Международный научно-образовательный электронный журнал «образование и наука в XXI веке». Выпуск №19 (том 3)



Download 17,75 Mb.
Pdf ko'rish
bet211/408
Sana14.05.2023
Hajmi17,75 Mb.
#938851
TuriСборник
1   ...   207   208   209   210   211   212   213   214   ...   408
Bog'liq
a62191 a8700ac5993e4660a861ac08c38fb696

Метод эквивалентного генератора 
Метод эквивалентного генератора позволяет произвести частичный анализ 
электрической цепи. Например, определить ток в какой-либо одной ветви 
сложной электрической цепи и исследовать поведение этой ветви при изменении 
ее сопротивления. Сущность метода заключается в том, что по отношению к 
исследуемой ветви a m b (рис.2, а) сложная цепь заменяется активным 
двухполюсником А, схема замещения которого представляется эквивалентным 
источником (эквивалентным генератором) с ЭДС E
э
и внутренним 
сопротивлением r

, нагрузкой для которого является сопротивление R ветви a m 
b. [1] 
Если известны ЭДС и сопротивление эквивалентного генератора, то ток I в ветви 
a m b определяется по закону Ома: 
. (13) 
Покажем, что параметры эквивалентного генератора E
э
и r

можно 
определить соответственно по режимам холостого хода и короткого замыкания 
активного двухполюсника. [2] 
В исследуемую схему (рис. 2, а) введем два источника, ЭДС которых E
1
и E
э
равны и направлены в разные стороны (рис.2, б). При этом величина тока I в 
ветви a m b не изменится. Ток I можно определить как разность двух токов 


580 
I = I
э
- I
1
, где I
1
– ток, вызванный всеми источниками двухполюсника А и ЭДС E
1
(рис. 2, в); I
э
– ток, вызванный только ЭДС E
э
(рис. 2, г). 
Если выбрать ЭДС E
1
такой величины, чтобы получить в схеме (рис.2, в) ток 
I
1
=0, то ток I будет равен (рис. 2, г) 
, (14) 
где r

– эквивалентное сопротивление двухполюсника А относительно 
выводов а и b.
Так как при I
1
= 0 (рис. 2, в) активный двухполюсник А будет работать 
относительно ветви a m b в режиме холостого хода, то между выводами a и b 
установится напряжение холостого хода U = U
хх
и по второму закону Кирхгофа 
для контура a m b a получим E
1
= I
1
R + U
хх
= U
хх
. Но по условию E
э
= E
1
, поэтому 
и E
э
= U
хх
. Учитывая это, формулу для определения тока I можно записать в 
такой форме:
. (15) 


581 
Рис. 2. Схема для расчета метода эквивалентного генератора. 
В соответствии с (15) электрическая цепь на рис. 2, а может быть заменена 
эквивалентной цепью (рис. 2, д), в которой E
э
= U
хх
и r

следует рассматривать в 
качестве параметров некоторого эквивалентного генератора. 
Значения E
э
= U
хх
и r

можно определить как расчетным, так и 
экспериментальным путем. Для расчетного определения U
хх
и r

необходимо 
знать параметры элементов активного двухполюсника и схему их соединения. 
Для определения величины r

необходимо удалить из схемы двухполюсника 
все источники, сохранив все резистивные элементы, в том числе и внутренние 
сопротивления источников ЭДС. Внутренние сопротивления источников 
напряжений принять равными нулю. Затем рассчитать известными методами 
эквивалентное сопротивление относительно выводов a b. 


582 
Для определения величины E
э
разомкнем цепь и определим по методу 
узлового напряжения напряжение U
ab
= U
хх
= E
э
между выводами a b активного 
двухполюсника. [3] 
Экспериментально параметры эквивалентного генератора можно определить 
по результатам двух опытов. Разомкнув ветвь с сопротивление R (рис.2, д), 
измеряем напряжение между выводами a и b U
ab
= U
хх
= E
э
(опыт холостого 
хода). 
Для определения r

проводится (если это допустимо) опыт короткого 
замыкания: заданная ветвь замыкается накоротко и в ней измеряется ток 
короткого замыкания I
кз
.По закону Ома рассчитываем величину r

= E
э
/I
кз
.[4] 
Проведя анализ двух методов:
 
метода узлового напряжения и метода 
эквивалентного генератора, можно сделать вывод, что метод узлового 
напряжения проще и лучше воспринимается студентами при обьяснении. А
метод эквивалентного генератора более интересен для более углубленного 
изучения. 
Литература:
1.
Гуров В. А. Твердотельная электроника. — М.: Техносфера, 2008. — 19 
с. 
2.
Борис Аладышкин, http://electrik.info 
3.
Дьяконов В. П.
Intel. Новейшие информационные технологии. 
Достижения и люди. — М.: СОЛОН-Пресс, 2004. — 416 с.
4.
Бачурин В. В., Ваксембург В. Я., Дьяконов В. П. и др.
Схемотехника 
устройств на мощных полевых транзисторах: Справочник / Дьяконов В. 
П.. — М.: Радио и связь, 1994. — 280 с. 


583 

Download 17,75 Mb.

Do'stlaringiz bilan baham:
1   ...   207   208   209   210   211   212   213   214   ...   408




Ma'lumotlar bazasi mualliflik huquqi bilan himoyalangan ©hozir.org 2024
ma'muriyatiga murojaat qiling

kiriting | ro'yxatdan o'tish
    Bosh sahifa
юртда тантана
Боғда битган
Бугун юртда
Эшитганлар жилманглар
Эшитмадим деманглар
битган бодомлар
Yangiariq tumani
qitish marakazi
Raqamli texnologiyalar
ilishida muhokamadan
tasdiqqa tavsiya
tavsiya etilgan
iqtisodiyot kafedrasi
steiermarkischen landesregierung
asarlaringizni yuboring
o'zingizning asarlaringizni
Iltimos faqat
faqat o'zingizning
steierm rkischen
landesregierung fachabteilung
rkischen landesregierung
hamshira loyihasi
loyihasi mavsum
faolyatining oqibatlari
asosiy adabiyotlar
fakulteti ahborot
ahborot havfsizligi
havfsizligi kafedrasi
fanidan bo’yicha
fakulteti iqtisodiyot
boshqaruv fakulteti
chiqarishda boshqaruv
ishlab chiqarishda
iqtisodiyot fakultet
multiservis tarmoqlari
fanidan asosiy
Uzbek fanidan
mavzulari potok
asosidagi multiservis
'aliyyil a'ziym
billahil 'aliyyil
illaa billahil
quvvata illaa
falah' deganida
Kompyuter savodxonligi
bo’yicha mustaqil
'alal falah'
Hayya 'alal
'alas soloh
Hayya 'alas
mavsum boyicha


yuklab olish