori r-radius vektori modulinining o`zgarishi tufayli xosil bo`ladi va bu tezlik radius vektor davomida yotadi, Transversal tezlik vektori nuqtaning xarakat yo`nalishi bo`ylab yo`nalgan bo`lib, r radius vektorga perpendikulyardir. Bu tezlikning xosil bo`lishiga sabab .r ning modulini o`zgarishidir. Bu tezlik quyidagi formula bilan aniqlanadi. chunki
(6)
Ko`pchilik xollarda nuqtaning tezligi o`zgarib turadi. Agar Δt vaqtda tezlik vektori Δv ga o`zgarsa, Δv ni Δt ga bo`lgan nisbati o`rtacha tezlanish vektori deb ataladi.
(7)
oniy tezlanishni topish uchun dt 0 ga intilgandagi limit olinadi
(8)
Agar (3) ni (8) ga qo`ysak quyidagi ifoda xosil bo`ladi.
(9)
Shunday qilib tezlik va tezlanish kattaliklarning ikkalasi xam vektordir. Bu kattaliklarni aniqlash uchun r(t) qarakat qonunini bilish lozim.Endi nuqta tezligi va tezlanishini koordinata o`qlaridagi proektsiyalarini ko`ramiz.
Ma`lumki nuqta tezligi (10)
orqali topiladi. Agar tezlik vektori v va radius vektor r larning dekart koordinata o`qlaridagi proektsiyalari
v<sub>x</sub> , v<sub>y</sub> , v <sub>z</sub> va o`qlardagi ortalari i, j, k bo`lsa,
(11)
(12)
shaklda yozilar edi. Birlik vektorlar (orta) doimiy deb tezlik v vektorini topamiz.
(13)
(11) va (13) tenglamaning o`ng tomonini tenglashtiramiz. U xolda quyidagilar xosil bo`ladi.

(14)
Demak nuqta tezligining ma`lum o`qdagi proektsiyasi nuqtaning o`sha o`qdagi koordinatasidan vaqt bo`yicha olingan birinchi tartibli xosilaga teng ekan. Rasmdan to`liq tezlikning moduli v_x , v_y , v _z dan tuzilgan to`gri paralelopepdning katta diagnoliga teng ya`ni
(15)
v - tezlik vektorining yo`nalishi shu v vektorning x,y,z o`qlari bilan xosil qilgan α,β,γ burchaklari orqali topiladi α,β,γ burchaklarni yo`naltiruvchi kosinuslari orqali topish mumkin.

(16)

Tezlanish vektori ning Xam proektsiyalari xuddi tezlik vektoriga o`xshash bo`lib, Quyidagi ifodalardan topiladi.

(17)
To`liq tezlanishning moduli esa tezlanish proektsiyalari orqali quyidagicha aniqlanadi.
(18)
Tezlanish vektorining yo`nalishi yo`naruvchi kosinuslari orqali quyidagicha aniqlanadi.

(19)
Nuqta egri chiziqli xarakat qilganida va tezliklarning o`zgarishi tufayli shularga mos ravishda tezlanishning ikkita tashkil etuvchilari xosil bo`lishini ko`rsatish mumkin. Chunki tezlik vektori ikki va ga ajraladi. Natijada va bo`ladi.
(20)
belgilashlar kiritamiz
(21) (22)
Birinchi tashkil etuvchi tangentsial tezlanish deb ataladi. Ikkinchi tashkil etuvchi - normal tezlanish deyiladi. Normal tezlanish formulasini (22) ni boshqacha shaklda ifodalash mumkin.
(23) va ifodalarni yozish mumkinligini xisobga olsak (23) ni deb yozish mumkin. Oxirgi ifodani(22) ga qo`ysak (24) ifodani xosil qilamiz.
normal tezlanish v tezlik vektorini yo`nalishini o`zgarishi tufayli xosil bo`ladi. Shunday qilib to`liq tezlanish (25) bo`ladi. Uning moduli ga teng bo`ladi.
vektorning yo`nalishi esa burchak orqali xisoblanishi mumkin.


Tezlik va tezlanish vektorlariga asoslanib nuqta xarakatini bir necha turlarga ajralishini ko`raylik.
Tekis xarakat. Bunday xarakatda v=const bundan ds=vdt t=0 vaqt momentida nuqta sanoq sistemasidan S<sub>0</sub> masofada turgan bo`lsin. Oldingi tenglamani integrallab quyidagiga ega bo`lamiz
s=s<sub>0</sub> +vt (26)
Bu xolda to`liq tezlanish normal tezlanishga teng bo`ladi

