Materiallar

(2.47)ga  qo'yamiz:
- aO2 sin 9 1 -  Ьв2 cos 9 1 + 2a9a cos 9 1 -  2b 9 a sin 9 1 + aor sin 9 1 +
+bar cos 9 t = —  sin0f 
m
yoki
- a 9 2 -  2b9a + 9co~— ^ 
m j
sin 9 t + [ -b 9 2  + 2a9a + bco2} cos 9 t = 0
Qavs  ichidagi  hadlar  alohida  olinganda  nolga  teng  bo‘Isagina  hosil 
boMgan  tenglama  t  ning  har  qanday  qiymatida  qanoatlantiriladi.  Bu  esa  o‘z 
navbatida  quyidagi  ikki  tenglamaga  olib  keladi:
а(б)2 - 9 2)-2 Ь 9
сс
 = 
v 
m
bu  yerdan
b{co2 - 9 2} + 2acoa = 0;
Ро(а>2- е г) 
( а 2 - 9 2у   + 9 2a 2
a
h -
2P09a

---

a  va  b  doimiy  sonlarning  mana  shu  qiymatlarida  (12.48)  ifoda  (12.47) 
ning  yechimi  hisoblanadi.
a  va  b  ni  boshqa  o‘zgarmovchilar  A  va  у  bilan  almashtirsak,  (12.48) 
yechim  yanada  ixchamlashadi:
a = A co sy  I
b = - A s m y )  
( 12‘5°)
Buni  (12.48)  ga  qo‘yamiz:
у  = A sin 9 tco sy -  A sin y co s9 t = Asin(9t - y ) .  
(12.51)
(12.49)  va  (12.50)  ifodalardan  foydalanib  A  va  у ning  qiymatini  aniq­
iaymiz:
A = -
У»
в 2
a>
\2
+ ■
4 0 V
(O'
tgy =
2  9 a  
со1 - в 2
(12.52)
Bu  yerdan  у   -   boshlang‘ich  faza.
Birinchi  formulada
P 
P
— °-T = ~ - y s,  ekanligi  hisobga  olingan. 
mco 
С
Majburiy  tebranish  amplitudasi  A  ning  statik  solqilik  ya  ga  nisbati,  av­
val  (12.44)  ko‘rib  oMganimizdek,  dinamik  koeffitsient  deb  ataladi:
m
 = -
1
У*
4 0 V
(12.53)
со"
Dinamik  koeffitsient  /J-  ning  bu  qiymati  bilan  awalgi  (12.44)  qiymat- 
ining  farqi  shundaki,  bu  qiymatida  sistema  tebranishiga  qarshilik  qiluvchi 
kuchlaming  ta’siri  hisobga  olingan.  Uyg‘otuvchi  kuch  takrorligi  9  ga  har 
qanday  qiymat  berganda  ham  M  hech  qachon  cheksiz  bo‘lmaydi.  M  ning 
qiymati  endi 
9 / c o  
dan  tashqari 
а /
со  ga  bog‘liq.  Bularning  o ‘zaro  muno-