И переработанное

§ 4. ТЕОРИЯ ВИНТОВОЙ ПАРЫ
З а в и
с и
м
о с т ь
м
е ж
д у
м
о м
е н
т о м
,
п р и
л о ж
е н
н
ы
м
к г а й
к е ,
и
о с е в о й
с и л о й
в и
н
т а
Если винт нагруж ен осевой силой 
Р
(рис. 1.13), то д ля завинчи­
вания гайки к ключу необходимо приложить момент Т к, а к стержню 
винта реактивный момент 
Т р,
который удерживает стержень от вр а­
щения.
Зависимость между Т к и 
Р
можно получить из уравнения работ 
Л К = Л Т + Л р + Лр, 
(1.3)
где 
А к
— работа момента, приложенного к ключу; 
А т
— работа сил 
трения на опорном торце гайки; 
А р
— работа сил трения в резьбе;
Ар —
работа силы 
Р
на
Dt
4
Г//
осевом перемещении.
Реактивный 
момент 
Т р
в уравнении работ 
не участвует, так как 
стержень не вращ ается 
и работа этого момента 
равна нулю.
Рассматривая 
один 
оборот гайки, получаем:
Рис. 1.13
. = № ■ 1 ( 1
T = 7 \2 n . Г 1'
А к =
А
4)
Здесь 
Т т
— момент сил трения на опорном торце гайки (рис. 1.14, 
а).
Не допуская существенной погрешности, можно принять, что при­
веденный радиус сил трения на опорном торце гайки равен среднему 
радиусу этого торца или 
D cp!
2.
При этом
T T = P f ( D cp/2 ),
(1.5)
где 
D
cр = (D x +
d0
тв) /2; 
D 1
— наружны й диаметр опорного торца 
гайки: d0Tn — диаметр отверстия под винт; / — коэффициент трения.