J kamolov, II. Ismoilov

Dipolning  elektromagnit  maydoni.  Dipolning  nurlanishi. 
D ip o l 
momentlarining yoiialishi elektromagnit maydon tarqalayotgan sferik sirtning 
o‘qi  uchun  qabul  qilinsa,  sfera  ustiga  o'tkazilgan  barcha  parallellar  va 
meridianlarga 
H
  va 
E
  vektorlar urinma bo'ylab yo£nalgan bo'ladi.  Magnit 
maydon  va elektr  maydon  kuchlanganliklari  dipol  o £qining  davomidagi 
ixtiyoriy nuqtalardanolgateng,  ekvator  tekisligidaesa  kattadir.  Dipol  nur­
lanishi va energiya oqimining sochilishi ham shu tariqa  ro£y beradi.  Lekin di­
pol nurlanishi uchun zaryad biror aniq tezlanish  bilan harakat  qilishi zanir:
d'o 
d 2x
 
q —   =  Ч
 -7 т-  = 
P ■
 
d t 
dt
Vakuumda  elektr  va  magnit  maydonlar  son  qiymati  jihatidan  o ‘zaro 
teng bo‘lib, koordinata boshidan hisoblangan masofaga teskari proporsionaldir:
E   =  В   =
 
sin 0 
c~r
, 
у
Yuqoridagi ifodadap  dipol  tebranishlari A nuqtaga 
t
  = 
t
-----vaqtdan
с
keyin kech yetib kelishini bildiradi.
2 4 9

---

(IQ.
  fazoviy  burchak  ostida  ko‘riladigan  elem entar  magnit  to ‘lqin- 
larining  energiyasini  hisoblaylik. 
H
  va 
E
  larning  o £zaro  tikligidan
с 
о 2
 
1
S 
=  —
E H
  =  — -----—  s in 2 0- 
d a
  sirtdan nurlanayotgan energiya:
4 n  
4 n c
3 
r 2
• • 2
d W   =  S d o
  = 
sin 2  0  dQ  
4tcc
.. 
">
ga  teng.  202-rasmdan 
dQ.
  =  s in 0  
dQ  d a
  teng  bo‘lib, 
d W   -  
— — *
4тtc 3
* sin 3  0d0 
d a
  gatengdir.  Elektromagnit  maydon  energiyasi  SI  sistema
1
p i
 CO
1 2 7 1 8 ,
^/0  nuqtada  0   ni  nol  bilan  л   va  a   ni  noldan  2
tc
  oraliqda
2
integrallasak  W  =  — -/>'2.D ip o l  m om enti  garm onik  qonunga ko‘ra
3c
o ‘zgarsa,  ya’ni 
p
  = 
p 0
  sin со
V 
с J