Магниторазведка

Порядок оформления результатов измерения.

1. 
   Провести все указанные выше проверки и записать результаты каждой из них в тетрадь лабораторных занятий. Записываются все результаты - положительные и отрицательные.
   
2. 
   Исправить замеченные недостатки, если их исправление не требует лабораторных (заводских) условий и специальных инструментов.
   
3. 
   Записать в тетрадь произведенные исправления.
   

Лабораторная работа №20.

Решение прямой и обратной задачи гравиразведки и магниторазведки для некоторых тел простейшей формы.


Цель работы: Приобретение навыков в решении прямой и обратной задач для тел простейшей формы.
Оснащение: миллиметровая бумага, вычислительная техника.
Теоретические основы:
Прямой задачей называется расчет аномалий потенциала и его производных по известному распределению плоскостных или магнитных неоднородностей в земной коре. Обратной задачей определение пространственного положения тех же неоднородностей, их массы по распределению аномалий на поверхности наблюдений.
Под телами простейшей формы условимся понимать тела, для которых могут быть рассчитаны в элементарных функциях гравитационный и магнитный эффекты в некоторой области (плоскости).
Все формулы прямой задачи для тел простой формы могут быть получены из выражения потенциала точечной массы: где (1) 4,
- гравитационная постоянная,
- масса шара радиусом R, притяжение которого во внешности равно притяжению точечной массы,
ό – избыточная плотность.

Подробно вывод формулы для решения прямой и обратной задач дан в любом учебнике по гравиразведке или магниторазведке, в частности в (1).

Здесь мы ограничимся лишь сводкой формул для различных производных и для тел различной формы (таблица 20).
В этой же таблице приведены некоторые соотношения для решения обратной задачи. Нахождение R и для бесконечной материальной плоскости может быть сделано графическим путем решения системы уравнений:

(2)

В таблице приняты следующие обозначения:
√_Ζ, √_ΧΖ, √_ΖΖ - производные гравитационного потенциала -√;
H,Z - составляющие магнитного поля (при вертикальном намагничивании);
М = – масса;
ό - плотность;
- объем (для шара υ = 3/4 π );
- масса единицы длины (λ = S);
S - площадь поперечного сечения (для кругового цилиндра)

h или b толщина или ширина плоскости;

J – интенсивность намагничивания;
ξ – глубина залегания тела;
K – отношение доли максимума к минимальному значению составляющей;
Xк – абсцисса к – той доли максимального значения;

Все формулы даны для профиля, проходящего по оси Х через середину возмущающего тела (у=0).
При этом кривые √_Ζ и √_ΧΖ от бесконечности горизонтального кругового цилиндра будут иметь вид, подобный графикам рисунка 18.
Схематически бесконечный горизонтальный круговой цилиндр и вертикальная материальная плоскость показаны на рисунках 17 и 19. Графики изменения H и Z для вертикального намагниченного пласта небольшой мощности бесконечного простирания в глубину (ξ₂→∞) показаны на рисунке 20. Схематически бесконечная горизонтальная материальная полуплоскость и графики √_Ζ и √_ΧΖ от нее показаны на рисунках 21 и 22.