J kamolov, II. Ismoilov

Г  =  Н ^ - Н 212
—— a   R ,
----- -
— a   R,  =
 О
2nR
, 
2nR,
Bu ikkala tengiama ham umumiy xarakterga ega bo‘lib, to‘la tok qonunini 
ifodalaydi.  Bu  qonun har qanday muhit uchun ham o ‘rinli b o ‘lib,  magnit 
maydon kuchlanganligi vektorining sirkulatsiyasi integrallash konturi ichida 
mavjud b o ‘lgan tok kuchlarining algebraik yig‘indisiga teng:
Bu  ifodada  integral  ostidan 
n *  chiqarib  yuborishimiz  mum kin 
emas,  chunki  birinchi  olgan  misolimizda  ham   aylana  ichida  m aydon 
kuchlanganlik moduli bir xil qiymatga ega emas.  bilan  (4.8) bog‘lanishda 
boig a n id an ,  bir  m uhitdan  ikkinchi  muhitga  o ‘tishda  maydon  kuchlan- 
ganligining normal tashkil etuvchisi uzilishga ega bo ‘ladi:
Demak,  magnit  maydonning  kuchlanganlik  chizig‘i  boshlanishi  va 
tugashi  mumkin.  Shuning  uchun  magnit  maydon  kuchlanganligining 
uyurmali xarakterdaligi  xususiydir.
Tok  kuchi  fazoda  m a’lum  tok  kuchi  zichligi  b o ‘yicha  taqsimlangan 
boiadi.  Shuning uchun to ‘la tok qonunini quyidagicha yozishimiz mumkin:
ya’ni m a’lum bir kontur bo ‘yicha olingan  magnit  maydon kuchlanganlik 
vektori  sirkulatsiyasi  shu  konturga  tayanib  turuvchi  ixtiyoriy  yuzadan 
o ‘tadigan toklam ing  (algebraik)  yig‘indisiga teng.
Fizika fanining rivojlanishidan  ma’lum bo‘ldiki, magnit va elektr maydon 
kuchlanganliklari  har  xil  xarakterdadir.  Elektr  maydon  kuchlanganligi 
uyurmali xususiyatga ega emas, magnit maydon kuchlanganligi elektrostatistik 
maydon induksiyasi kabi xususiyatga ega.
(4.9)