Классификация рентгеновских трубок Ионные трубки Рассеяние рентгеновских лучей

Зависимость интенсивности рассеянного излучения от направления.

Кроме величины коэффициента рассеяния, можно найти также зависимость интенсивности рассеянного излучения от на­правления для случаев поляризованного и неполяризованного первичного излучения. Для определения рассеяния в произволь­ном направлении в случае поляризованного первичного излуче­ния разложим вектор электрического поля падающей электро­магнитной волны на две составляющие - параллельную и пер­пендикулярную данному направлению. Тогда интенсивность рассеянного излучения в этом направлении будет пропорцио­нальна квадрату перпендику­лярной составляющей элек­трического вектора поля, так как электрон, дви­жущийся с ускорением, не из­лучает в направлении ускорения.

Если мы имеем неполяризованный луч, то интенсивность рассеянного излучения в определенном направлении может быть определена следующем образом.
Пусть направление неполяризованного излучения и направ­ление рассеянного совпадают с плоскостью рис. 5 и образуют между собой угол в. Известно, что всякое неполяризованное излучение можно разложить на два перпендикулярных друг другу поляризованных компонента. Электрический вектор од­ного компонента направим так, чтобы он совпадал с плоскостью первичного и рассеянного лучей (с плоскостью рисунка), а век­тор другого компонента — перпендикулярно этой плоскости. Если напряженность поля в обоих направлениях Еж = EVt то
(5-13)
или, так как ввиду полной неполяризованности падающих лучей

Ех+Еу то
(5-13)

Тогда интенсивность рассеянного излучения в направлении в от колебаний в направлении Ех будет:
(5-14)

полное рассеяние в направлении 0 равно сумме этих рассеяний.т. е. учитывая

или, заменяя Ер через р (И), получаем

Множитель , называемый поляризационным (5-17)
жителем, показывает, что наибольшее рассеяние проис­ходит в направлении первичного пучка и в прямо противопо­ложном, а наиболее слабое-в плоскости, перпендикулярной к первичному пучку.