Микрозарраларнинг

θ
кр
 
чегаравий бурчакдан катта бурчакда тушсин, у ҳолда у тўлиқ 
қайтмайди. Ушбу ҳолда шишанинг ўша жойига ўша шишанинг 
яна бир бўлагини пастдан маҳкам сиқиб қўйсак, энди нур чега-
рани сезмайди ва тўғри чизиқ бўйлаб тарқала бошлайди. Агарда 
энди шиша бўлагини “бироз” силжитсак-чи? 
Агар тирқиш ўл­
чами d ёруғлик тўлқин узунлигига яқин бўлса, у ҳолда ёруғлик­
нинг бир қисми иккинчи шиша бўлакчасига ўта бошлайди.
Ушбу ўтиши d қанчалик кичик бўлса, шунча яхши бўлади. Шун-
дай қилиб, ушбу оптик ҳодисани туннель эффекти ҳодисасига 
ўхшатиш мумкин. “α” зарранинг корпускуляр хоссалари (им-
пульси, массаси, заряди) у ядродан ташқарида бўлган ҳолларда 
ёрқинроқ кўринади, масалан, Вильсон камерасида. Ядро ичида 
эса “α” заррачаларнинг тўлқин хусусиятлари яхши намоён бўла-
ди: частотаси, тўлқин узунлиги. 
Маълумки, “α” заррачалар тўлқин узунлиги ядро ичида ядро 
ўлчамидан катта бўла олмайди: λ ≤ r
0
≈ 10
-12
см уларнинг тезлиги 
эса ёруғлик тезлигидан 100 марта кичик, шу сабабли ядро ичи-
да тебранишлари 
v
= 
υ
λ
, 
v
≈ 4·10
20
c
-1
га етади. “α” заррачалар 

---

67
тўлқинлари потенциал барьер деворига урилганда одатда тўла 
ички қайтишга учрайди, 
лекин баъзан жуда кичик эҳтимол 
билан барьердан сизиб ўтиши мумкин,
худди ёруғлик тўлқи-
ни икки шиша орасидаги тирқишдан ўтганидек. “α” заррачалар 
энергияси қанчалик катта бўлса, у енгиб ўтиши лозим бўлган 
потенциал барьер кенглиги шунча кичик ва уни ядро ташқариси-
да кўриш эҳтимоли шунча катта бўлади. 
“α” заррачаларни потенциал барьердан ўтиш эҳтимоли қуйи-
даги формуладан топилади: 
w
= |ψ(
r
L
)|
2
≈ ехр
(
)
−
( )
−


∫
2
0
1
2

r
r
m V x E dx
(31)
Ушбу ифода Шредингер тенгламасини ечишдан топилади. 
Ушбу эҳтимоллик жуда кичик бўлишига қарамасдан у ҳар ҳол-
да ноль эмас, масалан радий учун. “α” заррача ҳар секундда ба-
рьерга