Каттик жисм

R„=-A„/cn\ (/1„-U2) (11.44)
куринишда ёзилади, агар р—тур ярим утказгич булса
Rp-A^ep-AAjrUl) (11.45)
бодали. Холл доимийсининг ишораси асосий заряд ташувчи­ лар ишораснга мос келади. Дсмак. Холл \одисаси ёрдамида ярим утказгичлардаги асосий заряд ташувчилар ишорасини
\ам аникпашимиз мумкин.
¡.t,, =\R„ |ст„ =Ац„ (11.46)
катталик Холл \аракатчанлиги деб аталади. У дрейф
\аракатчанлик - \х„ дан фар к килади. Л„, А,, ва А улчовсиз катталиклар булнб. Холл фактори деб -номланади. Уларнинг Кийм ати \ар бпр хусусий \ол учун заряд ташувчмларнинг со- чилиш механизмларидан келиб чикали. Macana», агар \амма электронлар бир хил гезликда \аракатлаиса Л=\ булади.
Сочилиш acocan фоионларда содир булган ва айнимагаи
ярим утказгич учун Л=3/?/8=1.18 деб олинади. Агар ярим утказгичдаги бир хил энергнялм ( /Г(/»)=сonsl) сиртлар куриниши сферадан катта фарк; к,илса /1=0,7 кнйматгача камайииж мум­ кин. Зарядли марказларда сочилиш механизми устунор булганда И>1.9 булиши мумкин.




Токли ярим утказгичнпнг ток иуналишига тик йуналган В млгнит майдонга кнрнтсак, ярим утказгичнипг электр каришлиги ортади. Солиштирма эдектр ^пршнлик р, магнит майлои йуьушгида р(0) га тснг булса, у \олда солиштирма Каршиликнинг нисбпи узгариши
Ф .............................................. ’ 1
^{Р<(» >} (П.47)
Бу муносабатдаги г/( во т„ лар мос \олда коиаклар ва
элсктронларшшг релаксация накгм, пг„ вп ш,, лар эффсктлм масса- лар. Бу ифодани баъзи хусусий \олларда бир мунча содда куриншига кслтириш мумкин. Масачан, донор киришмачм п — тур ярим утказгич учун

булади. (11.47) дан куриниб туриблкки магнитик царшилик майдонга Т~В2 куринишда богланган экан.

11.14. Ярим утказгичларда диффузном ток
Агар ярим утказгичларда электронлар ёки коиаклар зичли- I ининг градиснти (фарки) \осил килинса, яьни п еки р ярим утказгичнипг бир цпсмила каттарок бошка кисмнда эса ки- чмкроц булса, ярим угказгпч буйлаб диффузном ток окали. Бунда заряд ташувчилар зичлш и каттарок булган жойдан, знч- лиги кичнкроц булгаи жойга ^араб \аракатланади. Диффузном ток ярим VIказгичлар учуй хос булган \одиса булпб. металларда кузатилмайди. Диффузной ток \осил цн-ипин учун ташки элск- 1рик майдоп булшли шарг эмас. Ярим утказтчда л - уци буйлаб заряд чашунчилар фадисиш \оснд кпчинган булса. \ \олда ярим учказгичдан утастган ток зичлиги заряд иииулчилар фадиенпн;> нронорннонал булади:


(11.50)
Бу ифолаларни уч улчовли \ол учун умумлаштириб,
_}„ = еО„Чп. _(11.51)
) Р = -еОрЧр,
муносабатларни \осил ^нламиз. Бунда Р „ »а Ор лар мос .\олда электрон ва ковакларнинг диффузия коэффициснтлари дейи- лали. Ушбу катталикларни Эйнштейн биринчи марта температура бнлан богланишини курсатнб берли:

Булар Эйнштейн муносабати деб юритилади. Агар ярим утказгичга электр майлом \ам ку/йилган б^лса, тФлик ток зичлиги дрейф ва днффузион токлар зичлигилан ташкил топали.

(11.53)
+e/>/,V/A ^(11.54)
Ушбу муносабатлар унча катта булмаган электр майдонлар учун уринлилир. Агар ярим утказгичда электроннинг эркин
югирпш масофаси ( булса, т у масофада электроннинг олгап энергияеи е Е ( булади.
с Е (. « к Т _(11.55)
булган доллар учун (11.53) ва (11.54) муносабатлар уринли булади. Акс \олда Ом црнуни бузилиб элсктронларнинг
\аркатчанлиги цп \ам Е га боглик булнб цолади.
11.15. Ярим утказгичларшшг магнит хосгалари
Куп ярим утказгичлар лиамагнитлар \исобланали. Нормал шароитда улар кучеиз лиамашит хоссасига эга булади. Лекнн, баъзи парамагнит узгаришлар натижасила уллрда парамагнит




хоссаларп уетивор булишн мумкип. Нунлап ярим утказгичлпрпп номагшп ярнмутказгмчлар деб аталали. Бундам ярим угказгичларда (I ски / атом црбш^лари тулмаган, кириш- маларн пук. еки жуда кам милорда булган 51, в е , 015, Сс15е, Сс1Тс на бош^а ярим утказгичлар мисол була олади. (1 в а / — атом коби^иари тулмаган. кирншмаларп бор ярим утказгичлар РЬ|.хМпхТс, РЬ|.хРсТе \ам мнсол була олади. Бунда х-иидекс с! на Г цобик'мри чала тулгап Мп ва Ре киришмаларннинг нис- бий улуши. Ушбу ярим у|казгичларла М п ва Ре киришмала- рииннг атомлари бнр-бирлари билак кучли таъсирлашадилар на етарлнча куп атомларнинг магнит момснтлари бирлашиб магнит доменлари (зарралари) \осил кнладилар. Бундан ярим утказгичлар ферромагнит на антиферромагнит хоссаларини намоён циладилар. Ярим утказгичнинг асосий кристалл пан- жарасини ташкил этган аюмлар магнит моментига эга булса, уларни магнит ярим утказгичлар дейилади. (Масалан, N ¡0 , Рез04, ЕиО, ЕиБ, ЕиБе, ЕиТе на \.к.).
Номагнит ярим утказгичларнинг магнит кабулчанлиги 3 та кисмлап пборат булади.
Х=Х|+Х2+ХЗ- ^(11.56)
Бунда Х| — кристалл паижарасининг, Х2 — заряд ташувчилар- нинг, хз ~ нуксонларнинг магнит кабулчанлшн. Тоза ярим угклзги*. монокристаллинннг тажрмСша улчанган кэбулчанлиги XI ни ташкил эгади. Заряд ташуичиларнинг црбулчанлиги хз парамаг-
|нгг Х2„ ва диамашит Х20 ташкил этувчнларлан иборат. Одатда Х2п>>Х2»\ булгани учун Х’~Х2п леб олннади. Парамагннт цабулча.мик учун
(11.57)
ифода уринли булиб. у температурит кучли богланган. хз ни асосаи сийрак жойлатган узаро тлъсир;\т 1майдиган магнит киришмалар аник^айли. Бунлай киришманинг магнит хоеса- синн цуйидаги орти^ча злектроннннг сними белгилайди. Ушбу
\олла црбулчанлик учун


< " 5 * >

Ламжевен пфодаси уринли булади. Бунда

Вакуум