1) To`gri chiziqli xarakat. Bunday xarakatda traektoriyaning egrilik radiusi ρ=∞ bo`ladi. Demak =
To`gri chiziqli tekis xarakatda =0 bo`ladi.
2) Tekis o`zgaruvchan xarakat. . Bu ifodani mos chegarada integrallab quyidagiga ega bo`lamiz.
Bundan v =v₀ +at (27) bu erda v₀ -boshlangich tezlik. Nuqtaning xarakat tenglamasini quyidagicha keltirib chiqaramiz.
ds=vdt=(v₀ +at)dt bundan
Ifodani t=0; S=S₀ deb olib integrallasak quyidagiga ega bo`lamiz.
bundan (28)
S<sub>0</sub> ni boshlanish shartdan topamiz. t=0 da S=0; 0=0+0+C; C =0
(29)
Demak (29) ifoda tekis tezlanuvchan xarakat tenglamasidir
3.Garmonik tebranma xarakat. Garmanik xarakat deb, tebranadigan nuqta muvozanat vaziyati atrofida sinus yoki kosinus qonuni bo`yicha o`zgaradigan xarakatga aytiladi. Tebranma xarakat S = Asinkt yoki S=Acoskt qonun bo`yicha ro`y beradi. Bu erda A-amplituda k-tsiklik chastota. Tebranish davri quyidagi formuladan topiladi.
(30)
Tebranma xarakat tabiatda keng tarqalgan.
Statika
Statika (yun. ststike — jismlarning ogirligi va muvozanati haqidagi taʼlimot) — mexanika boʻlimi; jismlarning ularga qoʻyilgan kuchlar taʼsirida muvozanatda boʻlish sharti oʻrganiladi. Qattiq jismlar S.si, suyukliklar S.si (gidrostatika) va gazlar S.si (aerostatika) ga boʻlinadi. Qattiq jismlar S.si esa analitik va geometrik S.ga boʻlinadi. Analitik S. asosida mumkin boʻlgan koʻchishlar prinsipi yotadi; bu prinsip yordamida ixtiyoriy mexanik tizimning muvozanat shartlari aniklanadi. Geo metrik S. mexanikaning asosiy qonunlaridan kelib chiquvchi, tajriba va kuzatishlar natijasida aniklangan quyidagi aksiomalarga asoslanadi: 1) inersiya aksiomasi — jiyemga qoʻyilgan kuchlar tizimi oʻzaro muvozanatlashsa, jism tinch holatda boʻladi yoki toʻgʻri chiziqli tekis harakat qiladi. 2) muvozanat aksiomasi — erkin jiyemning istalgan 2 nuqtasiga miqdorlari teng , yoʻnalishi esa shu nuqtalardan oʻtuvchi toʻgʻri chiziq boʻyicha qaramaqarshi tomonga yoʻnalgan 2 ta kuch taʼsir etsa, buqday kuchlar oʻzaro muvozanatlashadi; 3) parallelogramm aksiomasi — jiyemning biror nuqtasiga qoʻyilgan turli yoʻnalishdagi 2 kuchning teng taʼsir etuvchisi miqdor jihatdan shu kuchlarga qurilgan parallelogrammning ular qoʻyilgan nuqtadan oʻtuvchi diagonaliga teng va shu diagonal boʻyicha yoʻnaladi; 4)taʼsir va aks taʼsir aksiomasi — 2 jiyemning birbiriga har qanday taʼsiri oʻzaro taʼsirga ega boʻlib, bu taʼsirlar har doim kattaligi jihatdan teng va yoʻnalishi jihatdan qaramaqarshidir. Bu qonunni birinchi boʻlib I. Nyuton taʼriflagan. Geometrik S. uslublaridan foydalanib qattiq jismlarning muvozanat holatlari oʻrganiladi.
Bunda, asosan, quyidagi 2 turdagi masalani yechish koʻriladi: 1) jismga qoʻyilgan kuchlar tizimini oddiy koʻrinishga keltirish; 2) jism muvozanatda boʻlishi uchun unga qoʻyiladigan kuchlar tizimi qanday shartlarni qanoatlantirishini aniqlash. S.ning asosiy tushunchalariga moddiy nuqta, mutlaq qattiq jism, sanoq tizimi, erkin jism, kuch, biror nuqtaga yoki ukda nisbatan kuch momenti, juft kuchlar kiradi. Kuchlarni va ularning momentlarini qoʻshish vektorlarni qoʻshish qoidasi boʻyicha amalga oshiriladi.
Berilgan jismga taʼsir etuvchi barcha kuchlar Gʻ ning geometrik yigʻindisiga teng boʻlgan R kattalikka bu kuchlar tizimining bosh vektori, shu kuchlarning Omarkazga nisbatan momentlari t0 (Gʻk) ning geometrik yigʻindisiga teng boʻlgan My kattalikka esa markazga nisbatan kuchlar tizimining bosh momenti deyiladi: R q ʼGʻ^Mq1.ta(Gʻk). Demak, mutlaq qattiq jismga qoʻyilgan kuchlar tizimi bitta bosh vektor va bitta bosh momentga keltirilar ekan. Har qanday kuchlar tizimining muvozanatda boʻlishi uchun bu kuchlar tizimining bosh vektori va ixtiyoriy keltirish markaziga nisbatan bosh momenti nolga teng boʻlishi zarur va yetarlidir. S. masalalarini grafik uslublardan foydalanib yechish kuchlar koʻpburchagini va arqonli koʻpburchakni yasashga asoslangan.
Adabiyotlar.

1.Strеlkov S.P. Mеxanika. T., 1977 y.

2.Sivuxin D.V. Umumiy fizika kursi. 1 tom. T., 1981y.
3.Raxmatullaеv M. Umumiy fizika kursi. Mеxanika. T., 1995y.
4.Xaykin S.E. Fiz.osnovo`mеxaniki. M., 1971 g.